close

Вход

Забыли?

вход по аккаунту

?

Планковская физика (макет 2-го издания)

код для вставкиСкачать
Читатель, вы держите перед собой удивительную книгу. Автору удалось по-новому раскрыть понятие числа, смысл золотого сечения и числа πи. Все это ему удалось не без помощи отца Анемподиста Степановича Белых (1921-1997), привившего ему интерес к физик
ПРЕДИСЛОВИЕ
Читатель, вы держите перед собой удивительную книгу. Автору удалось по
-
новому раскрыть понятие числа, смысл золотого сечения и числа π. Все это ему удалось не без помощи отца Анемподиста Ст
е
пановича Белых (1921
-
1997), привив
шего ему интерес к
физике
-
математике, передавшего ему "как свеча от свечи" (Лев Толстой) ту глубинную интуицию, которую не почерпнешь ни в каких книгах. Им уд
а
лось решить Великую Теорему Ферма и применить ее в физических исследова
ниях. Они выполнили наказ Большой С
о
ветской
Энциклопедии: "Полное ее дока
зательство, по
-
видимому, требует создания новых и глубинных методов в теории диофантовых уравнений" (
т
.
27, с
.
881, 1977). Хот
е
лось бы предупредить -
книга трудна для чтения. Как над входом в школу Платона: "Да не входит сюда
никто, не знающий математики". Но нет, здесь м
а-
тематика, это и удив
и
тельно, не выхо
дит за пределы средней школы. Скорее, труднее понять и привыкнуть к новым по
нятиям и логике автора.
Автору(ам!) удалось уловить, что в основе всякой частицы лежит черная дыра, определяемая радиусом Шварцшильда
,
через глубинное понятие мерности и золотые ко
н
станты все соотношения физики увязываются в единую сеть
...
Им удалось показать, что возможно существование иных Вселенных с иными з
а-
конами взаимодействий (через постоян
ную тонкой структуры).
Видимо, автор один из первых, кто заглянул за пла
н
ковскую точку, туда, где нет Бытия! Поневоле подумаешь, что Человек должен почувствовать себя соработником Бога, как утверждал наш великий рязанец -
философ Николай Федорович Фед
о
ров.
Конечно, у автора возможны ошибочные взгляды, некоторые термины неудачны (особенно названия новых взаимодействий). Но разве мы не признаем право авт
о
ра на ошибку?! Тем более в наш век все разъединяющего анализа вдруг появляется работа с таким мощным синте
зом -
как бы "светлая дыра", втягивающая в себя многое из Мира Пр
и
роды и излучающая Новое знание.
Есть в книге и философские аспекты, нужно внимательно в них вдуматься, они рассыпаны по всей книге, они актуальны и неожиданны. Книга приводит к идее о бе
с-
смы
сленности противопоставления идеализма и материализма, путь познания бескон
е-
чен, и мы не знаем, что там
,
в конце, и будет ли конец. Это противостояние только вр
е-
дило ра
з
витию науки.
Поиски А.С. и С
.
А. Белых напоминают поиски Кеплером его знаменитых зак
о
нов
небесной механики: интуиция и математика, логика, опыт и снова интуиция. Кеплер даже близко подошел к закону вс
е
мирного тяготения -
это есть "стремление слипаться в шар", даже угадал, что оно убывает (как и излучение тела) пропорционально квадрату расстоя
ния. И поиски автора этой книги тоже приводят к неким предчувствиям, кот
о-
рые будут осознаны физиками XXI
в.
Видимо, прав Пифагор: числа управляют миром!
В.П. Васильев, канд. физ.
-
мат. наук
2
ОТ АВТОРА
Что такое "Планковская ф
изика"? Начнем с того, что в фи
зике такого соч
е-
тания слов пока нет, оно вводится впервые по имени основателя, чей приоритет в основании такого направления ф
и
зики неоспорим.
Планковская физика
началась с доклада Ма
к
са Планка и предло
жения им Естественной С
истемы Е
диниц
(ЕСЕ)
более
100 л
ет назад. Тогда это было теоретической фантазией, кот
о
рая сейчас с
е-
рьезно рассматрива
ется в ко
с
мо
логических теориях
.
ВВЕДЕНИЕ
Условием объединения различных направлений физики является обнов
-
ление ее фундамента, изменение принятых и привычных понятий в физике, м
а-
тематике и философии. Из совместного рассмотрения этих трех наук дол
жна выт
е-
кать возможность
–
написания основных законов природы в единой форме;
использования универсальной
системы единиц.
Выполнение перечисленных требований в начале нашего рас
смотрения д
о-
пус
кает возможность выразить некоторые физические закономерности и их м
а-
тема
тическое описание через разме
р
ности физических величин и их принятую мерность. Ограничение значений мерности физического пространства в сущ
е-
с
т
ву
ющих теориях усложняе
т его описание, хотя в понятии размерности уже з
а-
л
о
жены законы связей их с другими физическими величинами
,
и на этой основе можно пред
полагать существование других простых значений мерности для ф
и-
зических вели
чин
более трех
, как результат продолжения мер
ного счета (та
б
л
.
1).
Таблица 1
Простейшие мерности для физических величин
Наименование пар
а
метра
Размерность пар
а
метра
Мерность пространс
т
ва
Выраж
е
ние
ч
е
рез длину
точка
=
†=
см в 0 степ
е
ни
=
0
=
0
линия
=
†=
см в 1 степ
е
ни
=
N
=
1
пл
о
щадь
=
†=
см в кв
адрате
=
2
=
2
объем
=
†=
см в кубе
=
3
=
3
Размерности определяются выбранной системой единиц физических вел
и-
чин. По принципу создания систем единиц их можно подразделить на этало
н
ные и естественные.
Главным стимулом при создании систем эталонных единиц явл
я-
3
е
тся фактор практической потребности, или наибольшей повторяемости при с
о-
ставлении физических уравнений, и фактор точности воспроизведения. Т
а
кими системами являются: СИ, СГС, СГСЭ, СГСМ.
Естественная Система Единиц (ЕСЕ) является дальнейшим развитием эта
-
л
онных единиц. Получение
единиц ЕСЕ про
исход
и
т в первую очередь из взаим
о-
связи фундаментальных констант
, на основе
метод
а
раз
мерностей. Этот метод з
а-
ключается в составлении уравнения для показателей степени размерностей физ
и-
ческих величин, входящих в соста
в формулы иссле
дуемого закона, и обеспечив
а-
ет тем самым, еще до теоретического обоснования, составление формул с точн
о-
стью до безразмерного коэфф
и
циента. Напри
мер, составление уравнений для степеней размерностей взаимных отношений фи
зических констант с,
G
, h
и k
д
а-
ет в итоге значения единиц, предложенные М. Планком. Он не показал примен
и-
мость этих единиц в какой
-
либо физической теории, его последователи примен
и-
тельно к конкретным направлениям физики раз
работали б
о
лее десятка других с
и-
стем естественных е
диниц [1].
В развитие идеи М. Планка з
а основу
взята си
с
тема единиц СГС.
Глубокий анализ взаимосвязей различных физических теорий на основе тех же ко
н
стант был сделан М. П. Бронштейном (рис.
1).
Рис.
1. Схема Бронштейна
. Отношение физ
ических теорий друг к другу и к ко
с-
молог
и
ческой теории (пунктиром отме
чены теории, не открытые к 1934
г.)
Классическая механика
G
Квантовая механика
h
Специальная теория
о
т
носительности
c
Реля
тивистская теория квант
ch
Общая теория
относител
ь
ности
cG
Слияние теории квант, те
о-
рия электромагнитн
о
го поля и теория тягот
е
ния
Космологическая теория
4
По Бронштейну [2] следует, что космологическая теория "долж
на увенчать здание физической теории вообще". В схеме отношений физических те
о
рий трем к
онстантам с, G
и h
отводится особое положение в физике -
они в определенном наборе стоят под названиями физических теорий. Эти константы имеют отнош
е-
ние ко всякому физическому явлению, но если эти константы выбо
рочно прира
в-
нивать к единице, то будем иметь
частные случаи, или отдельные или совмес
т-
ные теории. Это было отмечено и развито далее А
.
Л. Зельмановым в виде ге
о-
метрического обобщения "пространства" физических теорий в "кубе теорий", в вершинах которого находятся ко
н
станты с, G
и h
(рис.
2) [3].
Р
ис.
2. Куб cGh
-
пространства теоретической физики
Зельманова
Константы, которые на рис. 1 символизировали теорию, теперь определяют оси пр
о
странства теоретической физики, а названия теорий ушли внутрь этого простран
ства в виде точек, линий, площадей и о
бъемов в следующей последов
а-
тельности:
1. (1, G
, 1), G
-
теория, теория тяготения;
2. (
c
, 1, 1),
c
-
теория, релятивистская те
о
рия;
3. (1, 1, h
),
h
-
теория, квантовая теория;
4. (
c
, G
, 1),
cG
-
теория, релятивистская те
о
рия тяготения;
5. (
c
, 1
, h
), ch
-
теория, релятивистская ква
н
товая теория;
6. (1, G
, h
),
Gh
-
теория, теория квантовой гравитации;
7. (
c
, G
, h
)
, cGh
-
теория, релятивистская квантовая теория тяг
о-
тения.
Связующим и переходным от теоретического к геометрическому предста
в-
л
ению, описывающему состояния материи, в которых надо искать физические
з
а-
кономерности, является исследов
а
ние Г.Е.
Горелика (рис.
3) [3].
В каком направлении далее
должно развиваться геометрическое предста
в-
ление предложил Б.Н. Иванов [
4
] в книге ―
Законы фи
зики
‖
: -
«Поскольку мат
е-
матическая форма закона всемирного тяготения … аналогична записи закона К
у-
лона, все полученные результаты автоматически переносятся на движение ма
с-
сивных тел в центральном поле тяготения (кепл
е
рова задача)
» (рис. 4).
5
Рис.
3. Резуль
таты Г.Е.
Горелика
"Границы области квантовогравитационных явлений (
cGh
), полученные с помощью ньютоно
в-
ского закона тяготения и квантового постулата Бора в координатах m
, r
и π
, r
. Точка
ми отмеч
е-
на область невозможных значений параме
т
ров, G
-
область нью
тоновской теории тяготения, cG
-
область ОТО, Gh
-
нерелятивистская квантов
о
гравитационная область".
Рис. 4. Эффективная потенциальная энергия движения заряда в кулоновском п
о
ле
6
Из выше перечисленной пос
ледовательности теорий
, как они есть, нам и
з-
вес
т
ны:
1.
G
-
теория, ТЕОРИЯ ТЯГОТЕНИЯ
Созданию непротиворечивой теории тяготения во многом способствовали труды Галилея (17 в.). Опытным путем он установил математическое соотно
-
шение между расстоянием, которое проходит падающее тело, и временем его п
а-
д
ения, вывел закон инерции, показал, что для поддержания движения нали
чие силы не обязательно. О природе тяготения Галилей не имел представле
ния. Ке
п
лер, современник Галилея, склонялся к мысли, что существует некое общее пр
и
тяжение между телами, благодаря
которому удаленные в простран
стве тела стр
е
мятся двигаться по направлению друг к другу, допускал, что при
тяжение распр
о
страняется в пустоте. Рене Декарт в 1641 году сформулировал закон ине
р-
ции, и
з
вестный как первый закон Нь
ю
тона. Эдм Мариотт сформулиро
вал понятие массы, силы инерции, которые были использованы в механике Ньютоном. В 1658 году с помощью созданного им м
а-
тематического анали
за Ньютон с
у
мел доказать, что притяжение Земли можно рассматривать так, как если бы вся ее масса была сосредоточена в центре си
м-
метрии (рис.
5
).
Рис. 5
. Взаимное расположение двух тел
Этот факт позволил доказать, что одна и та же сила, обратно пропорцио
-
нальная квадрату расстояния от источника притяжения, управляет и движением Луны на орбите, и падением тел на поверх
ности Земли. Таким образом
,
было у
с
тановлено, что сила тяготения пропорциональна массам взаимодействующих тел и обратно пропорциональна ква
д
рату расстояния между ними
F = GmM
/
R
2
.
(1.1)
7
Закон
F = am
(1.2)
отражает наличие у масс свойств инерции, которые являются следствием возде
й-
ствия на них абсолютного пространства. Инерциальная система от
счета, по Нь
ю-
тону, нах
о
дится в состоянии покоя или равномерного прямо
линейного движения по отн
ошению к абсолютному пр
о
странству.
Из формул (1.1) и (1.2) следует, что масса покоя я
в
ляется мерой инертности тел и обладает свойствами тяготения. В чем причина этих свойств теория от
вета не дает. В ньютоновской концепции тяготения притяжение считается си
лой пр
я-
мого взаимодействия между массами, разделенными пространством, действу
ю-
щей мгновенно. Природа силы тяготения для Ньютона осталась за
гадочной. В своем труде "Математические начала натуральной философии", изданной в 1687 году, им дано изложение учени
я о всемирном тяготении и показано, что траект
о-
рии тел, движущихся под влиянием це
н
тральных сил, описываются коническими сечениями.
К концу 18 века небесная механика -
наука, основанная на законах движ
е-
ния и тяготения Ньютона, разрешила множество трудных з
адач о движении тел в Сол
нечной системе, а к концу пе
р
вой половины 19 века было установлено, что за
кон всемирного тяготения Ньютона выполняется повсеместно в наблюдаемой области Вс
е
ленной.
2. с
-
теория, РЕЛЯТИВИСТСКАЯ ТЕОРИЯ (СТО)
В шестидесятых г
одах 19 века Максвелл на основе опытных данных Фар
а-
дея создал теорию электромагнетизма, в которой установил органическую взаи
-
мосвязь эле
к
тричества и магнетизма, ввел понятие поля. Из его теории следо
вало, что движение заряже
н
ной частицы определяется напр
яженностью поля в данной точке пространства и порождает электромагнитные волны, ско
рость распростр
а-
нения которых в вакууме з
а
висит от свойств среды
с
= (ε
ο
·
μ
ο
)
-
1/2
.
(2.1)
В качестве среды для этих волн Мак
свелл избрал эфир, неподвижность к
о-
торого отождествлял с абсолю
т
ным пространством.
Выполнение принципа относительности для электромагнитных процес
сов 8
оказалось несовместимым с классическим представлением о пространстве и вр
е-
мени. Это потреб
о
вало их пересм
отра и в дальнейшем привело Эйнштейна в 1905 году к созданию специальной теории относительности, которая осно
вывалась на двух пол
о
жениях:
1)
все инерциальные системы отсчета эквивалентны друг другу в отн
о
шении постановки в них любых физических эксперимент
ов (отбросив тем самым как не
нужную идею о неподвижном эфире ньютоновского абсолютного пр
о
странства);
2)
постоянство скорости света во всех инерц
и
альных системах отсчета.
Эйнштейн видоизменил уравнения механики Ньют
о
на таким образом, что
вместе с уравнен
иями Максвелла и скоростью света они оказались инвари
-
антными по отношению к преобразованию Лоренца. Из СТО
,
при скорости об
ъ-
ектов υ стремяще
й
ся к скорости света с, следуют зависимости [5]: -
зависимость приращения массы от скорости
∆
m
= m
o
-
(
l
-
υ
2
/
c
2
)
-
1/2
;
(2.2)
-
сокращение длины
∆
движения
= покоя · (1
-
υ
2
/с
2
)
1/2
;
(2.3)
-
замедление времени
∆
t
движения
= t
покоя
· (1
-
υ
2
/с
2
)
1/2
; (2.4)
-
эквивалентность ма
ссы и энергии
∆
E
= E
покоя
–
E
движения
=
E
покоя
· (1
-
υ
2
/
c
2
)
;
(2.5)
при υ
=
0
Е
движения
= m
с
2
(2.6)
-
"скорость тела относительно инерциальной системы не может пр
е
вышать скорости света в ваку
уме".
9
3.
h
-
теория, КВАНТОВАЯ ТЕОРИЯ
Вначале 20 века выяснилось, что классическая механика Ньютона имеет огран
и
ченную область применения. При скоростях, сравнимых со скоростью све
-
та, ее заменила релятивистская механика, построенная на основе СТО Эйнш
те
й-
на.
В 1900 году М. Планк предположил, что свет испускается определенны
ми порциями энергии -
квантами. В
е
личина энергии ε
такого кванта (фотона)
зависит от частоты ν
и равна
ε
= hν
= hc
/ λ
.
(3.1)
На этой осно
ве в 1905 году была создана теория фотоэффекта, а в 1922 году
экспериментально показано, что рассеяние света электронами проис
ходит по з
а-
конам упругого столкновения двух частиц -
фотона и электрона. При этом фот
о-
ну следует приписать наряду с энергией ε и и
м
пульс p
p
= h
/ λ
= hν
/ с , (3.2)
где λ
= c
/
ν
-
длина световой волны.
В этом проявляется дуализм частицы
-
волны, на основе которого Луи де Бройль выдвинул гипотезу о всеобщности корпускулярно
-
волнового дуализма. П
о этой гипотезе не только фотоны, но и все частицы обладают волновыми сво
й-
ствами, что позднее подтвердилось экспериментально. В 1926 году Э.
Шредингер предложил уравн
е
ние, описывающее поведение таких волн во вне
шних силовых полях. По второму направлению в
квантовой теории было объяс
нено излучение или поглощение волн веществом -
квантами энергии, что способствовало разр
а-
ботке теории твердых тел.
В 1913 году Н.
Бор применил идею квантования энергии к теории строения атома водорода, в котором излучение элект
роном световых волн происходит лишь при пер
е
ходе его с одной орбиты на другую
hν
= ε
i
-
ε
k
. (3.3)
Так возникает линейчатый спектр. Но теория Бора не могла объяснить движ
е
ние электронов в сложных атомах. В 1927 году В.
Гейзенберг сфор
-
10
мулировал соотношение неопределенностей, о
с
вещающее физический смысл уравнений квантовой теории. Квантовая теория разрешила проблему строения атома, но в то же время электрома
г
нитное поле в ней описыва
лось уравнениями Максве
лла, то есть как классическое непрерывное поле. Для описания проце
с
сов излучения, взаимного превращения частиц по
требовалось дальнейшее развитие квантовой теории.
4. cG
-
теория, РЕЛЯТИВИСТСКАЯ ТЕОРИЯ ТЯГОТЕНИЯ
(ОТО)
В Общей Теории Относительности рас
сматриваются методы определения пол
о
жения объектов в пространстве и измерения времени, позволяющие судить о месте и времени каждого отдельн
о
го события. Современные теории тяготения опираются на основные принципы ОТО и, в первую очередь, исхо
дят из раве
н-
с
т
ва тяжелой и инертной
массы
, характера поведения света в объектах типа "че
р-
ная дыра". Первоначальное понятие черной дыры, высказы
валось еще в 18 веке Ми
т
челлом
, затем Лапласом, а это название предложил в 1968 г. Дж. А. Уиллер
, о
п
ределение же было введено после открытия радиуса чер
ной дыры Шварцшил
ь
дом.
В ОТО было дано развитие этого определения, и добавлено, что это такой объект, в окрестностях которого движение квантов происходит по геодезической искривленн
о
го пространства
-
времени
,
в сфере радиуса Шварцш
ильда R
g
. Другим новым добавлением стало движение по кривым. Выражение для радиуса черной дыры R
g
в рамках ОТО было выведено в 1916 году Швар
ц
шильдом и имело бес
-
компромиссное содержание: "Свет из поля тяготения такого объекта выйти не может" и два огранич
ения: первое с
о
держится в слове "свет" -
значит все кванты любой длины волны; второе содержится в слове "не может" [6]
R
g
=
2
GM
/
c
2
. (4.1)
cG
-
теория официально ввела в физику объекты типа "черная дыра" и рас
-
сматривает эффекты, возникающие при приближении к ее поверхности тел, час
-
тиц и квантов поля.
11
5. ch
-
теория, РЕЛЯТИВИСТСКАЯ КВАНТОВАЯ ТЕОРИЯ
ch
-
теория в современном развитии идет по пути у
г
лубления внутрь микро
-
мира в противоположность cG
-
теори
и, развивающейся наружу, в макромир.
Для своего развития теория применяет сложный абстрактно
-
вероятностный м
а
тематический аппарат.
6. Gh
-
теория, КВАНТОВАЯ ТЕОРИЯ ТЯГОТЕНИЯ
В механике подразделение потенциальной энергии на внутреннюю и вне
ш-
нюю, ее соот
несение к самой себе и к окружающей энергии, до сих пор не имеет четкого определения. Обычно огр
а
ничиваются лишь общим вы
ражением в виде закона сохранения механической энергии в изолирован
ной системе, в системе о
т-
счета этого же тела. Но в то же время шир
око применяется система отсчета вне данного тела, например, в поле тяг
о
тения.
ЗАКОН СОХРАНЕНИЯ ЭНЕРГИИ ТЕЛА ВО ВНУТРЕННЕЙ СИСТЕМЕ ОТСЧЕТА.
Одним из фу
н
даментальных является закон сохранения энергии: "Полная энергия замкнутой системы, которая не отдает свое
й энергии и не по
-
лучает энергию извне, остается неизменной". Этот же закон, рассматривае
мый в механике, имеет следующее определение: "В замкнутой механической си
с
теме сумма механических видов энергии (потенциальной и кинетической энергии, включая энергию
вращательного движения) остае
т
ся неизменной [7]
W
пот
+ W
кин
= W
полн
= const
". (6.1)
Формула (6.1) только интерпретируется как закон сохранения энергии, так как каждая его составляющая вычисляется заранее (при конкретных условиях опы
та
) сам
о
стоятельно, а затем их сумма объявляется величиной постоянной и рав
ной полной энергии системы. При таком подходе исключается случай, когда одна из составляющих полной энергии может оказаться больше ко
н
станты. Это происходит из
-
за того, что именно ве
личина константы определяет полную энер
-
гию изолированного объекта в его собс
т
венной системе отсчета.
ПОТЕНЦИАЛЬНАЯ СОСТАВЛЯЮЩАЯ ПОЛНОЙ ЭНЕРГИИ.
Притяж
е
ние двух материальных точек с массами m
и М, находящихся на расстоянии R
друг от друга, согласно закону всемирного тяготения Нь
ю
тона, выражается
формулой (1.1). 12
Выражение
GM
/
R
= φ
тяг
(6.2)
представляет собой поверхность равного потенциала поля тяготения объе
к
та М на расстояние R
от его центра. С учетом (6.2) формула (1.1) будет иметь вид F
тяг
= φ
тяг
m
/
R
. В свою очередь, вел
и
чина потенциала φ
тяг
на поверхно
сти сферы радиуса R
определяет ускорение свободного падения g
R
(индекс ра
диуса R
при g
означает его вел
и
чину только при данном радиусе),
g
R
= φ
тяг /
R
, (6
.
3)
что позволяет перейти от силы тяготения F
тяг
к весу Р материальной точки m
,
находящейся на сфере радиуса R
F
тяг
= Р = mg
R
,
(6.4)
и потенциальной энерг
ии W
пот
= mg
R
R
= PR
.
(6.5)
Таким образом, потенциальная энергия тела массы m
равна произведе
нию его веса Р на радиус сферы R
, на кот
о
рой оно находится.
КИНЕТИЧЕСКАЯ СОСТАВЛЯЮЩАЯ ПОЛНОЙ ЭНЕРГИИ.
Рассмотрим кла
с-
сический пример, связанный с движением груза m
на подвеске, то есть физич
е-
ский маятник (рис.
6
). Рис.
=
6
. Физический маятник
=
13
В точке В без движения груз m
обладает потенциальной энергией, равной его весу. При отклонении груза в точку А потен
циальная э
не
р
гия его увеличится пропорционально высоте подъема h
и, буду
чи отпущенным, груз начинает кол
е-
баться между точками А и С. В этом случае разность потенциальных энергий между точками А и В (
В и
С
) будет
преобразовываться в кинетичес
кую эне
р
гию, достигающу
ю свое
го максимума в то
ч
ке В.
В преобразовании потенциаль
ной энергии в кинетическую на высоте H
-
h
0
учитывается только доля mg
R
h
от всей потенци
альной энергии груза, а если пре
д-
ставить, что высота Н стала равной нулю, то у маятника в точке В уже вся поте
н-
циальная энергия стала бы переходить в ки
нетическую. А это означает, что груз на одно мгновение в точке В как бы находился в невесомости. Далее о
т
метим, что груз m
от точки А до точки В движется равноускоренно, а от точки В до то
ч-
ки С -
равнозамедленно, то есть в точке В имеем смену знака в функции для уско
-
рения. Или в точке В мгн
о
венное значение ускорения равно нулю, а это озна
чает, что в это мгновение скорость в точке В есть в
е
личина постоянная.
Задаваясь основным векторным уравнением динам
и
ки m
ā =
F
,
будем иметь d
(
mv
)/
dt
= F
. Поскольку m
постоянно, то после умножения на dt
, получим
d
(
mv
) = Fdt
, дающее дифференц
и
альную форму записи теоремы об измене
нии импул
ь
са.
Для перехода к рассмотрению кинетической энергии умножим скалярно обе части основного
уравнения динамики на вектор бесконечно малого перем
е-
ще
ния точки, пол
у
чим [8] m
(
dv
/
dt
)
dr
= F
·
dr
.
После простого тождественного преобразования левой части полученного равенства имеем mdv
(
dr
/
dt
) = mv
·
dv
, из которого получим mv
·
dv
=
F
·
dr
. По усл
о-
вию, что
в точке В скорость v
п
о
стоянна, будем иметь mv
2
= F
·
r
, или выражение кинетич
е
ской энергии для случая постоянной скорости
W
кин
= mv
2
.
(6.6)
Если же рассматривать скорость как величину пер
е
менную, то будем иметь
d
(
mv
2
/2) = Fd
r
или выражение для кинетической энергии при переменной
скорости движения
W
кин
= mv
2
/
2.
(6.7)
Далее рассмотрим случай, когда подвеской физического маятника является само поле тяготения Земли. Это будет в том случае, когда тело движется по
круговой траектории радиуса R
с постоянной первой ко
с
мической скоростью
14
v
1к
. При этом центробежная сила F
цс
(называемая также силой инерции) уравн
о-
вешив
а
ет центростремительную силу, то есть вес или m
а
цс
= mGM
/
R
2
или,
с учет
ом зависимости для центростремительного ускорения а
цс
= v
2
/
R
, получим
Mv
1к
2
/
R
= GmM
/
R
2
.
(6.8)
Сократив одинаковые физические величины в правой и левой частях раве
н-
ства (6.8), будем иметь
V
1
K
2
= GM
/
R
(6.9)
или потенциал тяготения
φ
тяг
=
v
1к
2
.
(6.10)
---------------------------
начало новой интерпрет
а
ции ------------------------
ЗАКОН СОХРАНЕНИЯ ЭНЕРГИИ ВО ВНЕШНЕЙ СИСТЕ
МЕ ОТСЧЕТА
. Ра
с-
смотрим еще
раз,
но
уже с несколько иных позиций, энергию про
б
ного тела m
, находящегося на сфере радиуса R
в системе отсчета тела М, создающего поле т
я-
готения. То есть перейдем к новой системе координат, центр которой находится уже не в проб
ном теле, а в центре тела М. В этом случае поте
н
циаль
ную энергию поля тяготения тела можно рассматривать как энергетическую жидкость (или -
квазигаз). В этой среде движутся другие локализованные энер
гетические объе
к-
ты, на которые действует сила выталкива
ния за счет разности энергетической плотности -
по аналогии с известным законом Архимеда. Для исследования пов
е-
дения тел в этой среде необходимо подобрать такое пробное тело, универсальная форма которого позволила бы устанавливать достаточно простые зависи
мости для случая привнесения в него дополнительной энергии и изменение местопол
о-
жения его относительно тела М. Примем, что форма проб
ного тела пре
д
ставляет собой кольцо.
Если допустить, что диаметр кольца совпадает с траекторией, по которой двиг
а
лось бы т
очечное тело с первой космической скоростью, и то, что каждая точка кольца имеет линейную ск
о
рость, равную первой космической, то вес кольца будет равен н
у
лю. А если кольцо остановить, то вес каждой его точки станет максимальным, то есть кинетическая энерг
ия любой точки кольца пе
-
15
рейдет в потенц
и
альную.
Выходит, что существует вполне определенное условие перераспределения видов энергии на данном потенциале тяготения для совокупности точек коль
ца в пределах некоторой постоянной в
е
личины энергии, которую обо
значим П
wφ
. Она равна максимальным значениям потенциальной энергии (когда коль
цо находится в покое на поверхн
о
сти сферы радиуса R
) или кинетической (когда каждая точка кольца вращается с первой косм
и
ческой скоростью)
W
пот
=
mg
R
R
=
П
wφ
(6.11)
и
ли
W
кин = mv
1к
2
= П
wφ
(6
.
12)
А при 0 < v
л
< v
1
к
будем иметь сумму взаимозависимых частей энергии кольца в пределах некоторой конкре
т
ной величины
W
пот
+ W
кин = П
wφ
. (6.
13)
Сохранение величины полной энергии кольца на поверхности потенциала т
я
готения -
есть закон.
ЗАВИСИМОСТЬ СОСТАВЛЯЮЩИХ ОТ МГНОВЕННОЙ ЛИНЕ
Й
НОЙ СКОРОСТИ КОЛЬЦА.
В уравнении (6.13) энергию П
wφ
примем за единицу. Тогда максимальное знач
е
ние кинетической эн
ергии кольца при его вращении с первой косми
ческой скоростью будет равно единице, а потенциальной нулю. И наобо
-
рот, потенциальная энергия кольца будет максимальной, ра
в
ной единице, когда кольцо находится в покое, а кинетич
е
ская -
равна нулю.
Для определе
ния коэффициента изменения энергии приравняем кинети
-
ческую энергию вращения массы покоя к энергии взаимодействия двух масс, массы вращения m
вр
и массы Земли, W
в
p
=
W
тяг
или приняв, что линейная ск
о-
рость v
л
= 2
πfr
, получим m
пок
оя
·
v
л
2
= Gm
вр
М
З
емли
/
R
, отку
да определяем массу, н
а
водимую вращением
m
вр
= m
пок
·
v
л
2
R
/
G
М
Земли
, (6.14)
где выражение R
/
GM
3
e
мли = 1/
v
1
K
2
, подставив к
оторое в (6.14
) получим
m
вр
=
m
пок
·
v
л
2
/
v
1к
2
,
(6.15
)
16
из выражения (6.15
)
имеем изменение массы вращ
е
ния по квадратичному
закону скоростей или
m
вр
/
m
пок = v
л
2
/
v
1к
2
. (6.16
)
Теперь рассмотрим соответствующее соотношение энергий -
вращения и
покоя
W
вр
/
W
пок
= m
вр
v
л
2
/
m
пок
v
1к
2 = v
л
4
/
v
1к
4
, (6.17
)
из выражения (6.17
) имеем изменение энергии вращения по закону четвертой
ст
е
пени скоростей, откуда W
вр
=
W
пок
·
v
л
4
/
v
1к
4
.
(6.18
)
Соответствующее изменение коэффициента скорости К
v
кин
в выраже
нии для кинетическ
ой энергии составит в
е
личину К
v
кин
= v
л
4
/
v
1к
4
откуда
W
кин
=
mv
l
к
2
-
K
v
кин
. (6.19)
Соответственно, изменение коэффициента потенциальной энергии выра
-
зится р
а
венством К
v
пот
= 1 -
К
v
кин
, так что
W
п
o
т
=
mg
R
·
R
·
(
l
-
K
v
кин
). (6.20)
Подставляя формулы (6.19) и (6.20) в (6.13), получим выражение для вза
-
имозависимости составляющих полную энергию кольца от его мгновенной л
и-
нейной ск
о
рости W
пот
·
(1
-
К
v
кин
) + W
кин
·
K
v
кин
=
П
wφ
. (6.
21)
ЗАВИСИМОСТЬ СОСТАВЛЯЮЩИХ ОТ ВЕЛИЧИНЫ РАДИУСА КОЛЬЦА
. Рассмотрим теперь случай, когда кольцо радиуса r
< R
не вращается и н
а
ходится на поверхности сферы радиуса R
. Для обеспечения выполнения равенства (6.13) в этом случае необходимо скомпенсировать сос
тавляю
щие полной эне
р
гии. При понижении положения кольца относительно сферы с одновременным уменьш
е-
нием его радиуса до r
, коэффициент для потенциальной составляющей будет р
а-
вен
K
пот
= (
R
2
-
r
2
)
/
R
, (6
.
22)
17
а коэффициент для кинетической составляющей -
с
о
ответственно будет
равен
К
кин
= r
/
R
.
(6.23)
Подставив эти отношения в (6.13), получим взаимосвязь для составляющих по
л
ную энергию
П
wφ
= W
no
т
·
K
пот +
W
кин
·
K
r
кин
,
(6.24)
или зависимость W
пот
·
(
R
2
-
r
2
)
1/2
/
R
. + W
кин
·
r
/
R
= П
wφ
, учитывающую измен
е
ние величины радиуса кольца.
ЗАВИСИМОСТЬ ДЛЯ СОСТАВЛЯЮЩИХ С УЧЕТОМ РАДИУСА КОЛЬ
ЦА И ЕГО МГНОВЕННОЙ ЛИНЕЙНОЙ СКОРОСТИ. В общем сл
у
чае, с учетом
скорости v
л
и радиуса кольца r
, зависимость для составляющих П
wφ
через коэффицие
н
ты будет иметь вид
К
v
пот
К
r
пот
W
пот
+ К
v
кин
К
r
кин
W
кин
= П
wφ
.
(6.25)
Б
ЕЗРАЗМЕРНОСТНАЯ ЗАВИСИМОСТЬ ДЛЯ КОЛЬЦА.
Сократив
в
выраж
е-
нии (6.25) правую и левую части на П
wφ
= W
пот
= W
кин
,
получим зависи
мость для кольца при осевом его вращении на сферической поверхности рав
ного потенци
а-
ла т
я
готения К
v
пот
К
r
пот
+ К
v
кин
К
r
кин
= 1
. (6.26)
Формула (6.26) представляет собой зависимость, с
оставленную из без
-
размерных коэффициентов таким обр
а
зом, что изменяются не сами энерге
-
тические величины, а именно коэффициенты при них.
СЛЕДСТВИЯ ИЗ ЗАВИСИМОСТИ ДЛЯ ЭНЕРГИИ КОЛЬЦА В ПОЛЕ
ТЯГОТЕНИЯ.
Выражение (6.26), раскрывает энергетическую зависимость
для кол
ь
ца в поле тяготения при постоянной массе, радиусе и потенциале. При при
-
внесении дополнительной энергии коэффициенты при потенциальной состав
-
ляющей уменьшаются,
а
коэ
ф
фициенты при кинетической составляющей увели
-
чиваются. В выражении (6.26) это о
значает уменьшение веса, или появление с
и-
лы противоположной весу кольца на данном потенциале тяготения с на
-
правлением вектора в сторону его меньшего знач
е
ния.
Для оценки эффекта выталкивания кольца с поверхности Земли рас
смотрим сл
у
чай, когда r
кольца <<
R
3
e
мли
. Тогда будет учитываться только коэффициент для линейной скорости в потенциал
ь
ной составляющей, а коэффициентом К
r
можно пр
е
небречь.
Подставив в К
v
пот
= 1 -
v
л
4
/
v
1
к
4
,
v
л
= 2
π
fr
, получим К
v
пот
= (2
π
fr
)
4
/
v
l
к
4
.
18
Пример 1. Рассмотрим снижение веса Р =
175 г
г
и
роскопа при радиусе кольца r
= 1 см
, угловой скорости f
= 13 тысяч
об/с
.
Р
-
Р
·(1
-
К
v
пот
) = Р
·
2
4
·π
4
·
13000
4
/
(7.9
·
10
5
)
4
= 175·
0.000057 = 10
мг,
что теоретически подтверждает опытные данные [9].
Пример 2. Рассмотрим опыт Козырева. "К коромыс
лу рычажных весов подвешивался неболь
шой гироскоп 90 грамм весом. Раскручивался. Фиксиров
а
лось уменьшение веса на 4мг. Затем брали стакан с горя
чей водой и добавляли в него два кусочка сахара, ставили возле в
е-
сов. Система весы -
гироскоп сразу же реагиро
вала на это действие -
стрелка весов продвиг
а-
лась еще... на два деления. В то время, когда просто стакан с горячей водой ник
а
кого действия не оказывал."
То есть, строение сахара содержит инерционную массу, при растворении она выделяе
т-
ся, растекаясь, и увел
ичивает плотность энергии на местном потенциале тягот
е
ния. Обратный эффект формирования твердой фазы вещества при воздействии торсионными полями на ра
с-
плав рассматривается А.Е. Акимовым и Г.И. Шиповым [10]. При
в
несение в него допол
-
нительной энергии инерци
и
уменьшает потенциальную и увеличивает кинетическую состав
-
ляющую массы, которая уже входит в структуру металла. В создании решетки кристалла уже участвует меньшая тяжелая масса, дополненная векторной инертной массой и "либо произо
й-
дет кристаллизация, .. либо возникнут то
р
сионно индуцированные дефекты крис
таллической решетки." В идеальном случае возможно создание "кр
и
сталлов" почти полно
стью содержащих инерционную массу, тогда остается только найти «растворитель» для вы
деления энергии. Др
у-
гими примерами
наличия инерционной массы может быть радиоак
тивность элементов, вирт
у-
альные частицы, искусственные алмазы, термоядерная реакция сильными электрическими т
о-
ками, шаровая молния, химич
е
ские реакции с поглощением и выделением тепла, биоэнергия и так д
а
лее.
В
опытах В. П. Мышкина подвижная система из подвешенного слюдяного диска прио
б-
ретает вра
щательный момент силы, при том же воздействии
,
как и у Козырева, что свидетел
ь-
ствует о наличии у векторной массы инерции
еще и вращательной составляющей. В итоге им
е-
ем эффекты приема, обмена и выделения массы инерции. Отметим, что масса инерции чисто энергетическое понятие и не содержит тяжелой массы как таковой, а ее эквивалент рассчит
ы-
вается из кинетической энергии. Переносчиками массы инерции являются нейтральные част
и-
цы -
кванты или их произво
д
ные.
Далее, чтобы перейти к квантованию потенциального поля тяготения, а оно начинается с поверхности черной дыры, где V
1
K
= c
, необходимо уточнить определение объекта типа "че
р-
ная дыра".
19
7. cGh
-
теория, РЕЛЯТИВИСТСК
АЯ КВАНТОВАЯ ТЕОРИЯ
ТЯГОТЕНИЯ
Теория основана на геометрическом построении. И состоит, во
-
первых, в ра
с
смотрении поведения в поле тяготения вещественных и полевых объектов, во
-
вторых -
в описании распределения всех объектов на
поверхности
"плоскости массы
"
в координатах радиуса и пло
т
ности.
Для первого случая {для объектов в поле тяготения} была применена мо
-
дель Нь
ю
тона, т.
е. конусные сечения через одну точку. Может возникнуть воп
-
рос, почему опять конус и почему удобно в фундаментальных исследованиях и
с-
пользовать конусную м
о
дель. Данная работа раскрывает ответ на этот воп
рос. Конус -
это универсальная геометрическая модель скорости или конусная сист
е-
ма координат, в которой сечения могут быть отождествлены с траекто
риями, а ось конуса -
с центром массы покоя объекта, со
з
дающего поле тяготе
ния (
р
ис.
7
).
Рис. T
. Конусные сечения
=
=
Для масс покоя все сечения эл
л
и
пс
ные, замкнутые. Круговая орбита спут
-
ника связывается с первой космич
е
ской скоростью
υ
1
к
= (
GM
/
r
)
1
/
2
.
(7.1)
20
Круговая орбита через первую космическую скорость в квадрате связана с потенциалом тяготения, для к
о
торого можно дать следующее определение Потенциал тяготения является квантовым обобщением в виде сферич
е
ской волны, длина которой р
авна периметру круга
λ
= 2
π
r
.
(7.2)
При увеличении скорости спутника в перигелии, что соответствует увели
-
чению угла сечения, эллипс орбиты вытягивается и увеличивается длина его р
а-
диуса. Пр
и растяжении до параболы э
л
липс разрывается, а длина его радиуса д
о-
стигает своего максимального значения
,
и спутник покидает поле тяготения, а парабола связывается со второй космич
е
ской скоростью
υ
2
к
= (2
GM
/
r
)
l
/2
.
(7.3)
Уменьшая угол при вершине конуса и сохраняя при этом точки пересе
-
чения, то есть ту же массу, что соотве
т
ствует уменьшению радиуса объекта и увеличению его плотности, получим случай, когда радиус параболы станет ра
в-
ным периметру круга
(7.2
),
т.
е. длина волны максимально вытянулась по радиусу параболы и скорость спутника максимальна, чтобы покинуть поле тягот
е
ния. Эти граничные условия определяют с
о
стояние объекта в виде чер
ной дыры (ЧД)
(
р
ис.
8
).
Рис. 8
. Конусное сечение для черной ды
ры
Если рассматривать поле тяготения как проявление электромагнитного п
о-
ля, то в пределе вторая космическая скорость в формуле (7.3) равна све
товой, а для волны потенциала тяготения п
о
лучим выражение
R
g
= λ
= 2
GM
/
c
2
, (7.4)
радиус параболы, в этом случае, имеет название шварцшильдовского.
Уточнение определения черной дыры дается на основе квантования поля 21
тя
готения с использованием конусных сечений, с открытием выражения, сле
-
дующего из фо
р
мул (7.2) и (7
.4)
R
g
=
2
π
r
чд
,
(7.5)
что шварцшильдовский радиус есть периметр черной дыры, а истинный радиус че
р
ной дыры примерно в шесть раз меньше. Это позволяет дать определение для шварцшил
ь
довского рад
иуса:
Швардшильдовский радиус является радиусом при вершине па
раболической орбиты и скорость при этом равна световой.
Выражение (7.5) позволяет определить угол α
чд
, равный половине угла при ве
р
шине конуса для объектов типа "черная дыра "
α
чд
= arcsin
(
r
чд
/
R
g
)
= arcsin
(
l
/
2
π
)
=
9,157849512
º
. (7.6)
Этот замечательный угол является константой и эквивалентом меры изм
е-
ре
ния углов на конусе. На основе зависимости (7.6) можно строить конусы для любого объе
к
та.
Из выражения (7.6) также видно, что уг
ол 2
α
чд
является предельным значе
-
нием угла конуса для любых объектов, не зависящим от величины массы
. С
к
о-
рост
ь на поверхности черной дыры для электромагнитных объектов равна пр
е-
дельному своему значе
нию –
скорости света
, что имеет важное значение для ас
т-
ро
физики, так как тем самым ис
ключается сингулярность любых объектов пр
и-
роды в процессе их эволюции. Движение по геодезической получает развитие
,
и снимаются первое и вт
о-
рое огранич
е
ния ОТО -
черная дыра удерживает не все длины волн, а только мень
шие и ра
вные своему периме
т
ру.
Подставив (7.5) {периметр} в (7.4) {2
-
я космическая скорость}, получим форм
у
лу радиуса черной дыры
r
чд
= GM
/
π
c
2
.
(7.7)
По теории развития плотных звездных образований объект чер
ная дыра п
о-
лучает такое название с М
кр
3
М
с
(солнечных) и более. Задав для массы знач
е
ние в три солнечные, получим фото
н
ный радиус звезды чер
ная дыра: 1
,
4
·
10
5
см
и ее плотность 4
,
9
·
10
17
г/см
3
.
Продолжая далее рассмотрение конусной модели, но уже применит
ельно для квантов электромагнитного поля, получим, что гиперболические сече
ния 22
внутрь от гиперболы (разомкнутые тр
а
ектории), являются продолже
нием этой модели для фотонов, для кот
о
рых, чтобы согласовать их взаимо
действие с массой покоя, в свое время был
о введено понятие об их двой
ственности: частица -
волна. Только смысл здесь в единстве этих состоя
ний, заключающийся в наличии для каждого объекта двух сопряженных конусных сечений. Двойственная в поле т
я-
готения структура квантов и действие тягот
е
ния на кванты из природы самих квантов и вытекает, так как
Тяготение -
есть общее свойство всех квантов, проявляющееся
в их продольном взаимодействии при поперечном распростран
е
нии.
Т.
е. у кванта в поле тяготения присутствует наведенная масса покоя, ко
-
торая движется по эллипсной орбите наружу от круговой, а волновая часть ква
н-
та -
по одной из г
и
пербол внутрь.
И чем больше энергия кванта, тем большей наведенной массой покоя в п
о-
ле тяготения он обладает, тем ближе смещается эллипсная траектория его массы покоя к кр
у
говой, а гиперболическая траектория волны -
к параболи
ческой, и тем больше полевая составляющая кванта пер
е
ходит в наводимую.
А если траектория наведенной массы покоя перешла в круговую, а полевой с
о
ставляющей –
в параболу, это значит, что объе
кт, создающий поле тяготе
ния, является для него черной дырой (ЧД). Эта интерпретация позволяет дать квант
о-
вое опред
е
ление ЧД:
Черной дырой называется такой объект, в потенциале тягот
е-
ния которого наведенная масса покоя кванта электромагнитн
о-
го поля нахо
дится на круговой, а во
л
новая часть в виде поля на параболической о
р
бите
А если, в пределе, наведенная (вещественная) масса кванта своим собствен
-
ным потенциалом тяготения замыкает свою волновую часть, то тем самым квант сам для себя становится ЧД. С
у
щес
твование такого состояния
кванта пред
-
полагает, что он изн
а
чально должен иметь свой
внутренний потенциал тяготе
ния, как бы собственную индивидуальную внутреннюю самофокусировку, не вых
о-
дящую за его пределы
и
распространяющуюся сферическими слоями. Ког
да квант замкнется, самофокусиро
в
ка из внутренней перейдет во внешнюю, образуя внешнее потенциальное поле. Тяготение как раз и выполняет ту роль самофок
у-
сировки, которая была заложена
в кванте, а теперь выступила в виде закона с
о-
хранения энергии
на
данном
пот
енциале тяготения для о
к
ружающих объектов с
массой
покоя (
р
ис.
9
).
Продолжение совместного рассмотрения на конусной модели состоя
ния 23
мат
е
рии в виде частица -
волна с перенесением этих свойств на объекты с массой покоя, предполагает и в этом случае двойные
сечения. Вещественная составля
ю-
щая объектов в конусных сечениях определяется эллипсами внутрь от круга, а волновая часть -
эллипс
а
ми наружу. Рис. 9
.
Состояние кванта в поле тяготения
В преде
ле это позволяет дать вещественное определение черной д
ы
ры:
Черная дыра -
это такой объект, центр которого не создает поля тяготения за пределами радиуса объекта, так как вещественная составляющая находится на образу
ю
щей внутрь, а волновая -
на круговой о
р
бите.
В формулах эти два вещественных состояния материи в
ыступают как с
о-
сто
яния движения и покоя.
В 1899
г.
Макс
Планк предсказал [1
1
] для электромагнитных квантов пар
а-
метры состояния материи в виде квантовой ЧД. Ими стали единицы естественной системы единиц (
ЕСЕ
), представленные с точностью до безразмерного ко
эфф
и-
циен
та на основе размерностей фундаментальных констант: скорости света с, п
о-
стоянной тяготения G
, кванта действия h
, постоянной Больцмана k
. Точные зн
а-
чения единиц Планка даны в Квант
о
ванной Системе Единиц (КСЕ), ряд значений которых приведен в та
блиц
е 2
. Геометрически это выглядит следующим образом. Если в выражение (7.7) {для радиуса ЧД} подставить произвольные значения массы, то можно на лог
а-
рифми
ческой пло
с
кости чертежа в координатах плотности и радиуса построить линию черных дыр. Анал
о
гично, есл
и в формулу {для массы кванта}
,
m
= h
/
c
λ ,
(7.8)
24
после подстановки в которую значений длины волны через периметр (7.2) и кван
-
та действия
,
h
= 2π
, (7.9)
получив уравнение квантовой массы
m
=
/
r
с , (7.10)
в него подставить произвольно выбранный радиус квантов, то на той же плоск
о-
сти можно построить линию квантов элект
ромагнитного поля (
р
ис.
1
0
). Эти две линии, продолженные до пересеч
е
ния, дают точку Планка.
Таблица 2
ПАРАМЕТР
ФОРМУЛА ПЛАНКА
ФОРМУЛА КСЕ
ЗНАЧЕНИЕ КСЕ
масса,
г
m = (
c
/
G)
1/2
m = (π
c
/
G)
1/2
3
,
858
·
10
-
5
радиус, см
= (G
/
c
3
)
1/2
r = (G
/
πc
3
)
1/2
9
,
116·
10
-
34
плотность, г/см
3
π
= c
5
/
G
2
π
= 3πc
5
/
4G
2
1
,
216
·
10
94
время, с
t = (1
/
πG)
1/2
t = (3
/
4πG)
1/2
3
,
0407·
10
-
44
скорость, см/с
c =
/ t
c = r
/
t
2
,
9979·
10
10
энергия, эрг
W = mc
2
W = mc
2
3
,
468
·
10
16
ква
нт действия, эрг·с
= Wt
= Wt
1
,
05458·
10
-
27
температура, К
T = W
/
k
T
=
W
/
3k
8
,
373
·
10
31
Причем все эти константы характеризуют одну точку или область физичес
-
кого пространства, названную в ПФ -
планковской (далее Пл1). И, что интересно
, за этой точкой, в сторону меньших значений длины, уже нет понятия времени и длины физического пр
о
странства, так как спектр электромагнитных кван
тов в ней и заканчивается, то можно говорить, что за планковской точкой нет нашего физического пространства и
времени. Другой особенностью планков
ской точки является ее отождествление с началом Бол
ь
шого Взрыва.
25
Рис. 1
0
. cGh
-
сектор, электромагнитный
ВЫВОД ЗАВИСИМОСТИ ДЛЯ ТОЧКИ ПЛ1. Математические зависимости из физических вел
и-
чин массы, радиуса и пл
отности позволяют строить следующие графики: радиус
-
масса, радиус
-
плотность, масса
-
плотность. График радиус
-
масса очень вытянут по радиусу, и исследуется только его верхняя часть. График масса -
плотность не строился. График радиус
-
плотность оказался наибо
лее ко
м
пак
тен и удобен для исследовани
й
, планковская точка на нем получается в результате совместного решения з
а
висимостей для линии квантов и линии черных дыр.
В формулу для плотности входит объем. Примем, что формой объема для любо
го объекта я
в-
ляется с
фера, диаметр которой равен наибольшему л
и
нейному его
размеру, то есть
π = m
/
V
= m
/ (4π
r
3
/
3)
.
(7.11)
Вывод
зависимости
радиус
-
плотность
для
квантов
эл
ектро
магнитного
поля
. Если на п
о-
тенциале тяг
отения равном нулю заключить в сферу квант электромаг
нитного поля, то ее диаметр б
у-
дет р
а
вен
λ. При замыкании кванта на поверхности черной дыры диаметр сферы будет равен
λ/
π. Так как линия квантов будет пересекаться с линией черных дыр, то для любой длины
волны
λ примем н
а
хожде
ние ее на поверхности соответствующей черной дыры, то есть
λ
= 2π
r
, где
r
-
радиус сферы че
р
ной дыры. Из выраж
е
ний (7.10) и (7.11) имеем
π = (3
/
4
πc
)
·
r
-
4
или другой вид
r
= (3
/
4
πc
)
1/4
·
π
-
1/
4
.
(7.12)
Вывод
зависимости
радиу
с
-
плотность
для
вещественных
объек
тов
типа
"
черная
дыра
".
Используя
выражения
(7.7) и
(7.11), получим
π = (3
c
2
/
4
G
)
·
r
2
или другой вид r
= (3
c
2
/
4
G
)
1/2
·
π
-
1/2
.
(7.13)
По полученным уравнениям на логарифмической плоскости чертежа в осях r
и ρ строим
линии ква
н
тов и черных дыр. Совместное решение уравнений (7.12) и (7.13) дает точку пересечения линий с координ
а
тами
r
пл
= (
G
/
π
c
3
)
1/2
и
π
пл
= 3
π
c
5
/
4
G
2
.
(7.14)
Эти значения являются единицами КСЕ и приведены в таблице 2
.
26
Нанеся на рис. 1
0
объе
кты с разной массой покоя из таблицы 3
, видим, что все они в основном расположены внутри сектора, ограниченного лини
ями фот
о-
нов и их черных дыр. Причем соединение точек естественных объектов мин
и-
мальной плотности, соответствующих атому водорода -
9, галак
тике -
27, скопл
е-
нию галактик -
28, дает л
и
нию А1
-
А2 в виде дуги, за которой нет менее плотных объектов.
Параметры объектов приведены в таблице 3
.
Таблица 3
Объекты
масса,
г
радиус,
см
плотность,
г/см
3
1
электронное нейтрино
(2
,
5
÷
8
,
2)
·
10
-
32
(1
,
7
÷
5
,
6)·
10
-
22
(1
,
1
÷
12)
·10
-
32
2
электрон
9
,
1
·10
-
28
2
,
8
·10
-
13
1
,
0
·10
10
3
пион
2
,
4
·10
-
25
1
,
5
·10
-
1
3
1
,
8
·10
13
4
эта
-
мезон
9
,
8
·10
-
25
3
,
6
·10
-
14
5
,
0
·10
15
5
протон
1
,
7
·10
-
24
2
,
1
·10
-
14
4
,
3
·10
16
6
пр
ом
.
В
е
к
т
орный бозон
1
,
6
·10
-
22
2
,
2
·10
-
16
3
,
6
·10
24
7
мюоний
1
,
9
·10
-
25
5
,
3
·10
-
9
3
,
0
·10
-
1
8
позитроний
1
,
8
·10
-
27
1
,
0
·10
-
8
4
,
5
·10
-
4
9
водород
1
,
7
·10
-
24
5
,
3
·10
-
9
2
,
7
10
рубидий
1
,
4
·10
-
22
2
,
5
·10
-
8
1
,
5
11
уран
4
·10
-
22
1
,
8
·10
-
8
1
,
8
·10
1
12
Земля
6
·10
27
6
,
4
·10
8
5
,
5
13
Юпитер
2
·10
30
7
,
1
·10
9
1
,
3
14
звезда Че
р
ная дыра
6
·10
33
1
,
4
·10
5
4
,
9
·10
17
15
Нейтронная звезда
(1
,
1
÷
4
,
3)
·10
-
33
(9
÷
7
)
·10
5
4
·10
14
16
40 Эридана
9
·10
32
1
,
2
·10
8
1
,
3
-
10
8
17
Сириус В
2
·10
33
1
,
4
·10
9
1
,
8
-
10
5
18
Возничего
2
·10
34
2
,
4
·10
11
3
,
3
·10
-
1
19
Солнце
2
·10
33
7
·10
10
1
,
4
20
Крюгер 60
5
·10
32
1
,
8
·10
10
2
,
1
·10
-
1
21
Капел
ла
6
,
5
·10
33
1
,
6
·10
12
3
,
8
·10
-
4
22
Ригель
7
,
9
·10
34
9
,
6
·10
12
2
,
1
·10
-
5
23
Антарес
3
,
8
·10
34
3
,
9
·10
13
1
,
5
·10
-
7
24
Земля
-
Луна
6
·10
27
4
·10
10
3
·10
-
5
25
Солнечная система
2
·10
33
6
·10
14
1
,
4
·10
-
1
26
Квазары
(3
÷
9
)
·10
44
(
3
÷
9
)
·10
19
(2
,
7
÷
10
)
·10
-
15
27
Галактика
5
,
7
·1
0
44
4
,
5
·10
22
1
,
5
·10
-
24
28
скопление Галактик
4
,
8
·10
46
1
,
4
·10
24
4
,
7
·10
-
27
27
Для определения ограничения распространения объектов с максимальной плотностью предположим, что поведение распространения аналогично линии с минимал
ь
ной плотностью, и кроме звезды -
Черная дыра, необходимо за
даться еще двумя точками. Одной из таких точек, соответствующей самому малому об
ъ-
екту по массе, стало электро
н
ное нейтрино, для которого была известна только его энергия 14÷46 Эв [1
2
] и задачей стало определение его размера. Но
, чтобы это сделать, пришлось ввести два предполож
е
ния:
У всех видов взаимодействий есть свои черные д
ы
ры; э
лектронное нейтрино является черной дырой для глюонов.
Эти предположения позволяют использовать в формуле (7.7) {для радиуса ЧД} другую квантовую
скорость, отличную от световой, то есть заменить эле
к-
тромагнитную скорость на глюонную или принять для глюонов свою квантовую скорость распространения. Но этого оказалось недостаточно и было введено сл
е-
дующее предполож
е
ние:
Протон является черной дырой д
ля глюонов.
Тогда, подставив в формулу (7.7) {радиус ЧД} значение массы для протона и величину его радиуса, но уменьшенную на 2, предполагая, что он шварцшил
ь-
довский, получим вероятное зн
а
чение скорости глюонов 1
,
3·10
-
9
см/с и зави
-
симость для линии черны
х дыр для глюо
н
ных квантов
r
чд
= GM
/
πc
гл
2
.
(7.15)
Последующее построение и расчеты показали, что скорость глюонов в 1
,
35 раза больше
и
равна 1
,
759168(12)·10
-
9
см/с.
Подставляя в (7
,
15) {в зависимость для линии черных дыр для глюонных ква
н
тов} эквивалентную массу покоя для нейтрино, получим его радиус (1
,
7
÷
5
,
6)·
10
-
22
см
и плотность (1
,
1
÷
12)·10
32
г/см
3
или тем самым опреде
лим вт
о-
рую точку.
Третьей точкой для дуги максимальной плотности объектов я
в
ля
-
ется точка плотности реликтового излучения с длиной 0
,
1 см на линии черных дыр для квантов электромагнитного п
о
ля.
Дугу максимальной плотности распространения объектов обозначим
Μ
1
-
М2 (р
а
диус R
2).
28
ОПРЕДЕЛЕНИЕ
ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО
РАЗМЕРА
ВСЕЛЕННОЙ ПО
ДЛИНЕ
ВОЛНЫ
РЕЛИКТОВОГО
ИЗЛУЧЕНИЯ
. Ра
с
чет про
водим на линии черных дыр Д1
-
Д2, используем следующие дан
ные:
λ
р
= 0
,
107 см -
длина волны реликтового излучения, соответствующая температуре 2
,
7 К по фо
р
муле λΤ = hc
/
λ
max
k
= 0
,
289 см
·
К
[1
3
]; = 1
,
054
·10
-
27
эрг
·
с
-
квант действия;
с
= 2
,
9979
·
1
0
10
см
·
с
-
1
-
скорость света; G
= 6
,
67· 10
-
8
см
3
·г
-
1
·с
-
2
-
постоянная тяготения. Из выражения (7.8) имеем
m
λ
= h
/ с
λ
р
,
радиус кванта на поверхн
о
сти ЧД
r
λ
=
λ
р
/
2. Плотность кванта, составит величину
π
λ
= m
λ
/
V
λ
= m
/ (4π
r
λ
3
/3) = 3
/
4
r
λ
4
c
.
(1.и
)
Используя выражение (7.7), находим плотность объекта типа ЧД
π
чд
= М
чд
/
V
чд
= с
2
/
(4
r
чд
2
G
/
3) ,
(2.и)
где
r
чд
-
радиус объекта.
Подставляя в выражение (2.и) значение плотности реликтового излучения из (1.и), определяем эле
к
тромагнитный радиус Вселе
нной
r
чд
= r
λ
2
(
c
3
G
)
1/2
= λ
р
2
(
c
3
/
G
)
1/2
/
4 = 1
,
77
·
10
30
см
.
Подставляя в выражение (2.и) значение
r
чд
, определяем электромагнитную плот
ность Вселе
н-
ной
π
чд
= 3
,
2·10
-
33
г·см
-
3
, а по значению плотности определяем электромагнитную массу Вс
е-
ленной М
чд
=
7
,
5·10
58
г.
РАСЧЕТНЫЕ ЗНАЧЕНИЯ ДУГИ М1
-
М2
Параметры центра Ц2
дуги М1
-
М2: lgR
Ц2 = -
43
,
36, lgπ
Ц2
= -
37
,
94. Параметры радиуса дуги М1
-
М2: lgR
M
1
-
М2 = 73
,
81
. Уравнение дуги Ml
-
М2: (
r
л
+
43
,
36)
2
+ (π
л
+
37
,
94)
2
= 73
,
81
2
.
Подставляя в это уравнение з
начение плотности для точки Ц2
, получим значе
ние радиуса Вс
е-
ленной по дуге Μ
1
-
М2
.
lg
r
л
=30
,
449 или R
Вселенной по дуге М1
-
М2
= 2
,
8·10
30 см.
Значение для точки И
на дуге Μ
1
-
М2
получим, приравняв производную дρ
л
/д
r
л
уравнения дуги к
о-
эфф
и
циенту 2, соответ
ствующего наклону для линии черных дыр.
Значение для точки В
на дуге Μ
1
-
М2
получим, приравняв производную дρ
л
/д
r
л
уравнения дуги коэфф
и-
циенту 3, соответствующего наклону для линии массы.
Производная уравнения дуги М1
-
М2 имеет вид
дρ
л
/д
r
л
= (
r
л
+ 43
,
36) / (73
,
81
2
-
(
r
л
+ 43
,
36)
2
)
1/2
.
В итоге получим значения:
r
и
= 4
,
5
·
10
22
см,
π
и =
1
,
1·10
-
5
г/см
3
, m
и
= 4
,
5·10
63
г ;
r
в
= 4
,
5·10
26
см, π
в
= 2
,
4·10
-
15
г/см
3
, m
в
=
1
,
0·10
б6 г.
Используя значение R
Вселенной по дуге М1
-
М2
и значение ма
ссы в точке В
, полу
чим максимальную пло
т-
ность Вс
е
ленной π
Вселенной max
= 1
,
1·10 -
26 г/см
3
.
29
Через точки объектов: мюоний -
7, позитроний -
8 и электрон -
2, строим дугу А
3
-
А4. Замыкаем построение, предполагая, что радиусы дуг А1
-
А2 (ра
диус R
1
), A
3
-
A
4 (рад
иус R
3
) и замыкающая дуга А5
-
А6 (радиус R
4
) находятся в соо
т-
ношении золотого л
о
гарифмического сечения
lgR
1
/
lgR
3
= lgR
3
/
lgR
4
.
(7.15)
В итоге вся область масс покоя ограничена дугами М1
-
М2, А1
-
А2, А
3
-
А4, А5
-
А6, а ее максимальные значения дают следующи
е параметры Все
ленной: р
а-
диус 2
,
8·10
30
см
, массу 10
66
г, пло
т
ность 1
,
1
·
10
-
26
г/см
3
.
Выход области масс покоя за электромагнитную линию ЧД дал повод для предположения, что сама Вселенная является ЧД для более сильного взаимоде
й-
ствия, чем электромагнитное и располагающегося над ним. Оно получило назв
а-
ние кварконного. Ге
о
метрически, касательно к области масс покоя
(т.
И на р
ис.
1
1
) была проведена линия параллельно линии ЧД для фотонов. П
о-
следующие расчеты показали, что это предположение
являет
ся рабочей гипот
е-
зой и на самом деле касания нет.
На данном этапе построения собрались такие данные как -
планковская точ
-
ка Пл1, две параллельных линии ЧД, линия квантов электромагнитного поля и, с учетом, что у всех видов взаим
о
действий есть свои
ЧД, встала задача опре
делить их планковские точки, зная которые можно было бы провести через них их линии квантов. И было введено пре
д
положение, что
планковские точки основных видов взаимодействий {кварконное, эле
к
тромагнитное, пионное -
по названию ней
трального пи
-
мезона, бозонное -
по названию промежуточного векторного бозона, глюо
н-
ное} лежат на одной прямой П1
-
П2, назовем ее пла
нк
овской, прохо
-
дящей через точку Пл1 и являющуюся зеркальным отражением л
и-
нии квантов электромагнитного поля Э1
-
Э2 относител
ьно гори
-
зонтальной оси
.
ВЫВОД ЗАВИСИМОСТИ ДЛЯ ЛИНИИ П1
-
П2. Имеем зависимость для линии квантов (7.10), и значения параметров r
пл
, m
пл
, ρ
пл
. Примем, что в зави
симости (7.10) радиус r
1
= 1см и определим вел
и-
чину массы m
1
. Определяем пло
т
ность ρ
1
, из значе
ний r
1
и m
1
, находим разность плотностей ρ
пл
–
ρ
1
и приба
в
ляем ее к плотности ρ
пл
. Это будет плотность ρ
2
, из которой определя
ем массу m
2
при r
1
=
1 см. Уравнение линии ищем в виде m
= kr
x
, при х
=
0, к = m
2
, тогда уравнение принимает вид m
пл
= m
2
·
r
пл
х
, о
ткуда и определяем чис
ленное значение х и зависимость m
пл
= 7
,
363·10
226
·
r
пл
7
. Раскрытие числовых значений прив
о
дит их к следующему виду
m
пл
= (
с
2
/
Gr
пл
6
)·
r
пл
7
. (7.16)
то есть к в
идоизмененной формуле Шварцшильда, или в другой фо
р
ме
m
пл
= (
/
Gt
пл
2
r
пл
4
)·
r
пл
7
.
(7.17)
Формулы (7.16), (7.17) позволяют определить планковские массы в других секторах.
30
Названия взаимодействий даны по нейтральным частицам в предполож
е-
нии, что эти
частицы являются как бы квантами или переносчиками этих видов взаи
модействий.
Пересечение с планковской линией линии для глюонных квантов дало точ
-
ку Пл2, а с
линией черных дыр для кварконов -
точку Пл
3
. И было замечено, что на планковской линии П1
-
П2 ме
жду точками Пл1 и Пл2 приблизи
тельно уклад
ы-
ваются три отрезка Пл
3
-
Пл1, а отношение координат радиу
сов для промежуто
ч-
ных точек от деления близко совпадает со значением по
стоянной тонкой стру
к-
туры. Из чего п
о
следовало предположение, что
отношение координ
ат радиусов планковских точек точно равно зна
чению по
стоянной тонкой стру
к
тур
ы
(т.
Пл4), бозонного (т.
Пл5),
глюонного (т.
Пл2) вза
и
модействий.
Это тот момент, который повлиял на расположение точек и линий на рис. 1
1
и
пересчет глюонной скорости.
Пр
омежуточным точкам были присвоены: Пл4 -
пионному, Пл5 -
бозонн
о-
му вза
и
модействиям. Таким образом на линии планковских точек берут начало спектры квантов: кварконного (т.
Пл
3
), электромагнитного (т.
Пл1), пионного (т.
Пл4), бозонного (т.
Пл5), глюонного
(т.
Пл2) взаим
о
действий.
Рис.
1
1
. Область масс покоя
31
Верхняя часть области масс покоя. ПАРАМЕТР ХАББЛА. Предыстория параметра Хаббла идет с о
т-
крытия
спе
к
троскопии в 19 в. и последующего обнаружения сдвига спектральных ли
ний в свете от ближайших зв
езд по отношению к линиям в спектре Солнца.
К
этому времени уже был известен эффект Доплера -
изменение част
о
ты звуковых колебаний, воспринимаемых наблюдателем в зависимости от скорости и
направления движения источника колебаний. По аналогии сдвиг линий в спек
трах звезд был объяснен эффектом Доплера. Затем этим эффектом было объяснено движение туманности Андромеды к Земле, а скоплений галактик в созвездии Девы -
от Земли. Распростр
а
нение эффекта Доплера на все галактики,
что принято и в настоящее время, п
роизвел Хаббл в 1929 году. Им было установлено, что смещение спектральных линий z
= Δλ/λ тем больше, чем дальше
находится объект, и в среднем оно пропо
р
ционально Δℓ
до наблюдаемого
объекта
Δλ/λ
= H
0
·Δℓ
.
(1.x)
Это есть закон Хаббла, в котором Н
0
-
некоторый коэффициент пропор
циональности, принятый за пост
о-
янную величину.
Ф
ор
мула
(1.
x
) с позиций наличия доплеровского эффекта принимает следующий вид
υ
= Hr
,
(2.
x
)
где принято, что Н -
коэффициент, известный как постоянная Хаббла, имеет связь с коэффициентом H
0
в (1.х) как Н = сН
0
; Δℓ
= r
, (Δλ/λ)·
c
= υ, где υ
-
скорость удаления об
ъекта. В 1956 году Хьюмаси, Мейалл и Сендидж под
-
твердили закон Хаббла обработкой большого числа наблюдений.
Со времени открытия закона Хаббла, выражаемого формулой (2.x), чис
ленное значение постоянной Н имело тенденцию уменьшаться и прин
и
ма
ло значения о
т 540 до 50 км/Мпк·с, принятого в настоящее время. Та
кое изменение постоянной величины коэффициента Н в формуле (2.x) по
зволяет переименовать его в параметр. И
з-
менение значения параметра Хаб
бла происходило, в частности, за счет улучшения разрешающей спо
собнос
ти средств наблюд
е
ния. А это, в свою очередь, означало увеличение ради
уса сферы наблюдения и числа объектов в ней. Иными словами, просмат
ривается связь пропорциональности радиуса сферы наблюдений и массы объектов, в ней заключенных. В то же время можно отметить, что по зако
ну (2.x) при пост
о
янном параметре Н, чем больше радиус r
, тем больше скорость υ
и, при дост
а
точно большом увеличении радиуса, скорость дос
тигает величины скорости св
е
та. Тогда формула (2.x) принимает вид
с = Н
r
. (3.x)
Так как c
-
скорость света есть величина постоянная, то увеличение рас
стояния до наблюдаемого объекта r
влечет к уменьшению Н.
Наличие в формуле (3.x) скорости света п
озволяет перейти к зависимости для объектов типа "черная д
ы-
ра" (7.7), из которой имеем
(
Hr
)
2
= GM
/π
r
ЧД
.
(4.
x
)
В свою очередь, по формуле (3.x) параметр 1/Н трактуется как динам
ическое время с начала расширения, то есть как возраст Вселенной, равный 17 миллиар
дам лет. На этом обычно заканчивают рассмотрение параметра Хаб
б
ла.
За счет совершенствования средств наблюдения и условий их про
ведения можно ожидать уменьшение зн
а
чения п
араметра Хаббла до значения 0
,
5 км·Мпс
-
1
·с
-
1
, что геометрически соответствует смеще
нию точки X
' (современное значение) до точки X
(предельное значе
ние) на прямой Д1
-
Д2 на рис. 1
2.
В точке X
имеем связь параметра Хаббла с целым рядом сопутс
т
вующих парамет
ров:
-
длиной волны реликтового излучения λ
х
= 0
,
1 см;
-
температурой реликтового излучения Т
х
= 2
,
7 К;
-
электромагнитным радиусом Вселенной R
x
= 1
,
7·10
30
см;
-
электромагнитной единицей времени Вселенной t
x
= 1836 млрд. лет (та
кое время луч света проходит из це
н
тра Вселенной до ее окраины, где плот
ность соответствует плотности реликтового излучения);
-
электромагнитной массой Вселенной в точке X
равной
М
x
= 7
,
5·10
58
г.
Для сравнения все найденные п
а-
раметры для Вселенной приведены в таблице 4
.
32
линия q
1
-
T
2
-
срез отри
цательной массы;
=
=
точка X
✠
=
-
=
определяет со
временное значение
=
============================
=
п
а
ра
метра;
=
=
точка X
=
=
-
=
соответствует плотности квантов р
е-
ликто
вого излуч
е
ния;
=
=
отрезок Х'
-
Х =
-
=
показыва
ет технич
е
ский путь разви
-
тия параметра Хаббла
;
=
=
точка В =
-
=
определяет мас
су Вселенной;
=
=
точка И =
-
=
определяет та
кую точку дуги M
1
-
M
2
,
кото
рая наиболее близко распо
ложена к линии e
1
-
H
2
Р
ис.
=
N
2
. Верхняя часть
=
области
=
масс покоя
=
=
=====
=
=
=
=
=
Таблица 4
Параметр =
изм
е
рения
=
Измерения, с использова
нием параметра Хаббла и дан
ных современных наблюде
ний
=
По реликто
вому =
и
з
лу
чению и ли
нии черных дыр
=
Максимальные, по дуге М
1
-
М
2
с учетом =
скры
той массы
=
Из других и
с
точников
=
x
㈵
]
=
oI=
=
см
=
28
1
,
7·10
30
2
,
8·10
30
m
,
г
=
T
I
5·10
5
6
7
,
5·10
58
1
,
0·10
66
π, =
г
/см
3
10
-
30
3
,
2·10
-
33
1
,
1·10
-
26
t, млрд. лет
=
o
x'
/
c = 17
R
x
/
c = 1836
R
/
c
=
1837
170·1837
=
=
Из предположения, что у каждого взаимодействия есть своя планковская ЧД, и формулы (7.7) {радиус ЧД} имеем формулу для скорости кван
тов любого вида взаимод
ейс
т
вия
с
пл
= (
Gm
пл
/
π
r
пл
)
1/
2
.
(7.18)
Когда полученные значения были сведены в табл
ицу
5
, то расчетным п
у-
тем,
эмпирически (используя числовое соотношение значений), была найдена з
а-
ви
симость, связывающая радиусы планковских точек на линии
П1
-
П2
и номер с
е
к
тора
r
N
= α
N
G
ξ
K
св
-
1
,
(7.19)
где: r
N
-
радиус планковской точки на линии П1
-
П2,
33
α
-
постоянная тонкой структуры,
G
-
постоянная тяготения,
N -
номер сектора,
ξ
-
единичная величина согласования раз
мерностей,
ξ =
1
[г
·
с
2
/см
2
]
=
1
[см] , (7.20)
К
св
-
коэффициент связи между соседними сектор
а
ми.
Выход на
показатель
степен
и
у коэффициента пропорциональности
в табл. 5 и о
т
ождествление е
го
с мерностью ФВ позволил
о определить ме
р-
ность вр
е
мени
–
[
-
2
]
и мерность других ФВ.
Таблица 5
Пл.
=
точка
=
Взаимо
действие
=
М
асса
I
=
г
=
Р
адиус
I
=
см
=
П
ло
т
ность
I
=
г/см
3
С
к
о
рость
I
=
см/с
=
К
вант действия
I
=
эрг
·
с
=
Пл
3
кварко
н
ное
3
,
50
·
10
10
1
,
24
·
10
31
4
,
28
·
10
102
7
,
71
·
10
16
3
,
37
·
10
-
4
Пл
1
эл
.
магни
т
ное
3
,
85
·
10
-
5
9
,
11
·
10
-
34
1
,
2
1·
10
94
2
,
99
·
10
10
1
,
05
·
10
-
27
Пл
4
п
и
онное
4
,
25
·
10
-
20
6
,
65
·
10
-
36
3
,
44
·
10
85
1
,
16
·
10
4
3
,
29
·10
-
51
Пп
5
б
о
зонное
4
,
68
·
10
-
35
4
,
85
·
10
-
38
9
,
77
·
10
76
4
,
52
·
10
-
3
1
,
02
·
10
-
74
Пл
2
глюонное
5
,
16
·
10
-
50
3
,
54
·
10
-
40
2
,
77
·
10
68
1
,
75
·
10
-
9
3
,
21
·10
-
98
К
пр
К
оэф
фициент
пропор
ционал
ь
ности
α
7
α
1
α
4
α
3
α
11
Н
а основании формулы (7.20), придавая N значения 0, 1, 2..., получим (рис.
1
3
):
r
0
= 3
,
998
·
10
-
8
см
-
гр
аничный радиус строения ат
о
мов,
r
1
= 2
,
917·10
-
10
см,
r
2
= 2
,
129·10
-
12
см,
r
3
= 1
,
150·10
-
14
см,
r
4
= 1
,
133·10
-
16
см,
r
5
= 8
,
274·10
-
19
см,
r
6
= 6
,
038·10
-
21
см,
r
7
= 4
,
406·10
-
23
см,
r
8
= 3
,
215·10
-
25
см,
r
9
= 2
,
346·10
-
27
см,
r
10
= 1
,
712·10
-
29
см,
r
11
= 1
,
249·10
-
31
см, соответствует радиусу r
пл3
на рис. 1
3
,
34
r
12
= 9
,
117·10
-
34
см, соответствует радиусу r
пл1
на рис. 1
3
,
r
13
= 6
,
653·10
-
36
см, соответствует радиусу r
пл4
на рис. 1
3
,
r
14
= 4
,
855·10
-
38
см, соответствует радиусу r
пл5
на рис. 1
3
,
r
15
= 5
,
543·10
-
4
0
см, соответствует радиусу r
пл2
на рис. 1
3
.
Рис. 1
3
. Квантовая сетка
Примечание
к
формуле
(7.20).
Исследуем коэффициент
ξ
,. С одной стороны он компенсирует размерность длины, с другой -
размерность постоянной тяготения. Делаем предположение, что здес
ь присутствует какая
-
то физич
е-
ская закономерность. Подставив вместо размерностей в формулу (7.20) планковские значения, получим выражение
m
12
/
c
12
2
=
r
12
с точностью до безразмерного коэффициента
π
равное
α
12
К
св
-
1
. Подставляя полученные выражения с уточнен
ием на тгдля
ξ
, получим следую
щее в
ы
ражение
ξ
= α
-
12
К
св
m
12
/ π
c
12
2
= 1
[г
·
с
2
/
см
2
] =
1
[см], (7.21)
то есть эталон длины для электромагнитного сектора, подставляя которое в формулу (7.19), в виде ко
н-
стант, получим
r
12
=
(
Gm
12
/
π
c
12
)
1/2
, или видоизме
ненную формулу Шварцшильда, или радиус в точке Пл1. По
д
ставляя в формулу (7.21) выражение для m
пл
(табл. 2
), получим
ξ = α
-
l
2
K
св
(π
c
/
G
)
1/
2
/ πс
12
2
,
воз
водим правую и левую часть в квадра
т, получим ξ
2
= α
-
24
/
K
св
2
/ G
πс
3
,
отку
да имеем
G
= α
-
24
/ π
c
3
К
св
2
ξ
2
,
(7.22)
вывод численного значения постоянной тяготения
G
= 6
,
67024019
·10
-
8
[см
·г
-
1
·с
-
2
].
35
Значение
К
св
определ
яе
м из формулы
(
α
-
1
)
Ксв
= (
m
p
+ m
n
) / m
e
,
(7.23)
где:
m
p
-
масса протона,
m
n
-
масса нейтрона,
m
е
-
масса электрона,
откуда имеем
К
св
= 1.6684668(18). Возможная математическая интерпре
тация коэффициента
К
св
представляет собой отн
о
шение минимальной дли
ны ленты Мебиуса к единичной ширине.
Ранее подобный вид формулы (7.23) исследовался В.А. К
о
ломбетом [1
4
,
15
,
16
].
Подставляя в формулу (7.19) выражение (
7.7) для r
пл
, пол
у
чим m
пл
/
π
с
2
= α
12
К
св
-
1
ξ
раскрывая выражение для m
пл
(табл.
2
) получим
(
π
c
/
G
)
1/2
/ π
с
2
= α
12
К
св
-
1
ξ ,
возводим правую и левую часть в квадрат, получим
π
c
/
G
π
2
c
4
= α
24
К
св
-
2
ξ
2
,
откуда имеем
G
= α
-
24
К
св
2
/ π
c
3
ξ
2
,
то есть совпадаю
щее выражение для численного значения постоянной тя
готения. Это означает си
м-
метрию постоянной тяготения относ
и
тельно сте
пени
N
=
0, то есть при
N
=
0 будем иметь
r
0
К
св
ξ
-
1
= G
, или то, что кроме отрицател
ь
ной ветви
-
N
, существует положительная ветвь изме
нения +
N
, мерности физ
и
ческих величин при этом инвертируются, или произведе
ние постоянной тяготения на постоянную отталкивания равно 1, что позволяет далее интерпретировать развитие п
о
строения на рис. 1
3
,
G
-
N
/
G
+
N
=
1
,
или
G
-
N
= G
+
N
. (7.24)
Т
о
есть,
постоянная тяготения инвертируется в посто
янную отталкивания на разм
е
ре 4·10
-
8
см
, на
размер
е
атомов
.
С
этого размера масса приобретает свойства прини
мать и отдавать энер
гию в виде квантов, а при увеличении размеров постоянная тяготения сно
ва возвращает свои свойства притяж
е-
ния, и в то же время проявлять свой
ства отталкивания, в виде массы инерции, будь
-
то линейное дв
и-
жение или вращающееся кольцо. Та
ким образом, свойства вращения, или времени, инвертируют п
о-
стоянную тяготения и изменяют свойства других физичес
ких величин. Эти свойства далее переходят в свойства атомов в кр
и
сталли
ческой решетке вещества накапливать энергию, и даже больше того -
на
-
ка
пливая, излучать. Другим важным моментом является скорость распро
странения этой энергии
.
Это может быть потенциал тяго
тения или электрический или магнитный в соотнош
е
ниях
υ
тяг
.
=
(с
2
/
φ
тяг
.
)
1/2
,
υ
электр.
=
(с
2
/
φ
электр.
)
1/2
,
υ
магн.
=
(с
2
/
φ
магн.
)
1/2
, (7.25)
в симметрии относительно константы скорости света.
Другим свойством постоянной тяготения является ее связь с коэффици
ентом связи К
св
, в соо
т-
ношении
G
= r
0
·К
св
ξ
-
1
, и наличием выражения
m
0
= π·
c
0
2
·К
св
-
1
·
ξ
.
(7.26)
36
ВЫВОД
ПОСТОЯННОЙ
ТЯГОТЕНИЯ
ЧЕРЕЗ
ЧИСЛО
АВОГАДРО
МОЛЬксе для ф
изической в
еличины (ФВ) Z
имеет определение:
МОЛЬксе ФВ есть количество малых структурных единиц, при
ходящихся на одну более крупную ФВ того же наимен
о
вания в соседней планковской точке
МОЛЬ
КСЕ
Z
= (
α
-
1
)
МЕРНОСТЬ
ФВ
. (1.м)
Из этого определения следует, что для всех физических величин в КСЕ (
т
абл.
5
) существуют с
о-
ответс
т
вующие
значения МОЛЬксе. Формула перехода к единицам СГС для ФВ Z
СГС
имеет вид
МОЛЬ
сгс
m
= 1
СГС
·
МОЛЬ
КСЕ
/
Z
СГС
. (2.м)
Например, для массы имеем следующее значение называ
е
мое числом Авогадро, N
A
KCE
= 6.09439(23) ·
10
23
г.
МОЛЬ
СГС
m
= N
АКСЕ
= (
α
-
1
)
7 ·1
г /
m
пл
2
. (3.м)
Раскрывая выражение в формуле (3.м) для планковской массы (из табл. 3), получим связь числа Авогадро с постоянной тяготения
G
= π
cN
AKCE
/
α
-
7
·1г
,
(4.
м
)
и из выраже
ния (4.м) также получаем эталон 1
г для массы.
37
ПРОСТРАНСТВО И ВРЕМЯ
Основные понятия о пространстве были сформированы в глубокой древности и как бы смысл этого слова остался и дошел до наших дней. И сейчас, с большим разнообразием о
т-
крыти
й понимание этого слова меняе
т
ся. Еще две тысячи лет назад пространство делилось на мир вещей материи и мир идей сознания, на два полюса материальность и идеал
ь
ность, на две закрытые части (рис.
1
п
).
И целью настоящего исследования является раскрытие опр
еделения «Пространство и время это формы существования мат
е
рии».
Само слово «пространство» это обобщение. Историю понятия этого слова можно н
а
чать с идей ученика Платона Аристотеля, который кроме того что сопоставил линии, п
о-
вер
х
ности и телу числа 1, 2
, 3, к тому же связал идеи с объектами, лишив их полной самосто
я-
тел
ь
ности, вечности по Платону. С этого момента философия ра
з
вивается вместе с развит
и-
ем знаний о природе, расходится и смешивается по направлениям физики, математики, фил
о-
с
о
фии, личности
и об
щества, со старым делением, и с другим оттенком на материализм и иде
а
лизм.
Все направления философии равноценны. Но можно отметить, открытость физики, и замкн
у
тость других направлений, связанных с нашим сознанием. Поэтому, понять философию Природы можно только поняв, что такое пространство физики и что такое зак
о
ны физики
(рис.
2
п
).
Рис.
1
п.
Начальное определение пр
о
странства
Рис.
2
п.
Современное определение пространс
т
ва
Единственное преимущество физики это минимальное абстрагиро
вание, а абстра
к-
ция это вид кодирования информации. Материя, Природа сама по себе неизмерима и не п
о-
тому что бесконечна, а потому, что изм
е
ряем. И в физике была применена абстракция в виде измерения, но не к самой материи в самом общем ее виде, а к ее ка
чес
т
вам частным видам.
Физика это наука измерения того, что мы видим, слышим и ощущаем. Математика это наука измерения всего, что мы можем себе вообразить, но вообр
а-
зить мы можем только то, что нас окружает, в этом находится связь физики и матем
а
ти
ки.
Философия это наука, которая одновременно использует возможности внешнего и внутренн
е
го мира для понимания законов Природы и описания их словами.
Далее мы рассмотрим только свойства физических измерений, как бы со стороны и только факты. Для того что
бы измерять, используется эталон, как мера
, мерность
, разме
р-
ность
.
мир
идей
сознания
мир
вещей
мат
е
рии
38
Мера
целое или рациональное число значения эталона измерения, или золотая константа физической велич
и
ны.
Мерность
целое число логарифмического пространства измерения, имеющего осн
о-
ва
нием постоянную тонкой стру
к
туры.
Размерность
символ пространства измерения для физической величины, сама ф
и-
зическая величина обозначается одним символом и имеет традиционную какую
-
либо единицу измер
е
ния.
Измерению подвергаются разные свойства вещества (
качества и виды) и, снизившись на уровень ниже, чем Природа, уже на этом уровне, чтобы измерения различать, их обозн
а-
чают символами физических величин
и между физическими величинами существуют опр
е-
деленные закономерности их называют законами
. Рассматрива
я вместе разные измерения, пол
у
чаем законы свойств измерения.
Теперь немного усложним понимание измерения тем, что измерения связаны с матер
и-
ей через формы измерения
материи в виде качества, мерности и количества в обобщенной системе коорд
и
нат.
И когда р
ассматриваются свойства материи, часто подразумевается под ним простра
н-
ство. И в то же время понятие пространства применимо к любому абстрактному об
ъ
екту.
Но как подступиться к этому его свойству? Традиционно для этого понятие простра
н-
с
т
ва сужается и своди
тся, как к происходящему от объема, и тогда возникает вопрос: «Почему пространство тре
х
мерно?» [
3
] и, что такое мно
гомерное пространство? Рассмотрим один из древних подходов, имеющий исх
о
дящими точку, мерность которой 0, и ее движение. Движение точки дае
т линию, отрезок которой является мерой длины, имеющей ме
р-
ность 1.
Движение линии дает плоскость, часть которой является мерой площади, имеющей ме
р
ность 2.
Движение плоскости дает объем, часть которого является мерой объема, имеющего ме
р
ность 3.
Движение т
рехмерной фигуры, создает четырехмерное пространство и так далее. В продолжении это чисто математический подход, а физика остановилась на мерности 4 и д
а-
лее, применив математ
и
ческий подход или тензорное исчисление для определения метрик физического прост
ранства, опять же замкнулась на математ
и
ческом подходе.
Цель этих подходов создание n
-
мерных ФОРМ.
Остается только выяснить как и для чего? Ответ простой: формы служат для измерения и форма это пространство. То есть на самом деле понятие ПРОСТРАНСТВА это обобщ
е-
ние и в него заложены все ФОРМЫ ИЗМЕРЕНИЯ материи. Таким образом, новым в филос
о-
фии будет то, что N
-
мерное ПРОСТРАНСТВО ЭТО ФОРМА Физической Величины, а все ф
и-
зические величины это формы измерения материи, а не формы ее существ
о
вания. Матери
я существует независимо от форм измерения и физическая величина не материальна. Физич
е-
ская величина служит
для измерения это идея, абстракция. Природа возникает после пла
н
ковских точек. И пока существует природа существует пространство, далее пространств
о раскрывается на формы и на этом уровне формы служат целям измерения. Одной из таких форм (четвертой) явл
я
ется время.
К качественным формам относятся все вещественные и квантовые состояния объектов, отметим из них черные дыры, крайним состоянием которых я
вляются планковские то
ч
ки.
К классическим количественным формам относятся объемная и временная. Объемная форма, в свою очередь, состоит из длины, площади и собственно объема. Все эти формы с
о-
ставляют как некоторый набор вел
и
чин, которыми оперирует математи
ка математических 39
величин, так и часть самых пр
о
стых величин, которыми оперирует физика. Так как на основе использования физических величин описаны все законы природы, то за основу реальной ме
р-
ности форм примем мерность физических вел
и
чин.
Все физические
величины имеют одно начало, в котором они все вместе, как кирпич
и-
ки, плотно подходят друг к другу, образуя монолит. Это состояние физических величин нах
о-
дится в реально существующей планковской точке в месте соприкосновения материи и пе
р-
воматерии. В это
й точке все физич
е
ские величины единичны
и каждая такая физическая единица имеет свой номер целое число.
Подставляя мерности физической величины в любой закон или формулу и оперируя ими как степенями при одном основании, будем иметь тождество. Таким осно
ванием для всех физических величин является обратное значение постоянной тонкой структуры, которое, с о
д-
ной стороны, является основанием физической величины при степенном рассмотрении фо
р-
мул, с другой стороны, основанием в коэффициентах пропорциональн
о
ст
и одноименных физических величин соседних секторов. Причем, эта арифметика работы со степенями, одно основание означают, что естественное пространство физической величины изначально лог
а-
рифмировано, но двойственная квантовая сущность при наличии сумм соста
вляющих физич
е-
скую величину вносит иррациональность в это простра
н
ство.
Если все физические величины имеют одно основание, то должна существовать и та минимальная форма, из которой можно было бы построить все другие физические величины. Таких форм оказ
а
лос
ь две это длина и время. Впервые на это указал в своей работе Орос ди Бартини «Соотношения между физическими величинами» [
17
], в ней они и были взяты за основу состава всех физических величин. И это не случайно, потому что они по своей сущн
о-
сти обозначаю
т принадлежность к двум основополагающим измерение пространствам: длина к декартовому, время к полярному. Все декартовы формы (их только три) по мерности п
о-
ложительны: L
=1, S
=2, V
=3 это длина, площадь и объем, а простейшая полярная форма (п
о-
лярная пл
оскость) только одна и по мерности она отрицательная (с мерностью –
2) и пре
д-
ставляет собой время.
Это краткое вступление, еще возможно непонятное, почему так, а не иначе, сделано для того, чтобы проследить историю философии о пространстве на примере развит
ия сл
е
д
у-
ющих перех
о
дов:
К А Т Е Г О Р И И
МАТЕРИЯ
КАЧЕСТВА ПРИРОДЫ
ПРОСТРАНСТВО ИЗМЕРЕНИЯ
ФОРМЫ ФИЗИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН
ЗАКОНЫ ИЗМЕРЕНИЯ
ОСНОВНЫЕ ПРИНЦИПЫ ПРИРОДЫ
4 тыс. лет назад было 4 основных качеств материи: земля, вода, огонь, воздух. Изм
е-
рения производились только для длины. Например, в Египте пирамиды строились с примен
е-
нием одной только веревочки с узелками, но эти узелки позволяли делать построения в зол
о-
том сече
нии, то есть было и
з
вестно золотое сечение и это минимальное достаточное условие, чтобы понимать Природу, даже не зная всех ее законов. Развитие математики, введение Д
е-
40
картом осей измерения, открытие Коперника знаний «О вращении небесных сфер», вывело созн
ание на трехмерное представление пространства. Качественное развитие физики нач
а-
лось с предложения в 1832 г. Гауссом системы единиц измерения: миллиметр, миллиграмм, секунда, затем сменившей ее в 1875 г. системой СГС (см, г, сек). Важным зн
а
чением введения
единиц измерения стал выход на теорию размерностей, ее смысл заключался в доопытном открытии законов по фо
р
муле
L
T
b
M
c
I
s
Q
u
N
e
= 1
и согласовании степеней эталонов физических величин. В этой формуле сконцентрированы все законы физики, но оказалось, ч
то главное не открыть, а понять и применить на практике и далее смысл слова открытия в физ
и
ке и переходит в понимание и применение.
Следующим важным достижением, как образуются законы физики, было исследование Р. Орос ди Бартини, которое он представил в ви
де таблицы 1п.
, в мерностях ее вид пок
а
зан в табл. 2п
(пространство таблицы логарифмировано, квантовано по постоянной тонкой структ
у-
ры и та
б
лица отражает только результирую
щую мерность).
В этой таблице представлены размерности всех физических величин, так
как разме
р-
ность с точностью до безразмерного коэффициента отражает формулу, то здесь все просте
й-
шие формулы физики и системы координат физической величины, в которой измеряются п
а-
раметры материи и ее геометрич
е
скую форму.
Что здесь очень важно, что все фи
зические величины (ФВ) выражаются через две
длину и время, а длина и время
это две элементарные системы координат
декартова и п
о-
лярная. И опять имеем в
ы
ход на все законы физики, но в более простой форме
m
ФВ
= --
-
t
n
Развитием
модели cGh
-
сектора
(рис. 10)
является модель области масс покоя (рис.
11
) с выходом на ма
с
сы не электромагнитной природы.
Таблица 1п
Р. Орос ди Бартини
в симв
о
лах ФВ
Таблица 2п
Р. Орос ди Бартини
в мерностях ФВ
15
13
11
9
7
5
14
12
10
8
6
4
13
11
9
7
5
3
12
10
8
6
4
2
11
9
7
5
3
1
-
10
-
8
-
6
-
4
-
2
0
2
4
6
8
10
-
1
-
3
-
5
-
7
-
9
-
11
-
2
-
4
-
6
-
8
10
-
12
-
3
-
5
-
7
-
9
-
11
-
13
-
4
-
6
-
8
-
10
-
12
-
14
-
5
-
7
-
9
-
11
-
13
-
15
41
Другим важным моментом я
вляется наклон линий, для линии квантов он равен 1/4, для линии черных дыр он равен 1/2, для масс покоя он равен 1/3, так как эти наклоны линий далее найдены в з
о
лотом сечении
(рис. 2
z
)
.
Важными моментами этой модели является выход на соотношение между все
ми ко
н-
стантами через постоянную тонкой структуры, на другие виды взаимодействий, на то, что все линии квантов, че
р
ных дыр, линия планковских точек являются модификацией одной формулы форм
у
лы Шварцшильда, выход на фиксированную мерность физических величин
(табл. 3п
). Анализ радиуса планковских точек показал на ограничение действия постоянной тяготения на размере атомов, внутри атомов постоянная тяготения раздваивается на электрическую и ма
г-
нитную постоянные. Эта модель только фиксирует эти свойства пр
о
стра
нства, но почему они сущес
т
вуют ответа не дает.
Таблица 3
п
. Мерности ф
и
зических величин
Физическая вел
и
чина
Разме
р-
ность
Си
м-
вол
Формула Ба
р
тини
Ме
р-
ность
мощность
L
2
MT
-
3
P
l
5
t
-
5
15
энергия
L
2
MT
-
2
W
l
5
t
-
4
13
температура
K
T
l
5
t
-
4
13
сила
LMT
-
2
F
l
4
t
-
4
12
квант действия
L
2
MT
-
1
h
l
5
t
-
3
11
давление
L
-
1
MT
-
2
p
l
2
t
-
4
10
сила тока
I
I
l
3
t
-
3
9
момент инерции
L
2
M
J
l
5
t
-
2
9
напряженность магнитного п
о
ля
L
-
1
I
H
l
2
t
-
3
8
масса
M
m
l
3
t
-
2
7
заряд
TI
q
l
3
t
-
2
7
электрическое напряж
е
ние
L
2
MT
-
3
I
-
1
u
l
2
t
-
2
6
потенциал
L
2
T
-
2
l
2
t
-
2
6
ускорение
LT
-
2
a
l
1
t
-
2
5
плотность
L
3
M
l
0
t
-
2
4
магнитный п
о
ток
L
2
MT
-
2
I
-
1
Ф
l
2
t
-
1
4
объем
M
3
V
l
3
t
0
3
скорость
LT
-
1
v
l
1
t
-
1
3
площадь
M
2
S
l
2
t
0
2
частота
T
-
1
l
0
t
-
1
2
длина
L
l
l
1
t
-
0
1
электрическая емкость
L
-
2
M
-
1
T
4
I
-
2
C
l
1
t
0
1
постоянная тяг
о
тения
L
3
M
-
1
T
-
2
G
l
0
t
0
0
постоянная тонкой структ
у
ры
l
0
t
0
0
электрическая постоя
н
ная
L
-
3
M
-
1
T
4
I
2
0
l
0
t
0
0
время
T
t
l
0
t
-
1
-
2
электрическое сопротивл
е
ние
L
2
MT
-
3
I
-
2
R
l
-
1
t
1
-
3
индуктивность
L
2
MT
-
2
I
-
2
L
l
-
1
t
2
-
5
магнитная пост
о
янная
LMT
-
2
I
-
2
0
l
-
2
t
2
-
6
число Авогадро
N
N
А
l
-
3
t
2
-
7
42
ФУНДАМЕНТАЛЬНАЯ СВЯЗЬ КОНСТАНТ
А.
ВНУТРИСЕКТОРНАЯ:
1)
Между константами -
рассмотрена Бартини в [
17
] и показана в таблиц
ах
1
п, 2п, 3п
;
2)
Между физическими величинами -
через их мерность.
Если пр
инять за основание логарифмов обратное значение постоянной тон
кой структуры α
-
1
, то все коэффициенты пропорциональности К
пр
= α
-
1
для параметров в табл. 5
, вычисленные по этому осн
о-
в
а
нию, то есть lg
α
-
1
(
α
-
1
)
n
, становятся равными показателю степени n
. Соотв
етственно бу
дем иметь для планковских единиц следующую степень коэффициента про
порциональности : для радиуса n
= 1, для скорости n
= 3, для пло
т
но
сти n
= 4, для массы n
= 7, для кванта действия n
= 11.
Показатели степени n
при планковских парамет
рах связаны между собой через выше приведе
н-
ные формулы в таблице 2
, что позволяет определить степень любой другой физической величины. Ст
е-
пени n
, соответс
т
вующие некоторым параметрам, приведены в таблице 3
п
.
Мерность при этом обобщает размерность физическо
й величины, и проверка размерности в формулах справа и слева от знака равенства сводится к простой арифметике -
сложению мерностей. Т
а-
ким образом, связь физических величин через заложенную в них мерность служит обоснованием пр
а-
вомерности априор
ного прим
е
н
ения теории размерностей.
В
. МЕЖСЕКТОРНАЯ
:
1)
ПОСЛЕДОВАТЕЛЬНАЯ СВЯЗЬ.
Задаваясь только номером сектора N
, из (7.19) имеем константу r
N
. Далее, используя утвержд
е-
ние, что параметры планковских точек секторов являются константами, и используя ура
в
нение (7.16
) линии П1
-
П2, находим параметр m
N
. Теперь, зная значения параметров r
N
, m
N
, о
п
ределяем по формуле (7.15) параметр υ
N
-
скорость квантов любого сектора. На основании формулы (7.10) имеем величину кванта действия h
N
и так далее.
2) ПАРАЛЛЕЛЬНАЯ СВЯЗЬ
Сте
пень n
, заложенная в коэффициенте пропорциональности К
пр
в таблице 5
, означает величину отличия ко
н
станты параметра соседнего сектора, или мер
ность пространства физической величины. Тогда, имея константы N
-
ного сек
тора, константы N
±
m
сектора определятся по их мерности n
путем умножения констант N
-
ного сектора на коэффициент К
пр
соответствующей физичес
кой величины.
Каждая константа согласно таблицы 3п
имеет одну из мерностей от нуля до ±15 . Это обсто
я-
тельство позволяет подразделить их на фундаменталь
ные
, с нулевой мерностью -
общие для всех сект
о-
ров, и секторные, ме
р
ность которых не равна нулю, а численное значение каждой из них свойственно только конкретному сектору N.
43
ЗОЛОТОЕ СЕЧЕНИЕ
В литературе [
18
] показано, что золотое сечение лежит в осно
ве скульптуры, архитектуры, муз
ы-
ки, биологии, искусства, творчества и представляет собой фундаментальный закон га
р
монии.
Золотое сечение в физике является продолжением рассмотрения свойств пространства, как свойств взаимозаменяемости круга полярной систе
мы координат или времени, и длины прямоугол
ь-
ной системы координат.
Представим полярную и декартову систему координат одним квадрантом в золотом сечении следующим видом, показанном на рис. 1
z
из [
18
, с. 307] (это построение идет из гл
у
бокой древности).
Им
еем пересечение единичной окружности и квадрата, в котором отрезок b
= 2а
.
Для точки п
е-
ресечения квадрата и окружности имеем соотношение а
2
+ b
2
= с
2
= R
2
=1
, если в это уравнение вставим b
= 2а
, пол
у
чим
.
5
2
c
b
cos
b
,
5
1
c
a
sin
a
2
1
2
1
Рис.
1
z
. Круговая квадра
тура круга и золотое сеч
е
ние
Угол составляет .
8
5650511770
,
26
рад
008
4636476090
,
0
5
arcsin
2
1
Задача состояла в том, чтобы найти зависимость золотого сечения для линейной и круговых к
о-
ординат, или в соглас
о
вании длины и градусов.
Рассмотрим диагональную симметрию площади ква
драта, вычисляемую через половину его ди
а
гонали (рис. 2
z
). Первое, что проявилось в этом построении это наклон линий с
Gh
-
сектора, для линий квантов 1/4, для линий масс покоя 1/3 и для линий черных дыр 1/2. Из этого следовало, что это не простое построени
е, а содержащее в себе элемент логарифмич
е
ского пространства.
наклон линии 1/2
=
=
=
наклон линии 1/3
=
наклон линии 1/4
=
=
=
=
Рис. 2z
. Линейная квадратура круга или физич
е
ская линия
Физическая линия с виду конечна, хотя в своем построении бесконечна. Здесь в
се наоборот. Не в бесконечности линии элементарность точки, а в бесконечности точки элемента
р
ность линии.
44
.
S
4
Ф
или
4
Ф
Ф
2
Ф
2
Ф
S
4
4
1
4
1
2
1
2
1
2
1
Число S
определяется числом Ф, деления окружности на сектора, наименьший сектор опред
е-
ляет размер 1 градуса.
где:
Ф градусн
ая система измерения (полярная система к
о
ординат);
2
S
2
два элементарных квадрата образующих золотое сечение;
S
элемент элементарной длины (прямоугольной сист
е
мы координат).
Отметим квадр
а
тичную аналогию
физической точки
с таблицей Менделеева
(рис. 3
z
)
.
Строение таблицы Менделеева по золотому сечению представлено на рис
.
4
z
.
IV
-
8
g
У
Р
О
В
Н
И
I
-
9
f
IV
-
4
d
I
-
5
p
I
-
1
s
II
-
2
s
III
-
3
p
II
-
6
d
III
-
7
f
g
квадранты и пери
о
ды
Рис. ㍺
. Физич
е
ская т
очка
=
Рис. 㑺
. Таблица Менделеева в симметричном виде
Некоторые числовые соотношения Ф и S
пр
и
ведены в табл. 4
z
.
Таблица 4
z
Ф
S
Ф
S
Ф
S
1
0,7071067811865
26
1,596718433787
362
3,084339280173
2
0
,8408964152537
27
1,611854897735
388
3,138288992715
3
0,9306048591021
28
1,626576561698
389
3,140309134728
4
1
29
1,640909017456
389,636364136
5
1,057371263441
30
1,654875459823
390
3,142325385613
6
1,1066819197
31
1,668496982741
400
3,162277660168
7
1,150163316896
32
1,681792830507
419,4304
3,2
8
1,189207115003
= 4
1
2
36
1,732050807569
1024
4
9
1,224744871392
40
1,778279410039
1600 =
40
40
4,472135955 = 2
1
20
10
1,257433429683
64
2
2500
5
11
1,287754788451
10
0
2,2360679775
3600
5,477225575052
12
1,316074012952 =
4
1
3
324
3
40000
10
18
1,456475315122
360
3,080070288241
360000 = 60
60
5,477225575052 = 2
1
30
20
1,495348781221
361
3,082207001484
640000
20
45
ПОСТРОЕНИЕ ЗАКОНОВ
ФИЗИКИ НА ОСНОВЕ ГЕО
МЕТРИЧЕСКИХ ФОРМУЛ
В этом разделе мы рассмотрим геометрические
свойства физических
измерений. Для т
о-
го
чтобы измерять, использу
ю
тся эталон
ы физических величин. Каждая физическая вел
и
чина имеет символьное обозначение
, мер
у
,
мерность
и
р
азмерность.
Мера
-
целое или рациональное число
-
значение эталона измерения
.
Мерность
-
целое число измерения логарифмического пространства, имеющего основ
а-
нием постоянную тонкой структуры.
Размерность
–
согласованный набор основных символ
ов
измерения
.
Ф
и
зическ
ая величина
обозначается одним символом и имеет
в каждой системе единиц свой
эталон
измерения.
В качестве эталонов используем физические величины в планко
в
ской точке.
Измерению подвергаются разные свойства вещества и чтобы измерения разли
чать, их о
бозначают
символом физической величины
и между физическими вели
чинами сущес
т
вуют определенные закономерности
-
их называют
законами.
Рас
сматривая вместе разные измер
е-
ния, получаем законы свойств измерения.
Измерения
физических объектов будем производить в целых числах
0
,
1, 2, 3 ..,
которые образуют натуральный или естественный ряд целых чисел, который не имеет огранич
е
ния. И далее мы
смотрим свойства чисел физики.
Число
0 -
центр начала измерения или
место
, черточка
начала измерения.
Число
1.
Как только мы начали отсчет, значит между 0 и 1 п
о
мещен
объект. Пока он один. Представим его кубиком, шариком или каким
-
либо другим объектом другой формы. Граница формы является местом соприкосновения одно
го объекта с другими объектами.
В м
а-
тематике
,
бо
лее принято
,
вместо кубика применять термин
точка.
Точка
не имеет размерности, так как для нее она не определена, то есть не имеет си
м-
вола, не имеет меры измерения, так как она для нее она тоже не определена, но имеет ме
р
ность
0
. С понятия точки начинается геометри
я ф
и
зических величин.
Число
2.
Это получится, если к перво
й
точке
приставим еще одн
у
. Дв
е
точки
-
это уже
отрезок.
И, если мы продолжим сложение точек
, отрезок будет удли
няться из 3
-
х, 4
-
х точек
и так далее и будет представлять уже часть
линии.
Зна
чит, л
иния
-
это когда соприк
а
сающихся точек
просто много. Линия
имеет в т. Пл1 (сектор
12)
значение
9,11724399
·
10
-
34
см.
Формула
=
Геометрическ
ая формул
а
=
r
пл
= (G
/ с
3
)
1/2
символ
=
r
пл
мерность
1
размерность
L
формула Бартини
=
1
t
0
и ей соотве
тствует физическая величина
–
планковский радиус
.
Если мы будем продолжать 46
построение линии, ее мерность не меняется, будет меняться только число мер. Мера в этом случае будет являться константой длины и измеряется, например, в см. Это можно записать симво
льным выражением 1
+
2
=
3
или формулой сложения длин. Раз можно складывать, зн
а-
чит можно и вычитать, то есть укорачивать длину линии. Что мы здесь замечаем?
-
слож
е
ние и вычита
ние не изменяют название физической величины, значит остаются прежними ее м
ера, мер
ность и размерность. Линия это простейший геометрический элемент или геометр
и
ческая форма длины.
Площадь.
Если линии складывать
до соприкосновения одн
а на
другую и так далее, то получим площадь
. Если линия и
змеряется одной осью, то площадь измеряе
тся двумя осями под прямым углом к друг другу. Такая система измерения назы
вается прямоугольной си
с
темой координат.
Площадь имеет в т. Пл
1
(сектор
12)
значение
2,61142181
·
10
-
6
6
см
2
.
Формула
Геометрическ
ая формул
а
=
S
пл = r
пл
2
символ
=
S
пл
мерность
2
2
= 1+1
размерность
L
2
формула Бартини
=
2
t
0
Здесь мы можем отметить, что умножение и деление в символьной формуле изменяют название физической величины и соответственно ее меру, мерность и размерность. При этом действие у мерностей на уровень ниже, чем у мер.
Система координат физической величины одновременно является и ее геометрич
е-
ской формулой.
Объем.
Если будем складывать друг на друга площад
к
и, то добавляется еще одна ось измерения.
Для объема имеем в т. Пл1 (сектор
12)
значение
3,17452931
·
10
-
9
9
см
3
.
Формула
Геометрическ
ая формул
а
=
V
пл = 4
r
пл
3
/ 3
символ
=
V
пл
мерность
3
3 =
1+1
+
1
3 = 1+2
размерность
L
3
формула Бартини
=
3
t
0
Далее, казалось бы, можно продолжать такое линейно
е
построение и это было бы чисто математическим подходом, н
о элементарность физической линейности на этом и заканчивае
т-
ся, в этом основное отличие физики от мат
е
матики. Далее в физике в действие построения вступает следующая геометрическая элементарность
-
это одновременно круг
и
вращение
в
о-
круг оси радиуса как др
угая физическая величина и называется она
-
время.
Время имеет свою систему координат и называется она
полярная система координат.
47
Для времени
имеем в т. Пл1 (сектор
12)
значение
3,04118524
·10
-
44
с.
Формула
Геометрическ
ая формул
а
=
t
пл
= (G
/
с
5
)
1/2
символ
=
t
пл
мерность
-
2
размерность
T
формула Бартини
=
ℓ
0
t
1
Ч
астота
-
это обратное значение времени или число циклов, оборотов, кругов за един
и-
цу времени.
Частота имеет в т. Пл1 (сектор
12)
значение
3,28819167
·10
4
3
с
-
1
.
Формула
Геометрическ
ая формул
а
=
ν
пл
= 1/ t
пл
символ
=
ν
пл
мерность
2
размерность
T
-
1
формула Бартини
=
0
t
-
1
Время в квадрате.
Если для получения объема площади складывались, то для времени наращивание можно представить как еще одно вращение круга вокруг своей диамет
рал
ь
ной оси. Итоговая фигура или геометрическая формула будет сфера.
Время в квадрате имеет в т. Пл1 (сектор
12)
значение
9,24880768
·
10
-
88
с
2
.
Формула
Геометрическ
ая формул
а
=
t
пл
2
= G
/
с
5
символ
=
t
пл
2
мерность
-
4
-
4
=
(
-
2)+(
-
2)
размерность
T
2
формула Бартини
=
0
t
2
Скорость.
Если длину разделить на время, получим скорость. Геометрически это будет цилиндр для постоянной скорости, и конус для переменной скорости
-
это уже геометр
и
ческие модели скорости или математически
-
это называется ци
л
индрической
и конусной системой координат.
48
Скорость имеет в
т. Пл1 (сектор
12)
значение
2,99792458
·
10
10
с
м/с.
Формула
Геометрическ
ая формул
а
=
пл
= r
пл
/ t
пл
символ
=
пл
мерность
3
3 =
1
-
(
-
2)
размерность
LT
-
1
формула Бартини
=
1
t
-
1
Далее з
аконы физики усложняются тем, что затем они не повторяются простым нар
а-
щиванием цифр степени в размерности физи
ческой величины, хотя в формулах Бартини и
с-
пользовано именно это направле
ние. Следующая физическая величина
-
это
масса.
Масса
имеет в т. Пл1 (сектор
12)
значение
3,858325101
·
10
-
5
с
м
3
/с
2
)
.
Формула
Геометрическ
ая формул
а
m
пл
= / сr
пл
m
пл
= r
пл
c
2 / G
символ
m
пл
мерность
7
7 = 11 –
3 –
1
7 = 1 + 6
размерность
M
формула Бартини
3
t
-
2
Геометрическая формула массы интересна тем, что совмещает две полных системы к
о-
ординат
-
длины и времени (
трехмерную прямоугольную
и сфер
ическую
) и то, что одна ось куба не задействована временем, свободна
.
В
размерностях масса выступает как самостоятел
ь-
ная единица М, наряду с простейшими L
и Т.
С т
очки зрения геометрии
масса
-
это формула Шварцшильда
.
Ускорение
имеет в т. Пл1 (сектор
12)
значение
9,85775064
·10
53
с
м/с
2
.
Формула
Геометрическ
ая формул
а
=
a
пл
= пл
/
t
пл
символ
=
a
пл
мерность
5
5
=
3
-
(
-
2)
размерность
LT
-
2
формула Бартини
=
1
t
-
2
49
Потенциал
или скорость в квадрате имеет в т. Пл1 (сектор
12)
значение
8,98755178
·
10
20
с
м/с
2
.
Формула
Геометрическ
ая формул
а
=
φ
пл
=
пл
2
символ
=
φ
пл
мерность
6
6
=
3 + 3
размерность
L
2
T
-
2
формула Бартини
=
2
t
-
2
Плотность
имеет в т. Пл1 (
сектор
12)
значение
1,21540068
·
10
94
г/см
3
.
Формула
Геометрическ
ая формул
а
ρ
пл
= m
пл
/ (
4
r
пл
3 / 3
)
ρ
пл
= 3 / 4
t
пл
2
G
символ
ρ
пл
мерность
4
1
= 7 –
3 4 = -
(
-
2) –
(
-
2)
размерность
L
-
3
M
формула Бартини
0
t
-
2
Можно отметить, что плотность бе
з учета безразмерных коэффициентов –
это частота в квадрате.
Давление
имеет в т. Пл1 (сектор
12)
значение
1,092347659
·
10
115
г
·
см/с
2
.
Формула
Геометрическ
ая формул
а
P
пл
= F
пл / (4
r
пл
2
/3)
P
пл
= 3c
2
/ 4Gt
пл
2
символ
F
пл
мерность
1
0
1
0
= 12
–
2
10 = 6 –
(
-
4)
размерность
L
-
1
MT
-
2
формула Бартини
2
t
-
4
50
Импульс
имеет в т. Пл1 (сектор
12)
значение
1,1566967659
·
10
6
г
·
см/с.
Формула
Геометрическ
ая формул
а
p
пл
= m
пл
c
символ
p
пл
мерность
10
10 = 7 + 3 размерность
LMT
-
1
формула Бартини
4
t
-
3
Постоянная Планка, квант действия
имеет в т. Пл1 (сектор
12)
значение
1,05458866
·
10
-
27
эрг
·
с.
Формула
Геометрическ
ая формул
а
пл
= m
пл
cr
пл
символ
пл
мерность
11
11 = 7 + 3 + 1
размерность
L
2
MT
-
1
формула Бартини
5
t
-
3
Сила
имеет в т. Пл1 (сектор
12)
значение
3,80344067
·
10
49
г
·
см/с
2
.
Формула
Геометрическ
ая формул
а
F
пл
= m
пл
a
пл
F
пл
= c
4
/G
F
пл
= Gm
пл
2
/
r
пл
2
символ
F
пл
мерность
1
2
12 = 7 + 5
12 = 3 ·
4
12 = 7 ·
2 -
1·
2
размерность
LMT
-
2
формула Бартини
4
t
-
4
51
Э
нергия
имеет в т. Пл1 (сектор
12)
значение
3,46768966
·
10
16
г
·
см
2
/с
2
.
Формула
Геометрическ
ая формул
а
W
пл
= m
пл
c
2
символ
W
пл
мерность
13
13 = 7 + 3
·
2 размерность
L
2
MT
-
2
формула Бартини
5
t
-
4
Мощность
имеет в т. Пл1 (сектор
12)
значение
1
,140242829
·
10
6
0
эрг/с.
Формула
Геометрическ
ая формул
а
N
пл
= c
5 / G
символ
N
пл
мерность
15
15 = 3*5
15 = 13 –
(
-
2)
15 = 12 + 3
размерность
L
2
MT
-
3
формула Бартини
5
t
-
5
52
КВАЗИТРИГОНОМЕТРИЯ И КРИВОЛИНЕЙНОСТЬ ПРОСТРАНСТВА
Квазитриго
нометрия
-
это совсем новый раздел математики и создавался в качестве прикладного для доказательства Великой Теоремы Ферма. В квазитригономет
рии исследуется круговая симметрия и изменения свойств формы.
ВВЕДЕНИЕ.
Здесь рассмотрим вопрос теории чисел, име
ющий "основное значение для всякого глубокого математического исследования" и связанного с аксиомой Кантора
–
соотве
т-
ствия "между всеми действительными числами, с одной стороны, и точками прямой, с другой стороны", гласящего "каждому рациональному или ирра
циональному числу отвечает точка, имеющая это число своей координатой; каждой точке на прямой отвечает в качестве координ
а-
ты рациональное или иррациональное число"
[1
9
]
.
Так как аксиома Кантора
-
это многие обо
б
щения, которые необходимо раскрывать, то дале
е будет показано, как развитие аксиомы Ка
н
тора влияет на пересмотр основ математики.
По Кантору, принято обозначать целые, рациональные и иррациональные чис
ла точкой на числовой оси. Это обобщение входит в основы математики. Рассмот
рим его на следующих п
римерах:
а) точка на числовой оси обозначена целыми и (или) рациональными числами, и огр
а-
ничена местами
,
внутри которых
-
иррациональные числа;
отсчет производим по координатам точек;
б) место на числовой оси обозначено целыми и (или) рациональными числам
и и огран
и-
чено точками; внутри точки
-
иррациональные числа; от
счет производим по координатам мест.
При нумерации по точкам имеет место неопределенность в области внутри точек в с
о-
ответствии с выбранным масштабом самой точки, иррациональное пространство в
ырождено.
При нумерации по местам имеется полная определенность соответствия цифры и места, и точка становится реальной как объект исследования. Положим, что точка на плоскости
-
это квадрат. И далее исследуем числовое пр
о
стран
ство точки.
ОПРЕДЕЛЕНИЯ
1)
Квазитригонометрия
-
это раздел математики, в котором рассматривается полное расширение тригонометрических соотношений для пространства Минковского на плоскости.
2)
Под пространством Минковского будем понимать сечения -
мерного пространства плоскостью, в котором линии равного потенциала образуют кривые Минковского, в свою оч
е-
редь представляющие распространение кривых Ферма для первого квадранта симметрично и на три других квад
ранта (рис.
1)
[1
9
].
Рис. 1
к
. Кривые Минковского и Ферма
3)
Радиус единичной
окружности в пространстве Минковского в декартовых координ
а-
тах имеет обозначение R
(2)
, в полярных
-
примем обозначение (2)
(
). Так как далее будем рассматривать только плоские геометрии, то для упроще
ния написания принадлежность р
а
д
и-
усов к плоскости о
пустим и введем обо
значения: R
(2)
= R
, (2)
(
) =
(
), R
=
(
).
53
КВАЗИТРИГОНОМЕТРИЯ.
В основе плоской тригонометрии лежит уравне
ние о
к
ружности или тригонометрического круга единичного радиуса с центром в начале прям
о-
угольных координат на плоскости
(см. рис.
1
к
)
:
2
+ 2
= 1,
0 1, 0 1.
(1
к
) Вводя на плоскости переменных полярные координаты , по формулам
= (
)
cos
(
), = (
)
sin
(
), 0 /2
,
(2
к
) кривую (1) можно задать параметрическими уравнениями
(
) = (
)
co
s
(
), (
) = (
)
sin
(
),
(3
к
)
где , -
полярные координаты точки (
, ) кривой
2
(
) + 2
(
) = 1.
(4
к
)
Подставив уравнение (3
к
) в уравнение (4
к
), найдем полярное уравнение кривой (1) (
) = (
sin
2
+ cos
2
)
-
1/2
, 0 /2
.
(
5
к
)
Рассмотрим при каждом вещественном положительном более общее урав
нение, в к
о-
торое уравнение
(1
к
) входит как частный случай,
+ = 1,
0 , 0 1, 0 1.
(6)
Вводя на плоскости переменных полярные координаты , по формулам (
2
к
) кривую (6
к
) можно задать параметрическими уравнениями (3
к
), но чтобы не было совпадения этих уравнений для случаев, когда 2, введем общую форму написания пара
метрических уравн
е-
ний с индексом при переменных, который указывает на их связь с уравне
нием -
степени в прям
о
угольных координатах, то есть
(
) = (
)
cos
(
), (
) = (
)
sin
(
),
(7
к
)
где , -
полярные координаты точки (
, ) кривой (
) + (
) = 1,
0 , 0 1, 0 1, 0 /2
.
(8
к
) Форма написания уравнен
ия (8
к
) является смешанной
-
полярно
-
прямоуголь
ной, и
с-
ключающей по сравнению с уравнением (6
к
) наличие для данного угла более одного реш
е-
ния. Подставляя (7
к
) в (8
к
), получим поляр
ное уравнение кривой (6
к
) (
) = (
sin
+ cos
)
-
1/
, 0 /2
.
(
9
к
)
При =
/4 из (9
к
) следует (
) =
2
(
-
2)/2
.
(10
к
)
Обозначив разность проекций и радиусов как ∆
= -
2
, ∆
= -
2
, ∆
= -
2
, пол
у-
чим, что при 0 /2
54
=
2
± ∆
= 1
± (∆
2
+
∆
2
)
1/2
,
(11
к
) (при < 2
будем иметь минус, а при > 2 -
плюс). Следующее выражение
(
) = [(1 + /
)
+ (1 + /
)
)
,
(12
к
)
является другим представлением (
) через катеты и .
Функцию (7
к
), в которой (
) вычисляет
ся по формуле (9
к
), предлагается называть кв
а-
зитригонометрической и обозначать
sin
(
) = sin(
)/(sin
(
) + cos
)
1/2
, cos
(
) = cos(
)
/
(
)/(sin
(
) + cos
)
1/2
,
(13
к
) ввиду того, что из
(7
к
) и (13
к
) следует
sin
2
(
) + cos
2
(
)
= 2
(
),
(14
к
)
или
(
) + (
) = 2
(
),
(15
к
)
При = 2 имеем sin
(
) = sin
(
), cos
(
)
=
cos
(
),
(
) = 1
.
(16
к
) Важный вывод.
Уравнение любой степени с двумя неизвестными на плоскости своди
т
ся к уравнению второй степени.
Расстояние из начала координат до точ
ек кривых (кроме = 2) является вели
чиной п
е-
ременной, назовем это расстояние функциональным радиусом (рис.
2
к
).
Рис. 2
к
. Изменение функционального радиуса
Показатель степени может принимать любое вещественное значение.
При = 0, 1/2, 1, 2, функ
циональный радиус описывает ряд кривых Минковского, которые отметим как ч
а
стные решения уравнения (6
к
), а между ними при
0 /2
,
будем иметь последовательно изменения (
): 55
от
0
до
2
1
/2
/4,
от
2
1/2
/4
до
2
1/2
/2,
от
2
1/2
/2
до
1,
от
1
до
2
1/2
.
Если
0
≤
ξ
≤
1,
0
≤
η
≤
1,
то для каждого кривая (8к) уникальна, если же в уравнение (8к) ввести переменные больше
1,
то для каждой кривой меньше
1, будем иметь семейства кривых больше
1. Положим ξ
α =
а/с, η
α
= π
α
2
(φ
), тогда из (7
к
), (8
к
), (15
к
) следует
a
α
2
(
φ
) +
b
α
2
(
φ
) =
с
α
2
(
φ
) ·
π
α
2
(φ
)
,
(1
7
к
)
где: a
α
, b
α
, с
α
-
числа
≥
1;
a
α
= ξ
α
;
b
α
= η
α
·с
α
.
Числа a
α
, b
α
, с
α
при каждом вещественном положительном являются реше
ниями уравнения a
(
φ
) +
b
(
φ
) =
с
(
φ
) ,
(18
к
)
в котором
1
а
,
1
b
,
1
c
. Отметим, что кривая (18
к
)
тождественна кривой (17
к
).
На плоскости переменных а
b
пересечение луча из начала координат с кри
выми (14
к
) и (17
к
)
дают точки (
ξ
α
, η
α
), (
ξ
2
, η
2
)
, (
a
, b
), (а
2
,
b
2
). Эти точки нахо
дятся в свойстве подобных треугол
ь
ников (рис.
3
к
), в которых
ξ
(
φ
)/
ξ
2
(
φ
)
=
η
(
φ
)
/
η
2
(
φ
)
=
а
(
φ
)
/
а
2
(
φ
)
=
b
(
φ
)/
b
2
(
φ
)
=
c
(
φ
)
/
c
2
(
φ
)
=
π
α
(
φ
)
/
π
2
(
φ
) =
π
α
(
φ
)
.
(
1
9
к
)
Рис. 3
к
. Решения меньше и
больше единицы.
Лемма
1.
Знание функционального радиуса π
α
(φ)
для кривой (17
к
) иррациональ
но для любого >
2, если принять, что а и b
целые числа и угол φ
изменяется от 0
до /2.
Доказательство. Из (9
к
) и (16
к
) при >
2
следует, что
π
α
2
(φ
)
число не це
лое, следов
а-
тельно, оно может быть рациональным или иррациональным. Для опре
деления вида π
α
2
(φ
)
и
с-
пользуем то, что в левой части уравнения (17
к
) представ
лена сумма квадратов целых чисел. В раб
о
те
[
19
]
для них дан красивый вывод давно известных соотношени
й
b =
m
2
-
n
2
, с
=
m
2
+
n
2
, а
=
2
mn
, (20
к
)
56
где m
и n
-
целые числа.
На плоскости ab
(рис.
4
к
) точки (
a
mn
,
b
mn
) лежат на определенных пересечениях прямых, вых
о
дящих из начала координат,
b
=
a
·
n
(
n
+
2)
/
2(
n
+
1) (21
к
)
и гипербол
b
=
2m
2
·
(n
+
l)
·
(n
+
2)
/
а
·
n ,
(22
к
)
совместное решение уравнений для которых дает
новые
зависимости
а
=
2(1
+
1/
n
a
) и b
=
2(1
+
1/
n
b
), (23
к
)
[
n
a
(
n
a
+
2)]
2
+
[2(
n
a
+ 1
)]
2
=
с
2
· n
a
2
/ m
2
,
(24
к
)
где: m
-
целое чи
с
ло большее
0,
n
=
m
;
n
a
-
все целые от
1
до 2
mn
, на кот
орые целочисленно делится число 2
m
, и дробные больше 2
1
/
2
, у которых знаменатель, умноженный на
2, -
одно из целых n
a
, и числитель и зн
а-
мен
а
тель
-
простое из целых n
a
, (см. табл. 1
к
);
n
b
=
2
/
n
a
. (25
к
)
a
b
Рис. 4
к
. Поле целых чисел
с
=
(
a
2
+
b
2
)
1/2
57
Рис. 5
к
. Большое поле целых чисел
Рис. 6
к
. Логарифмическое поле целых чисел
Рис. 6
к
. Поле целых
чисел в 4
-
х квадрантах
58
Та
блица 1
к
m
n
b
n
a
a
b
c
m
n
b
n
a
a
b
c
1
1
2
2
1
3
4
4
3
5
5
7
1
2
7
14
1/7
2/7
2
1
2/7
1/7
14
7
21
28
63
112
15
16
28
21
16
15
112
63
35
35
65
113
113
65
2
1
2
4
1/2
2
1
1/2
4
6
8
12
5
8
6
5
12
10
10
13
13
8
1
2
4
8
16
1/2
1/4
1/8
2
1
1/2
1/4
1/8
4
8
16
2
4
32
48
80
144
20
18
17
32
24
20
18
17
48
80
144
40
40
52
82
145
52
82
145
3
1
2
3
6
1/3
2/3
2
1
2/3
1/3
6
9
9
12
15
24
7
8
12
9
8
7
24
15
15
15
17
25
25
17
9
1
2
3
6
9
18
1/9
2/9
2/6
2/3
2
1
2/3
2/6
2/9
1/9
18
9
6
1
27
36
45
72
99
180
19
20
21
24
36
27
2
4
21
20
19
180
99
72
45
45
45
51
75
101
181
181
101
75
51
4
1
2
4
8
1/2
2/5
2
1
1/2
1/4
4
8
12
16
24
40
10
9
16
12
10
9
24
40
20
20
26
41
26
41
10
1
2
4
5
10
20
1/10
1/5
2/5
1/2
4/5
5/2
2
1
1/2
2/5
1/5
1/10
20
10
5
4
5/2
4/5
30
40
60
70
120
220
21
22
24
2
5
28
45
40
30
25
24
22
21
220
120
70
60
45
28
50
50
65
74
122
221
221
122
74
65
53
53
5
1
2
5
10
1/5
2/5
2
1
2/5
1/5
10
5
15
20
35
60
11
12
20
15
12
11
60
35
25
25
37
61
61
37
11
1
2
11
22
1/11
2/11
2
1
2/11
1/11
22
11
33
44
143
264
23
24
44
33
24
23
264
143
55
55
145
265
265
145
6
1
2
3
4
6
12
1/6
1/3
1/2
2/3
3/2
4/3
2
1
2/3
1/2
1/3
1/6
12
6
4
3
4/3
3/2
18
24
30
36
48
84
13
14
15
16
21
20
24
18
16
15
14
13
84
48
36
30
20
21
30
30
34
39
50
85
85
50
39
34
29
29
12
1
2
3
4
6
8
12
24
1/12
1/6
1/4
1/3
1/2
2/3
3/4
8/3
3/2
4/3
2
1
2/3
1/2
1/3
1/4
1/6
1/12
24
12
8
6
4
3
8/3
¾
4/3
3/2
36
48
60
72
96
120
168
312
25
26
27
28
30
32
33
56
42
40
48
36
32
30
28
27
26
25
312
168
120
96
72
60
56
33
40
42
60
60
68
78
100
123
170
313
313
170
123
100
78
68
65
65
58
58
59
Зави
симость (24
к
) по форме совпадает с
(1
7
к
). Если принять, что
a
2
(
φ
) =
[
n
a
(
n
a
+
2)]
2
, b
2
(
φ
) =
[2(
n
a
+
l
)]
2
, c
2
(
φ
) =
с
2
, (26
к
)
тогда
π
α
2
(
φ
)
= n
a
2
/
m
2
,
(27
к
)
и остает
ся рассмотреть действительные пересечения областей π
α
2
(
φ
)
и n
a
2
/m
2
. Так как по усл
о-
вию леммы
1
а и b
целые числа, то из (26
к
)
следует, что n
-
целое. Таким образом, отнош
е
ние n
a
/
m
будет состоять из n
a
= 2
m
, m
,
...
,
2,1;
m
= 1,
2,
3,
....
Рассмотрение значе
ний π
α
2
(
φ
)
начнем с максимальных значений
n
a
, содержа
щих
m:
1)
при
n
a
1
=
2
m
:
π
α
2
(
φ
)
= 4m
2
/m
2
= 4,
что больше максимального значения
π
∞
2
(
φ
)
|
φ = 45
= 2;
2)
при n
a
2
= m:
π
∞
2
(
φ
)
= m
2
/m
2
= 1
,
что соответствует
π
2
2
(
φ
)
|
φ = 45
= 1
(по условию = 2
исключено и
з рассмотрения).
В итоге, в пределах
2 <
<
∞
функциональный радиус π
α
2
(
φ
)
лежит вне целых и раци
о-
нальных значений
n
a
2
/
m
2
,
то есть π
α
2
(
φ
)
иррационально. Лемма
2.
Значение функционального радиуса π
α
(
φ
)
для кривой (20) иррацио
нально для любого в пре
делах 1<
<2, если принять, что а и
b
целые числа и что угол φ
изменяется от
0
до /2.
Доказательство. В лемме
1
определены значения π
α
2
(
φ
)
для
n
1
с результатом
4, а для
n
2
с результатом
1.
И для продолжения доказательства необходимо опре
делить
n
3
-
сл
еду
ю-
щее ближайшее к n
. Эмпирически из табл
и
цы
1
для
n
3
найдено выражение
n
3
=
2
m
/
Н
,
(28
к
)
где Н
-
наименьшее число натурального ряда чисел, являющееся делителем числа 2
m
, до пол
у-
чения
целого числа, меньшего чем m
.
При использовании зависимости (28
к
) будем иметь:
3)
при Н
=
1:
π
α
2
(
φ
)
=
(2
m
/
n
)
2
/
m
2
=
4 -
рассмотрено в лемме
1;
при Н
=
2: π
α
2
(
φ
)
= (2m/n)
2
/m
2
= 1, -
рассмотрено в лемме
1;
при Н
=
3: π
α
2
(
φ
)
= (2m/n)
2
/m
2
= 4/9,
что меньше з
начения π
∞
2
(
φ
)
)
|
φ = 45
=
1/2, то есть
внутри области изменения π
∞
2
(
φ
)
при 1
<
<
2 не имеется ни одного раци
онального значения др
о
би n
2
/ m
2
.
В итоге, в пределах 1
<
<
2 функциональный радиус π
α
2
(
φ
)
иррациона
лен,
|
π
α
(
φ
)
|
=
[
π
α
2
(
φ
)
]
1/2
, тем бол
ее иррационально, что и требовалось для доказа
тельства.
В
леммах
1
и
2
доказано, что функциональный радиус π
α
2
(
φ
)
в уравнениях (14
к
) и (17
к
) при и
з
менении в пределах
1
может принимать следующие значения:
п
ри
=
1,
=
2,
=
∞
-
рациональные и
иррациональные;
при 1<
<2, 2
<
<
∞
-
только иррациональные.
И если принять за аксиому утверждение о наличии обратной степенной симметрии р
е-
шений (14
к
) и (17
к
) относительно решений при степени = 1, то будем иметь, что функци
о-
нальный радиус π
α
2
(
φ
)
при
изменении в преде
лах
0 <
<
1 может принимать следующие зн
а-
ч
е
ния:
при =
0
,
=
1/2,
= 1 -
рациональные и иррациональные;
Таким образом, частные решения (17
к
) для значений π
α
2
(
φ
)
разграничи
вают первый квадрант на
10
областей целых, рациональных и иррациональ
ных числовых значений име
ю-
щих связь с конусными сечениями (рис.
12
к
)
и с кривизной пространства (табл
.
2
к
).
Модель конусных сечений через одну точку оказалась удобной для опи
сания вещ
е-
с
т
венных и полевых объектов еще и потому, что совместила в себе траектории пространств ра
з
ной кривизны: эллипсные -
положи
тельной (Римана), гиперболические -
отрицательной (Лоб
а
чевского), па
раболические -
нулевой кривизны или евклидова пространства (
р
ис.
7к
). И всле
д
ствие применения этой модели точка зрения на кв
анты является кону
с
ной.
60
Таблица 2
к
Классификация по критерию «Сумма углов треугольн
и-
ка»
-
ка
на поверхности
Геометрия Лобачевск
о
го
Геометрия Ев
к
лида
Геометрия Римана
-
ка = 0
-
ка = 180
-
ка = 540
Классификация по конусны
м сечен
и
ям через одну то
ч
ку
Пространство отрицательной кривизны
или разомкн
у
тых траекторий
Пространство нулевой криви
з-
ны
Пространство положительной кривизны
или зам
к
нутых траекторий
Гиперболические геометрии
Параболическая ге
о
метрия
Эллиптические геомет
рии
Образу
ю-
щая нар
у-
жу
Гиперб
о
лы наружу
Гипербола
Гиперболы внутрь
Парабола
Эллипсы н
а
ружу
Окру
ж-
ность
Эллипсы внутрь
Обр
а
з
у-
ющая внутрь
№ геометрич
е
ского простра
н
ства
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
Расширенные критерии
∞
∞
> > 2
2
2 > > 1
1
1 > > 1/2
1/2
1/2 > > 0
0
2
1/2
2
1/2
1
1
0
Решения ура
в
нения вида
|
a
|
+
|
b
|
= 1
Рис.
7
к
. Конусные пространства кривизны
и решения уравн
е
ния вида
|
a
|
+ |
b
|
= 1
61
ДОКАЗАТЕЛЬСТВО ВЕЛИКОЙ ТЕОРЕМЫ ФЕРМА.
Французский математик Пьер Ферма сформулировал теорему: Диафантово уравнение
х
+
у
=
z
, где -
целое число, большее двух, не имеет решений в целых и положительных числах. Еще раз отметим связь кривых Ферма с пост
ановкой теоремы. Аппарат квазитригон
о-
ме
т
рии позволяет доказать ее следующим образом.
Уравнение х
+
у
=
z
,
x
1 и целое, y
1
и целое, z
1
и являющееся реше
нием, как выше уст
а
новлено, тождественно уравнению второй степени
x
α
2
(
φ
) +
y
α
2
(
φ
) =
z
α
2
(
φ
) ·
π
α
2
(
φ
),
где π
α
2
(
φ
) при >
2, 0 < φ
< /2
иррационально
согласно леммы
1.
Левая часть уравнения
-
это сумма целых квадратов, следовательно остается рассмот
реть только правую часть. Из уравн
е
ний (17) и (19) с учетом того, что х
=
а, y
=
b
, z
=
c
, имеем z
2
2
(
φ
) = z
α
2
(
φ
) ·
π
α
2
(
φ
),
где z
2
2
(
φ
) -
целое число
и π
α
2
(
φ
) -
число иррациональное.
В таком сочетании z
α
2
(
φ
) является числом
иррациональным,
дополняющим в произведении так же число иррациональное до ц
е-
лого числа z
2
2
(
φ
). Тогда и z
α
(
φ
) = |
[
z
α
2
(
φ
)]
1/2
|
есть число иррациональное, как корень квадратный из иррационального же числа. В итоге, в уравнении х
+
у
=
z
при > 2 число
z -
всегда и
р-
рационально, то есть не целое, что и требовалось для доказательства те
о
ремы Ферма.
62
ЗАКОНЫ ИЗЛ
УЧЕНИЯ
Законы излучения основываются на формулах:
-
Рэлея
-
Джинса, для плотности энергии излучения в интервале низких частот
π
ν
,
T
= (8πν
2
kT
)/
c
3 ;
(3.и)
-
Вина, для плотности энергии излучения в интервале высоких частот
π
ν
,
T
= aν
3
e
-
bν
/
T
,
(4
.и)
где а
и b
-
постоянные коэффициенты: а = 8
π
h
/
c
3
, b
= h
/
k
; -
Планка, для энергии излучения dE
ω
в выделенном участке спектра
V
ω
3
dE
ω
= ------------------
dω
.
(5.и)
π
2
с
3
(е
ω/
k
Т
-
1)
Проанализируем подробнее формулу (5.и), которая может быть представлена также как
V
8
πhν
3
dE
ν
= ------------------
dν
.
(6.и)
с
3
(е
ν/
k
Т
-
1)
V
8
πhc
или
dE
λ
= --------------
dλ
.
(7.и)
λ
5
(е
hc
/λ
k
Т
-
1)
При подстановке z
= ω
/
kT
= hν
/
kT
= hc
/
λkT
(8.и)
в выражения (5.и), (
6
.и), (7.и), они пр
иводятся к обобщенному виду
Vk
4
T
4
z
dE
z
= ---------
· -----
dz
.
(9.и)
π
2
3
с
3
e
z
-
l
При отыскани
и максимума в (5.и), (б.и) и (9.и) соответственно
как (
dE
ω
/
dω
)' = 0, (
dE
ν
/
dν
)' = 0, (
dE
z
/
dz
)' = 0,
что соответствует решению уравнения e
z
· (3
-
z
) = 3, получим общий конечный
результат
z
max
= ω
/
kT
= 2
,
82144,
(10.и)
откуда Τ
/ ω = / z
m
ax
k
.
Этот результат означает: при повышении температуры положение максимума распред
е-
лению смещается в сторону больших частот "пропорционально Т, что есть закон смещения Г
о-
63
лиц
ы
на" [
20
].
В свою очередь, для выражения (7.и) максимум функции получим при реше
нии уравн
е-
ния при (
dE
λ
/ d
λ
)' = 0, или е
λ·
(5 -
λ) = 5, при
λ
m
ах
= h
с
/
λ
k
Т
= 4
,
9651.
(11.и)
Выражение (11.и) в виде
λΤ = hc
/
λ
max
k
= 0
,
289 см
·
К
(12.и)
известно как закон смещения Вина [
21
].
Наличие
двух законов смещения, Голицына и Вина, в основе которых лежит одно обобщенное выражение (9.и), следствие буквального подхода к форму
ле Планка, которая явл
я-
ется пр
и
ближенной по отношению к формулам (1.и) и (2.и), и точно соответствует им только на краях спектра. Возникает вопрос, можно ли путем внесения какого
-
либо коэффициента д
о-
биться, чтобы законы смещения Голицына и Вина совместились, а формула для энергии изл
у-
че
ния в выделенном участке спектра имела бы точное выражение.
Но оказывается, что без измен
ения формы уравнения (9.и) этого сде
лать нельзя. Для выпо
л
нения выше указанных требований необходимо принять z
max
= λ
max
= 1, тогда в правой части законов останутся только фундаме
н
тальные константы, с которыми связана система единиц КСЕ. В результате п
еремножения Т
КСЕ
на r
КСЕ
получим
Т
КСЕ
·
r
= с
/
k
= 0
,
2289 [
c
м
·
K
КСЕ
].
(13.и)
Формула (13.и) есть закон смещения в КСЕ. Температуру, определенную по этому зак
о-
ну, будем обозначать в размерности К
KCE
(Кельвин КСЕ).
Переходя от планковской точки на по
верхность любого объекта, необходимо учитывать и
с
кривление пространства за счет местного потенциала тяготения и для поверхности Земли из (6.о) будем примерно иметь λ = 2π
r
λ
и
следующую зависимость температуры от длины волны
Τ
КСЕ
λ =
hc
/
k
. (14.и)
Формула (14.и) представляет собой закон смещения в КСЕ для поверх
ности Земли.
Теперь выведем соответствующую формуле (13.и) формулу излучения в КСЕ, испол
ь-
зуя взаимос
вязь между формулами (
3
.и), (4.и), (
6
.и), (
10
.и), (11.и). Формула излучения в КСЕ должна соответствовать следующим у
с
ловиям:
1)
максимум излучения должен наблюдаться при
z
max
=
ω
/
kT
= hν
/
kT
=
hc
/
λ
kT
= 1;
2) в интервале низких частот она должна соотве
тствовать формуле для плотно
сти энергии и
з-
лучения Рэлея -
Джинса, а в интервале высоких частот
-
формуле Вина;
3) в основе она должна содержать максимальное значение распределения идеальных газов по скоростям
d
N
/
N
= (4
υ
2
π
1/2
)·(
m
/2
kT
)
3/2
·
e
-
mυ
2
/2
kT
dυ
2 . (15.и)
Для раскрытия условия 3) приведем формулу (15.и) к виду
d
N
/
N
= π
1/2
·
f
(
x
)
d
x
,
(1
6
.и)
в котором f
(х) = x
1/2
е -
х/2
и принято, что x
=
m
υ
2
/
kT
, откуда υ
2
= xkT
/
m
, υ
= (
xkT
/
m
)
1/2
, dυ
=
2
-
1
(
kT
/
m
)
1/2
·
(
xkT
/
m
)
1/2
·
x
-
1/
2
dx
.
Для выражения (1
6
.и) максимум функции получим при решении уравнения
64
(
dN
/
dx
)'
=
0 при х=1, что означает
m
υ
2
/
kT
=
l
(17.и)
и, следовательно, m
υ
2
/
kT
= h
ν
/
kT
или m
υ
2
= h
ν
.
(18.и)
Отметим, что скорость υ
2
=
υ
1
k
2
=
φ
тяготения
и поверхностная темпе
ратура находятся в с
о
ответствии с местным потенциалом тяготения.
Согласно перечисленным условиям, соответствующая формула излучения энергии в КСЕ должна иметь следующий вид
Ε = a
·
P
l
-
b
,
(19.и)
где: а -
общая часть функций f
(Р) и f
(
b
), то есть формул (
3
.и) и (4.и); b
=
(
ω
/
kT
) ·μ -
поперечная составляющая волн, μ -
коэффициент согласования, Ρ = kT
/ m
υ
2
-
продольная составляющая волн. Раскрывая в (19.и) буквенные выражения, получим
dE
ω
= (
V
ω
3 / π
2
с
3
) · P
1
-
ω
/
kT
· 3/
l
gP
·
dω
,
(20.
и
)
и
ли
dE
ν
= (
V
8
πh
ν
3 / с
3
) · P
1
-
hν
/
kT
· 3/
l
gP
·
d
ν
,
(21.
и
)
и
л
и
dE
λ
= (
V
8
πhc
/ λ
5
) · P
1
-
hc
/
λkT
· 3/
l
gP
·
d
λ
,
(22.
и
)
или, в общем вид dE
z
= (
Vk
4
T
4
z
3
/ π
2
3
с
3
)·
P
1
-
z
· 3/
l
gP
·
d
z
.
(2
3
.
и
)
В качестве примера ука
жем условия, при которых из (21
.и) следуют формулы:
-
Рэлея
-
Джинса при условии h
ν
/
kT
>> 1 и m
υ
2
=
h
ν
,
-
Вина при условии h
ν
/
kT
<<
1.
Далее определим, каким будет соответствующее выражение для полной плотности изл
у-
ч
е
ния в КСЕ. Для эт
ого запишем выражение (23.и) в виде
dE
z
= (
Vk
4
T
4
z
3
P
/ π
2
3
с
3
)·
P
-
z
· 3/
l
gP
·
d
z
. (24.и)
Теперь, учитывая, что P
-
z
· 3/
l
gP
=
e
-
3
z
, и, обозначив сомножитель k
4
P
/
π
2
3
c
3 через А, пр
и-
дем к выражению
dz
e
z
AT
V
/
dE
Е
z
3
0
3
4
0
z
КСЕ
. (25.и)
В итоге, приняв во внимание, что
27
/
2
dz
e
z
z
3
0
3
, P
= kT
/
m
υ
2
=1
из (17.и) будем иметь следующее выражение для полной плотности излучения в КСЕ
Е
КСЕ
= а
КСЕ
´
·
Т
4
, где
а
КСЕ
´ =
(2/27)
·
k
4
/
π
2
3
с
3
.
Теперь необходимо сделать замечание в том плане, что коэффициент а
КСЕ
´
полу
чен без связи его с линией черных дыр и с точностью до безразмерного значения. Уточним его.
Коэффициент будем определять для поверхности черной дыры в выраже
нии Е
КСЕ
=
aT
4
V
, и
с
по
льзуя следующие выражения:
65
-
энергию кванта длиной λ = 2
r
λ
,
-
температуру для λ = 2
r
λ
, Τ = 2
с
/
λ
= c
/ r
λ
k
,
-
объем для кванта λ = 2
r
λ
, V
= 4π
r
λ
3
/3 .
Тогда имеем
а
КСЕ
= Е
КСЕ
/ T
4
V
= π
c
/ r
λ
(
c
/
r
λ
k
)
4
·
(4π
r
λ
3
/3) =3
k
4
/ 4
3
с
3
.
В этом случае
выражение для
полной плотности излучения (давления рав
новесного излучения) пр
и
мет вид
Е
КСЕ
= а
КСЕ
·Т
4
. (26.
и)
В
единицах плотности массы световое давление равновесного излучения
составит величин
у
π
ν
=Е
КСЕ
/
с
2
= a
КСЕ
Т
КСЕ
4
/
с
2
.
(27.и)
Полная плотность энергии излучения Ε связана с энергетической светимос
тью Μ соо
т-
нош
е
нием
Μ = сЕ/4 =σ ·
Τ
4
,
(28.и)
где σ
= ca
/
4 = π
2
k
4
/
60
ħ
3
с
2
= 5.67
·
10
-
5
эрг
/
с
·
см
2
·
г
рад
4
.
Формула (28.и) носит название формулы Стефана
-
Больцмана, а коэффициент σ -
пост
о-
янной Стефана
-
Больцмана. Аналогично, энергетическая светимость будет иметь вид
М
КСЕ
= с·
Е
КСЕ
/
4
=
σ
К
СЕ
σ·
Т
КСЕ
4
,
(29
.и
)
г
де
σ
КСЕ
= с
·
а
КСЕ
=
2.0586
·10
-
5
эрг
/
с
·
см
2
·
град
КСЕ
4
. Подставляя из формулы (27.и)
значение плотности реликтового излучения π
ν в формулу (2.и), определяем электрома
г
нитный радиус Вселенной
r
H
2
=
c
2
/
(4
a
KCE
T
KCE
4
/
3
c
2
) = r
λ
4
c
3
/
G
ħ
, r
H
= r
λ
2
(
c
3
/
G
ħ
)
1/2
= (
λ
р
2
/
4)
·
(с
3
/ Gh
)
1/2
= 1
,
77·10
30
см ,
то есть результат тот же, как и в предыдущем выводе.
66
СОГЛАСОВАНИЕ МЕХАНИЧЕСКИХ,
ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ И МАГНИТНЫХ ЕДИНИЦ
В ПЛАНКОВСКОЙ ТОЧКЕ
Основой для вывода является свойство параметров быть единичными в планковской точке. Это позволяет, в частности, рассматривать закон всемирного тя
готения Ньютона со
в-
м
е
стно с законами Кулона. Их выражения в КСЕ имеют вид:
-
закон тяготения Ньютона F
плК
СЕ =
Gm
пл
2
/ r
пл
2
, (1
э
)
-
закон Кулона для электр
и
ческих зарядов
F
e
КСЕ =
e
пл
2
/ КСЕ
r
пл
2
, (2
э
)
где: КСЕ
-
электрическая п
роницаемость в пла
н
ковской точке
;
e
пл
= (
c
)
1
/
2
-
электрический заряд
.
-
закон Кулона для магнитных зарядов,
F
q
КСЕ =
q
пл
2
/ КСЕ
r
пл
2
, (3
э
)
где: КСЕ
-
магн
итная проницаемость в планковско
й точке
;
q
пл
= (
/ c
)
1/2
-
магнитный заряд
.
Объединяя формулы (1
э
) и (2
э
), получим
Gm
пл
2
/ =
e
пл
2
/ КСЕ
, (4
э
) откуда КСЕ
= e
пл
2
/ Gm
пл
2
= c
/
G
(
c
/ G
) = (
5
э
) В свою очередь
,
объединяя фо
р
мулы
(1
э
) и (
3
э
), получим
Gm
пл
2
/ = q
пл
2
/ КСЕ
, (6
э
)
О
ткуда
КСЕ
q
пл
2
/ Gm
пл
2
= /
c
G
(
c
/ G
) = 1 / c
2
.
(7
э
)
Из выражений (5
э
) и (7
э
) п
о
лучим
c
= (
КСЕ
/ КСЕ
)
-
1
/2
= (
/ c
2
)
-
1/2
(
8
э
)
Теперь рассмотрим энергетическую сторону взаимодействий. Всего имеем три ее с
о-
ставля
ю
щих:
-
гравитационную, из формулы Шварцшильда
извлекаем значение массы m
чд
= r
чд
c
2
/ G
и подставляем в выражение
(1
), получим
F
плКСЕ
= c
4
/
G
, (9
э
)
где
: с
4
= m
1
m
= m
1
2
m
2
2
(10
э
)
сила взаимодействия двух гравитационных масс пропорциональна квадратам ско
ро
стей их п
о-
тенциальных полей, предельной скоростью для них является ско
рость св
е
та в
4
степени;
67
-
из (4
э
) и (
6
э
) получаем следующие симметричные выражения для электри
ческой и магни
т
ной составляющих
c
= c
/ = e
2
/ = r
пл
2
c
4 / G
= q
пл
2
/ = / c
= c
, (11
э
)
F
e
= e
2
/ r
пл
2
= c
4
/
G
= c
3
/
r
пл
2
= q
2
/ r
пл
2
= F
q
, (12
э
)
принимая во внимание, что выражение для квантовой массы имеет вид m
пл
= / r
пл
c
, и выраж
е-
ние массы покоя через квантовую массу m
0
=
m
к
вант
с
2
, центр выражения
(1
1
э
) преобразуе
т
ся к формуле Шварцшильда r
пл
=
(
/ r
пл
c
)
G
/ с
2
= Gm
пл
/ с
2
,
при условии
F
плКСЕ =
F
e
КСЕ =
F
q
КСЕ
= 1. (13
э
)
Из неоднократного выхода на формулу Шварцши
льда следует вывод, что из частного случая поверхность ЧЕРНОЙ ДЫРЫ переходит в разряд фундамен
тального и одного из исхо
д-
ных п
о
нятий физики.
68
ОПИСАНИЕ РЯДА ФИЗИЧЕСКИХ ЯВЛЕНИ
Й
Здесь рассматриваются следующие явления:
•
отк
лонение луча света вблизи поверхности Солнца;
•
изменение длины волны кванта света при прохождении им разности потенциалов тяготения;
•
смещение перигелия орбит планет и других объектов Солнечной системы.
Теоретическое объяснение этих явлений с позиции теории тяготения Нью
тона возмо
ж-
но, а более глубокое понимание дается в ОТО на основе введения понятия об искривлении простра
н
ства -
времени тяготением. И так как пока не существует другого их теоретического обоснования, то они остаются более всего принадлежащими
ОТО и, в частности, являются ее экспер
и
ментальными подтверждениями. Описание этих же явлений в Планковской Физике (ПФ) исходит из уточненного определения объектов типа "черная дыра" и исполь
зования к
о-
нусной те
о
рии.
ОТКЛОНЕНИЕ ЛУЧА В
БЛИЗИ ПОВЕРХНОСТИ С
ОЛНЦА
По теории Ньютона, угол отклонения луча света, представляюще
го поток частиц, вблизи поверхности Солнца определяется выражением
γ
Ньютона
= 2
G
M
с
/
c
2
R
с
.
(1.о)
В
ОТО, Эйнштейн на
основе введения понятия об искривлении простран
ства тяготен
и-
ем Солнца для тех же условий получил выражение
γ
ото
= 4
G
M
с
/
c
2
R
с
,
(2.о)
по которому отклонение луча света вблизи поверхн
ости Солнца составляет угол γ
ото
= 1.75", и вдвое превышает значение по формуле (1.о).
В ПФ.
Поскольку любой вещественный объект гипотетически может быть сжат до ра
з-
меров черной дыры, то это равносильно изменению его разме
ров при сохранении значения масс
ы. Этот прием позволяет построить соответствующий конус черной дыры для Солнца, к
о-
торый в совместном рассмотрении с конусом просто для Солнца, позволяет определить угол для Сол
н
ца, равный половине угла при вершине конуса. Из рисунка 1.о
видно, что R
с
= r
чд
·
ctg
α
чд
·
tg
β , откуда
β = arctg
(
R
с
/
(
r
чд
·
ctgα
чд
) = 89,99976° .
(3.о)
Угол γ, дополняющий угол 2β до 180° , и равный
γ = 2(90° -
β) = 2
arctg
(
r
чд
·
ctgα
чд
/
R
с
) 1.72", (4.о)
является углом между асимпт
отами для гиперболы в сечении конуса для Солн
ца. Из формулы (4.о) может быть получена формула (2.о), приводимая в ОТО, путем использования прибл
и-
женных значений тригонометрических функ
ций при очень малых углах и отношениях:
γ = 2(90° -
β) = 2
arctg
(
r
чд
·
ctgα
чд
/
R
с
) | arctgx
=
x
2
r
чд
· с
tg
α
чд / R
с
| ctg
α
l
/
cosα
2π r
чд
/ r
чд
=
2π
2
r
чд
·2π / R
с
= 2
R
g
/ R
с
= 4
G
M
с
/ c
2
R
с
радиан,
которое и принято в ОТО выражением для угла γ
ото
-
это является подтверж
дением действ
и-
тельности форму
лы (7.5) и что формула Эйнштейна (2.о) част
ный случай, а также что движ
е-
ние кванта по формуле (2.о) в ОТО есть движение по гиперболе и по геодезической без вза
и-
модействия кванта с полем тяготения в искривленном пространстве у поверхности Солнца. 69
При учете
же взаимодей
ствия кванта с полем тяготения Солнца будем иметь отклонение γ', учитываю
щее параметры кванта, Солнца и черной дыры для Солнца.
Рис.
1.о.
Конусное сечение для Солнца
В новой интерпретации на уровне поверхности черной дыры искривление про
странства трае
к
тории квантов в поле тяготения определяется выражением на основе формулы (4.о)
γ' = 2
arctg
(
r
чд
·
ctg
α
чд
/ λ
)
,
(5.о)
в котором для значения λ, предлагается рассмотреть ряд нижеследующих со
ображений.
Так как рассматриваются объемы объе
ктов, квантов по их радиусу, то представляет и
н-
терес выявления зависимости длины кванта λ и соответ
ствующего радиуса черной дыры для данного кванта r
чд
от величины ис
кривления пространства полем тяготения.
Из рис. 8 имеем, что β + γ'= 90°, при этом угол β изменяется в пределах от α
чд
до 90°, а угол γ'/2 от 0° до 90°
-
α
чд
. Возьмем за основ
ной угол β и расширим его в пределах от 0° до 90°, то есть получим следу
ющее соотношение
(β -
α
чд
) / (90°
-
α
чд
) = θ / 90°, из которого имеем сл
е-
дующий угол θ (угол β с расширенными пределами)
θ = 90°·(β -
α
чд
) / (90°
-
α
чд
).
В итоге предлагается следующая зависимость для λ
и r
чд
от величины ис
кривления пр
о-
странс
т
ва
λ
= 2π
sin
2
θ
r
чд
,
(6.о)
где r
чд
-
радиус черной дыры для данного кванта.
Из выражения (6.о) имеем, что на поверхности черной дыры линейный размер кванта λ
вырождается в 2
r
чд . В результате по формуле (5.о) имеем γ
'
=180°
-
2
α
чд
, то есть пространство к
о
нуса объекта -
черной дыры -
сост
ав
ляет угол 2
α
чд .
При переходе от выше рассмотренного случая, когда R
= r
чд к случаю, когда R
> r
чд
, угол γ
' будет становиться меньше γ'
чд
, то есть будет расти простран
ство конуса такого объекта, и для получения нового значения γ
' необх
о
димо учесть доле
вое изменение ∆
от значения при γ
чд
∆
= (180° -
2
β
) / (180° -
2
α
чд
) .
(7.о)
Подставляя в (5.о) выражение (7.о), окончательно получим
γ
' = ((90° -
β
) / (90° -
α
чд
)) ·
2
arctg
((
r
чд
·
ctg
α
чд
/ r
λ
) . (8.о)
70
Из формулы (8.о) следует важный вывод: величина искривления траекто
рии квантов в поле т
я
готения зависит от рассматриваемой длины кванта, и одновременно длина волны кванта зависит от потенциала тяготения. Имен
но по отклонению пути луча света от
геодезической пр
я
мой линии мы мо
жем судить о мере искривленности физического пространства.
В таблице 1.о
приведены данные, рассчитанные по формуле (8.о), из кото
рой следует, что при r
λ
> 10
10
см
эффект отклонения практически неопре
делим ввиду его м
алости, что идет в
разрез с выв
о-
дами ОТО. Этот факт и эффект грав
и
тационных линз можно проверить на опыте.
Таблица 1.о
. Изменения угла γ' в зависимости от радиуса кванта r
λ
.
r
λ
,
см
γ
'
,
угловых с
е
кунд
Примечание
0
1
,
92079
(4÷7) ·10
-
5
1
,
9
Результат 29 мая 1919 года, во время солнечного за
тмения
(4÷7) ·10
-
5
1
,
87±0.13
Результат Дж.М.Харви 1979 г, видимый спектр
10
-
1
1
,
92079
10
-
2
1
,
92079
1
1
,
92078
10
1
,
92075
10
2
1
,
92037
10
3
1
,
90856
10
4
1
,
87877
—
откл. 1% от ОТО
Б
олее поздние измерения радиотелескопами от радиои
с
точников -
квазаров
4.68932·10
4
1
,
75534
Теоретическое значение ОТО, гиперболическая траектория движ
е
ния кванта
10
5
1
,
51588
10
6
0
,
34614
10
7
0
,
03552
10
8
0
,
00355
10
9
0
,
00035
10
10
0
,
00003
ИЗМЕНЕНИЕ ДЛИНЫ ВО
ЛНЫ КВАНТА СВЕТА ПРИ ПРОХОЖДЕНИИ ИМ РАЗНОСТИ П
ОТЕНЦИАЛОВ ТЯГОТЕНИЯ
В ОТО.
Изменение длины кванта λ
0
при перемещении его в поле тяготе
ния с потенци
а-
ла φ
1
, λ
1
= λ
0
(1+φ
1
/
с
2
) на потенциал φ
2
(примем φ
1
>φ
2
, тогда имеем λ
2
>λ
1
и эффект покраснения), λ
2
= λ
0
(1+φ
2
/
с
2
) определяется выражением:
Δλ/λ
0
= (
λ
2
-
λ
1
)
/ λ
0
|
эффект покраснения
=
= (|
φ
2 -
φ
1
|)
/
с
2
| если убрать по абсолютной величине, будет эффект посинения
=
= (|
g
2
R
2
–
g
1
R
1
|)
/
c
2
|
если убрать по абсолютной величине, будет эффект посинения
g
1
(
R
2
–
R
1
)
/
c
2
|
эффект покраснения
= gS
/
c
2
. (9.о)
В ПФ.
При прохождении квантом разных потенциалов тяготения его длина меняется в π раз (следует из формулы (6.о) и рис. 2.о
), что позволяет дать непосре
дственную зависимость λ от п
о
тенциала тяготения
λ = 2
r
чд
· π
1
-
φ
/
c
2
.
(10
.о)
71
Рис. 2
.
о.
Для сравнения с ОТО, при тех же условиях будем иметь
Δλ
=
λ
2
-
λ
1 = 2
r
чд
·
π
1
-
φ
2
/
с
2
-
2
r
чд
· π
1
-
φ
1
/
с
2
,
Δλ/λ
1
= (
λ
2
-
λ
1
)
/ λ
1
|
эффект покраснения
=
2
r
чд
·
π
1
-
φ
2
/с
2
-
2
r
чд
· π
1
-
φ
1
/с
2
= ――――――――――
2
r
чд
· π
1
-
φ
1
/
с
2
при условии, что φ
/с
2
<< 1, можно воспользоваться приближенным равен
ством а
b
≈
1 + b
·
lna
, a
< b
<<
1, а < 1/ b
, тогда получи
м
Δλ/λ
1
= ((1
-
φ
2
/ с
2
)
·
ln
π -
(1
-
φ
1
/ с
2
) ln
π)
/ ((1
-
φ
1
/ с
2
)
·
ln
π) =
=(
-
φ
2
+ φ
1
)
c
2
/ (1
-
φ
2
/
c
2
) = (
-
φ
2
+ φ
1
) / c
2
= (
-
g
2
R
2
+ g
1
R
1
) / (с
2 -
φ
1
) =
= (
-
g
2
R
2
+ g
1
R
1
)
/
c
2
g
l
(|
-
R
2
+ R
1
| )
/
c
2
= gS
/
c
2
.
Результат тот же, это говорит о том, что формула (
9.о) работает толь
ко на малых поте
н-
циалах тяготения и является частным случаем выра
жения (
10
.о).
Отметим, что формула (10.о) устанавливает зависимость для изменения дли
ны, которая по сравнению с формулой (2.3) СТО имеет вид
Δλ = λ
φ
·π 1
-
υ
2
/с
2
.
(
11
.о)
Выражение (10.о) для изменения длины сопряже
но с изменением времени и будет иметь в
ид
∆
t
= t
φ
·π 1
-
υ
2
/с
2
,
(12.ο)
то есть замедление времени с увеличением радиуса на величину разности по
тенциальных с
о-
стояний. Следующим важным отлич
ием является отсутствие нулей и бесконечностей при υ
= c
.
72
СМЕЩЕНИЕ ПЕРИГЕЛИЯ ОРБИТ ПЛАНЕТ И ДРУГИХ ОБЪЕКТОВ
СОЛНЕЧНОЙ СИСТЕМЫ
Согласно теории Ньютона планеты движутся точно по эллипсным орбитам. Результ
а-
ты астрономических наблюдений показывают, что в движении периге
лия Меркурия имеется остаток в смещении, необъясняемый возм
у
щениями со стороны остальных планет (порядка 42 угловых секунд).
По ОТО движение планет происходит по орбитам более сложной конфи
гурации, чем эллипс. Эйнштейновская орбита -
эт
о кривая, получающаяся в результате медленного вращ
е-
ния самой эллипсной орбиты вокруг точки F
(фокуса), иначе называемого смещением периг
е-
лия орбиты. В [
22
] угол смещ
е
ния перигелия определяется выражением
ε = 3λφ
/
a
(1
-
e
2
),
(13.ο)
где: φ соответств
ует 360° или 2π
;
λ =
R
g
/2, R
g
-
шварцшильдовский радиус; а
-
большая полуось эллипса; е
-
эксцентриситет эллипса. Подставив в формулу (13.о) λ = R
g
/2, φ = 2π , получим
ε =3πR
g / a(1
-
e
2
).
(14.ο)
По формуле (14.о) за сто лет смещение перигелия Меркурия составляет ε
=
43", что весьма то
ч
но совпадает с результатом астрономических наблюдений.
В ПФ.
В противовес принятому мнению рассматривать эллипсные траек
тории движ
е-
ния планет внутри круговой, предлагается принять утвержде
ние, что величина пери
метра о
р-
биты постоянна. Это позволяет внести уточнение в принятую трактовку третьего закона Ке
п
лера. Для одной планеты он имеет вид
a
3
/ T
2 = const
,
(15.о)
где: а
-
большая полуось эллипса, принимаемая за среднее расстояние от Солнца,
а = (афелий + перигелий) / 2
, (16.о)
и принимается также, что большая полуось эллипса равна R
-
радиусу круговой орбиты. При этом
R
3 / T
2
= const
(17
.о)
является другой формой записи третьего закона Кеплера.
Рассмотрим зависимости параметров R
и а окружности и вписанных в
нее эллипсов с коэфф
и
циентом сжатия k
= b
/а. (18.о)
Из рисунка
3.о
видно, что периметр круга всегда больше периме
т
ра эллипса, вписанного в него.
73
1
-
окружность;
2
-
эллипс с принятой величиной большой п
о
луоси а;
3
-
предлагаемая эллипсная траекто
рия, пер
и-
метр которой равен о
к
руж
ности.
Рис.
3.о
Численно периметр окружности Ρ = 2
πR
. Не изменяя величины Р, но симметрично сжимая круг, будем получать эллипсы разной степени вытянутости. Для таких эллипсов будет справедлива следующая з
а
висимость:
Р = 4а
1
Е(е),
(19.о)
где: 4
a
1
E
(
e
) -
перим
етр эллипса, численное значение которого дано при а
1 = 1 и эксцентрис
и-
тете е
[
23
]; е = (
a
1
2
-
b
2
)
1/2
/ a
1
-
численное выражение эксцентриситета эллипса через его параметры a
1
и b
; a
1
-
большая полуось эллипса; b
-
малая полуось эллипса. Приравняв пери
метры для окружности и эллипса, получим
a
1
= 2
πR
/
4
E
(
e
) = πR /
2Е(е). (20.о)
Таким образом, третий закон Кеплера для одной планеты, с учетом эллипсности ее тр
а-
ектории, будет иметь вид
(π
R / 2
Е
(
е
))
3
/
Т
2
= const.
(21.о)
При k
= 1 имеем, что π / 2Е(е) = 1, то есть при круговой траектории формула (21.о) им
е-
ет вид форм
у
лы (17.о). Раскроем содержание константы в формуле (21.о). На круговой орбите R
планета движется вокруг Солнца с первой космичес
кой ск
оростью, определяемой из выр
а-
жения (6.8), раскрывая скорость как отно
шение длины окружности ко времени обращения, п
о-
лучим
(2
πR
/
T
)
2
= 4
π
2
R
2
/
T
2
= G
M
с
/
R
.
(21
.
ο)
Преобразовывая (22.о) к виду R
3
/
T
2
, получим R
3
/
T
2
= G
M
с
/
4
π
2
, в котором пра
вая часть есть ко
н
станта для Солнца, то есть
К
Кеплера
= G
M
с
/
4π
2
= 3
,
3538 ·10
24
см
3
/с
2
. (23.о)
Подставив значение константы К
Кеплера
в (21.о) в виде символов, получим
a
1
3
/
T
2
= G
M
с
/
4
π
2
.
(24.
o
)
Окончательно третий закон Кеплера в уточненной форме будет иметь вид
74
(π
R
/ 2
E
(
e
))
3
/
T
2 = G
M
с
/
4
π
2
,
(2
5
.
o
)
откуда
R
= (8Ε(ε))
3
/
π
3
) · (
G
M
с
/
υ
1к
.
(26.
o
)
Далее введем утверждение, что смещение перигелия Меркурия и других объектов Со
л-
нечной системы есть следствие не полного проявления искривле
ния пространства. По кону
с-
ной интерпретации искривления пространс
т
ва его величина на поверхности Солнца следует из выр
а
жения, сос
тавленного на ос
нове формулы (3.о),
Угол искривления орбитального пространства внутри конуса опр
е
деляется вы
ражением
ε = 2πγ ,
(27.ο)
или ε = 4
arctg
(
r
чд
·
ctg
α
чд
/ R
с
) = 4
πR
g
/
R
с
, (28.
o
)
что составляет 4/3 от значения, вытекающего из формулы (14.о) в ОТО для круговой орбиты: ε
ото = 3
πR
g
/
a
(
l
-
e
2
) = 3
πR
g
/
ak
2 = 3
πR
g
/ R
с
, (29.
o
)
та
к как для круговой орбиты коэффициент сжатия эллипса k
= 1, а = R
с
.
Разделив выражение (29.о) на (28.о) получим коэффициент
Φ = (3
πR
g
/ R
с
k
2
) / (4
πR
g
/ R
с
) = 3 / 4
k
2
, (30.о)
который в ОТО с выше выявленным новым содержани
ем отражает, в зависи
мости от формы орбиты, долю от всего искривления орбитального простран
ства согласно формуле (27.о). Так как коэффициент Φ по формуле (30.о) п
о
ложителен, то смещение по формуле (14.о) в ОТО происходит всегда в одну сторону, с опережен
ием.
Другим важным моментом является то, что коэффициент Φ по условию свое
го опред
е-
ления всегда меньше единицы, но в формуле (30.о), начиная со значения k
< 3
1/2
/2 он станови
т-
ся больше единицы. Это означает огранич
е
ние примени
мости формулы (14.о) до знач
ений k
, в пределах от 1 до 3
1/2
/2.
Учитывая выявленный недостаток формулы (30.о) для перигелия орбиты, внесем в фо
р-
мулу (27.о) такой коэффициент формы орб
и
ты, не превышающий единицы, чтобы он допускал смещение перигелия орбиты как с опережением, так и
с о
тставанием. Перебор параметров э
л-
липса показал, что этому условию более
всего подходит выражение Ф
новое
= k
-
е ,
(31.о)
где: е -
эксцентриситет орбиты.
Примем, что смещение перигелия орбиты происходит
c
опережением -
при Ф
новое
>
0,
отсутствует
-
при Ф
новое
= 0,
c
отставанием -
при Ф
новое
< 0.
Теперь, с учетом формулы (31 .о), новое значение смещения перигелия орбиты как ч
а-
с
ти от по
л
ного искривления пространства согласно формуле (27.о) составит величину
ε = 2π(
k
-
е)γ
= 4
π
(
k
-
e
)·
arctg
(
r
чд
ctgα
чд
/ R
с
) ≈ 4
π
(
k
-
e
)
R
g
/
R
с
. (32.о)
Параметры орбит, величины смещения их перигелия, как в ОТО, так и в новой инте
р-
75
претации, сведены в таблицу 2.о
, в которой за основные пара
метры использованы:
Т
обр
-
п
е
риод о
бращения
;
е -
эксцентриситет.
Полученные таким образом параметры были подставлены в формулы (14.о), (32.о) и по ним определ
е
ны:
Е
пол
-
полное искривление орбитального пространства, Е
ото
-
смещение перигелия орбиты в ОТО,
Е
нов
-
смещение перигелия в нов
ой интерпретации, Е
наб
-
наблюдаемые смещения перигелия.
Значение а
1
рассчитано по формуле (26.о).
Таблица 2.о
. Смещение перигелия орбит некоторых объектов Солнечной системы
Параметры
=
орбиты
=
Меркурий
=
Венера
=
Земля
=
Икар
=
Комета
=
Галлея
=
Т
обр
· 10
6
с
=
T
I
㘰〶
=
ㄹ
I
㐱㐱
=
㌱
I
㔵㠴
=
㌵
I
㐲㘳
=
㈴〱
I
㔹
=
е
=
0
I
㈰㔶
=
0
I
〰㘸
=
0
I
〱㘷
=
0
I
㠳
=
0
I
㤶㜳
=
к
=
0
I
㤷㠶9
=
0
I
㤹㤹9
=
0
I
㤹㤸9
=
0
I
㔵㜷R
=
0
I
㈵㌶2
=
а
1
·10
12 см
=
R
I
㜸T
=
I
㠱8
=
ㄴ
I
㤴9
=
ㄶ
I
ㄴN
=
㈶2
I
ㄳN
=
Угл
о-
вых
=
секунд,
=
за 100
=
лет
=
Е
пол
=
㔴
I
N
=
ㄱ
I
㌳3
=
R
I
〴0
=
4
I
ㄵN
=
0
I
〰0
=
Е
нов
=
㐱
I
㠸8
=
ㄱ
I
㈵2
=
4
I
㤵9
=
-
N
I
N
㌲
=
-
=
0
I
〰0
=
Е
ото
=
㐲
I
㤱9
=
8
I
㘱6
=
3
I
㠳8
=
I
ㄵN
=
0
I
〴0
=
Е
наб
=
㐳
I
N
=
±
=
0
I
4
=
8
I
4
=
±
=
4
I
8
=
R
I
0
=
±
=
N
I
2
=
9
I
8
=
±
=
0
I
8
=
-
=
=
76
8. c
Gh
-
теория
В строении материи cGh
-
теория дала выход на
планковские точки,
постоянную тонкой структуры, сектора,
секторные конс
танты,
мерности физических величин
. В то же время остались без объяснения вопросы, почему почти все элементарные частицы находятся на линии квантов, а электрон находится вне электромагнитного сектора, согласование констант сильно отличается от эксперимента
льных значений
, есть ли связь квантовой сетки и вещества
и более мелкая квантовая сетка
, какие параметры атомов
и частиц
в друг
их секторах.
Дальнейшее развитие ПФ
подсказал исследователь золотого сечения в природе Михаил Александрович Марутаев,
математиче
ским
определением п
о-
стоянной тонкой структуры
-
"Число
опр
е
деляется как...
(2
1/2
)
10/11
= 2
5/11
= 1.3703509"
[
18
], а также такие факты, что образование вещества
у нас
начинается с 11
-
го сектора, а электромагнитный сектор имеет номер 12. Или, иначе говоря
, эта формула должн
а начинаться с нулевого сектора
. Получаемые значения постоянных тонких структур для секторов приведены в табл
ице
1
.
8.
Таблица 1
.8
N
сект
ора
-
1
0
--
--
1
100
0,01
2
118,92071150
0,008408964
3
125,99210499
0,007937005
4
129,683955
47
0,007711054
5
131,95079108
0,007578583
6
133,48398542
0,007491535
7
134,59001926
0,007429971
8
135,42555469
0,007384131
9
136,07900002
0,007348672
10
136,60402568
0,007320428
11
137,03509847
0,007297401
12
137,39536475
0,007278266
13
137,700945
12
0,007262114
14
137,96341203
0,007248299
15
138,19128800
0,007236346
16
138,39098820
0,007225904
17
138,56743390
0,007216703
18
138,72446337
0,007208534
19
138,86511426
0,007201233
20
138,99182198
0,007194668
21
139,10656192
0,007188733
22
139,2
1095315
0,007183343
77
Если в cGh
-
теории планковские параметры соотносились через
одну
пост
о-
янную т
о
нкой структуры, то с вводом для каждого сектора своей постоянной тонкой структуры переход физических величин от одной планковской точки к другой
равен (2
1/2
·
100)
n
N
, где n
–
мерность физической величины
,
N
–
номер се
к-
тора
. Например, ма
с
са нулевого сектора m
0
равна m
0
= m
12
·
12
7
·
12
= m
1
1
·
11
7
·
1
1
,
откуда имеем
m
12
= m
·
·
·
·
= m
·
(
2
1/2
·
100)
-
7
.
СЕТКА
, ЛИНИИ АТОМОВ, ЭЛЕК
ТРОНОВ И
ПРОТОНОВ
Отсчет по каждой постоянной тонкой структуры начинается с нулевого сектора. В итоге имеем большую плотность взаимно пересекающихся линий
(рис. 1
.8
).
Рис. 1
.8
78
СОГЛАСОВАНИЕ
ФУНДАМЕНТАЛЬНЫХ КОНС
ТАНТ
С ВЫВОДОМ ПОСТОЯННОЙ ТЯГОТЕНИЯ ЧЕРЕЗ ДРУГ
ИЕ ФИЗ
И
ЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ
Следует отметить, что в этом согласовании была цель не просто в
согласовании с к
а-
кой
-
то точностью, а в закольц
овы
вании констант в планковской точке
, но в виду недостато
ч-
ности данных
было сделано не
полное закольцовывание (константы с
, h
и k
оставлены), и
п
о-
этому это названо согласованием.
Другим моментом является то, что это согласование не пр
и-
ближение к единицам СГС, а новая система единиц.
Отличие от системы СГС заключ
а
ется в том, что применены новые константы: электрическая и магни
тные постоянные, вместо одной постоянной тонкой структуры (ПТС) применены секторные ПТС, новое определение моль, введен коэффициент близкий к золотому сеч
е
нию.
Наименование
физических величин
Обознач
е
ние
Значения ко
н
стант
физики в си
с
теме СГС на основе экспер
и
ментов [
23
]
Формула связи физических вел
и
чин
Планковские расчетные зн
а
чения
Планковское ч
исло Авогадро
N
A
6,0220136700E+23
G / c
7
6,09572093679650E+23
Магнитная прониц. вакуума
1,2566370614E
-
06
/c
2
8,11945310697801E
-
24
Планковское врем
я
t
пл
3,0411852436E
-
44
(G
/
с
5
)
1/2
3,04118524356305E
-
44
Постоянная Ридберга
R
∞
1,0973731534E+05
/G
1,09738597576581E+05
Диэл
ектр.
.прониц.
вакуума
8,8541878000E
-
16
11
7,29740052840723E
-
03
Пост. тонк. структуры (N
=11)
7,2973503905E
-
03
11
7,29740052840723E
-
03
Обр
.
значение ПТС (N
=11) 1,3703604000E+02
(2
1/2
)
10/11
*100
1,37035098472012E+02
Пост.тонк.структуры (N
=12)
7,2973503905E
-
03
12
7,27826591421094E
-
03
Обр
.
зачение ПТС (N
=12) 1,3703604000E+02
(2
1/2
)
11/12
*10
0
1,37395364745809E+02
Пост. тонк. структуры (N
=13)
7,2973503905E
-
03
13
7,26211428057163E
-
03
Обр
.
значение ПТС (N
=13) 1,3703604000E+02
(2
1/2
)
12/13
*100
1,37700945119427E+02
Постоянная тяготения
G
6,6720000000E
-
08
экспер
и
мент
6,6720000000000
0E
-
08
через t
пл
G
6,6720000000E
-
08
с
5
t
пл
2
/
6,67200000000000E
-
08
через 11, 12
G
6,6720000093E
-
08
К
c
/
c
6,67200000000000E
-
08
через K
c
, r
пл
G
6,6720000046E
-
08
(
/
)
1/2
r
пл
К
c
6,67200000000000E
-
08
через h, r
пл
G
6,6720000
000E
-
08
с
3
r
пл
2
/
6,67200000000000E
-
08
через h, m
пл
G
6,6720000000E
-
08
с
/m
пл
2
6,67200000000000E
-
08
через m
e
G
6,6498355135E
-
08
4
q
2
(
/
)
(
)
/
-
2
m
e
6,67200000000000E
-
08
через e
G
6,6719989951E
-
08
e
2
/
m
пл
2
6,67200000000000E
-
08
ч
ерез r
пл
, m
пл
G
6,6720000000E
-
08
с
2
r
пл
/m
пл
6,67200000000000E
-
08
через r
e
G
6,6498354345E
-
08
r
e
6,67200000000000E
-
08
через R∞
G
6,6498349881E
-
08
/R
∞
6,67200000000000E
-
08
через a
0
G
6,6498374316E
-
08
a
0
(
6,67
200000000000E
-
08
через N
A
G
6,5434290236E
-
08
cN
A
7
6,67200000000000E
-
08
через
Кe
G
6,6498351850E
-
08
Кe
/
6,67200000000000E
-
08
через r
p
G
6,6498353953E
-
08
q
cr
p
m
p
/m
e
Кe
/h
6,67199999999999E
-
08
через
пл
G
6,6720
000000E
-
08
(3
с
5
/4
пл
)
1/2
6,67200000000000E
-
08
через m
e
G
6,6498355135E
-
08
4
q
2
(
11
/
12
)
-
3/2
/m
e
6,67199999999999E
-
08
через m
p
G
6,5434280381E
-
08
e
2
11
6
/m
p
(
11
/
12
)
7
6,67200000000000E
-
08
через m
пл
G
6,6720000000E
-
08
пл
c
2
/m
пл
6,67200000000000E
-
08
чер
ез e
G
6,6719989951E
-
08
e
2
m
пл
2
6,67200000000000E
-
08
79
через q
G
6,6720000633E
-
08
q
2
c
2
m
пл
2
6,67200000000000E
-
08
через
G
6,6720000000E
-
08
r
пл
2
c
3
/
6,67200000000000E
-
08
через F
пл
G
6,6720000000E
-
08
c
4
/F
пл
6,67200000000000E
-
08
через F
e
G
8,0954
197274E
-
21
c
4
/F
e
6,67200000000000E
-
08
через F
q
G
1,0326234052E+10
c
4
/F
q
6,67200000000000E
-
08
через W
H
∞
1
G
6,6498354345E
-
08
2
r
пл
t
пл
/
W
H
∞
1
6,67200000000000E
-
08
через W
пл
G
6,6720000000E
-
08
(
c
5
)
/
W
пл
2
6,67200000000000E
-
08
через W
p
G
6,6719973296E
-
08
c
5
r
пл
2 / W
p
2
r
p
2
6,67200000000000E
-
08
через W
e
G
6,6719973296E
-
08
c
5
r
пл
2
11
2 / W
e
2
r
e
2
6,67200000000000E
-
08
Коэф. золотого сечения
K
зс
=
1,6180339887E+00
(5
1/2
+1)/2
1,61803398874989E+00
Коэф.сечения –
конст
ант
а
согл
асования G через ПТС
К
c
1,6686869100E+00
1,6191892676986500
1,61918926769865E+00
Отношение магнетонов
B
/
N
1,8361514874E+03
B
/
N
1,83426247396661E+03
Отн массы р к массе е
m
p
/m
e
1,8361515200E+03
m
p
/m
e
1,83426247396661E+03
Отношение радиусов e и p
r
e
/
r
p
1,8361515156E+03
r
e
/
r
p
1,83426247396661E+03
Планковский радиус
r
пл
=
9,1172439940E
-
34
(G
/
с
3
)
1/2
9,11724399401096E
-
34
Планковская площадь
S
пл
=
2,6114218142E
-
66
r
2
2,61142181422331E
-
66
Радиус электрона
r
e
2,8179380000E
-
13
-
2
G 4
2,81796296813768E
-
13
Ра
диус Бора
a
0
5,2917724900E
-
09
G 5,29174507176896E
-
09
Комптон.длина волны эл
-
на
Кe
3,8615905000E
-
11
a
0
3,86159832829231E
-
11
Радиус протона
r
p
2,1030893214E
-
14
r
пл
/
7
(
)
7
m
пл
2,10525940703654E
-
14
--
r
p
2,1030893214E
-
14
m
пл
r
пл
⽭
p
2,10525940703654E
-
14
Радиус нейтрона
r
n
2,1001940983E
-
14
⽭
n
c
2,10440919727998E
-
14
Планковская частота
3,2881916750E+43
1/t
3,28819167499445E+43
Планк.резонансная частота
6,4621041577E+36
1/(LC)
1/2
3,28819167499445E+43
Скорость света в вакууме
с
2,9979245800E+10
2,99792458000000E+10
--
с
2,9979241285E+10
e
2
/
2,99792458000000E+10
--
с
2,9979243400E+10
e/q
2,99792458000000E+10
Планковская плотность
пл
1,2154006847E+94
3
с
5
/4G
2
1,21540068474627E+94
Плотность электрона
e
9,71
88135866E+09
e
9,71853591555425E+09
Плотность протона
p
4,2928223227E+16
p
4,27514963484497E+16
Плотность атома
а0
2,6947133607E+00
а0
2,69197751386116E+00
Планковское ускорение
a
пл
=
9,8577491615E+53
c/t
пл
=
9,85775064621724E+53
Квадрат скорости свет
а
с
2
8,9875517874E+20
с
2
8,98755178736818E+20
Атомная единица массы
a.e.м.
=
1,6605655000E
-
24
1/Na
1,64049504622751E
-
24
Масса покоя электрона
m
e
9,1095340000E
-
28
/cr
e
9,10951589661121E
-
28
--
m
e
9,1095341083E
-
28
q
2
/r
e
9,10951589661120E
-
28
--
m
e
9,1095
340219E
-
28
W
e
/c
2
9,10951589661121E
-
28
Масса покоя протона
m
p
1,6726484701E
-
24
/
r
p
c
1,67092431651562E
-
24
--
m
p
1,6726484701E
-
24
W
p
/c
2
1,67092431651562E
-
24
--
m
p
1,6726484859E
-
24
e
2
/
11
r
p
1,67092431651562E
-
24
--
m
p
1,6404161489E
-
24
(
11
/
12
)
7 / Na
1,670
92431651562E
-
24
Масса покоя нейтрона
1838,683m
e
1,6749543000E
-
24
m
n
1,67159939252185E
-
24
--
/
r
n
c
1,6749550769E
-
24
/
r
n
c
1,67159939252185E
-
24
Планковская масса
m
пл
=
3,8583251014E
-
05
/сr
пл
3,85832510142470E
-
05
--
m
пл
=
1,1076614819E+02
(
с/G)
1/2
3,858325
10142470E
-
05
--
m
пл
=
3,8583251014E
-
05
r
пл
c
2
/G
3,85832510142470E
-
05
--
m
пл
=
3,8583251014E
-
05
W/c
2
3,85832510142470E
-
05
80
Масса магнитного поля
m
m
8,97855613E+29
LI
2
/ c
2
3,85832510142470E
-
05
Масса электрического поля
m
e
3,85832452E
-
05
CU
2
/ c
2
3,8583251014
2470E
-
05
Магнетон Бора
B
9,2740780000E
-
21
e
/㉭
e
c
9,27412819694170E
-
21
Ядерный магнетон
N
5,0508240000E
-
24
e
/㉭
p
c
5,05605295238163E
-
24
Элемент.электр.заряд
e
4,8032420000E
-
10
(
с)
1/2
4,80325886252542E
-
10
Элемент
арный магнит.заряд
q
1,6021892000E
-
20
(
/c)
1/2
1,60219469648080E
-
20
Магнитный заряд
m
1,60218931E
-
20
W
пл
/
I
пл
1,60219469648080E
-
20
Произведение массы на рад
и
ус
-
1
m
e
r
e
3,5177602959E
-
38
11
-
1
m
e
r
e
3,51772913579061E
-
38
протона
m
p
r
p
3,5177291358E
-
38
m
p
r
p
3,51772913579061E
-
38
нейтрона
m
n
r
n
3,5177291358E
-
38
m
n
r
n
3,51772913579061E
-
38
планка
m
пл
r
пл
=
3,5177291358E
-
38
m
пл
r
пл
=
3,51772913579061E
-
38
Частное от деления
⽣
3,5177291358E
-
38
⽣
3,51772913579061E
-
38
Постоянная Планка
h
6,6261760000E
-
27
h
6,62617600000000E
-
27
Постоянная Планка (/
2
)
1,0545886642E
-
27
h / 2
1,05458866419688E
-
27
--
1,0545886642E
-
27
m
пл
捲
пл
=
1,05458866419688E
-
27
--
8,6915967611E
-
15
m
e
c
0
-
1
r
e
1,05458866419688E
-
27
--
1,0545886642E
-
27
m
p
cr
p
1,05458866419688E
-
27
--
1,0545886642E
-
27
r
пл
2
c
3
/G
1,05458866419688
E
-
27
--
8,6915954520E
-
15
e
2
c
1,05458866419688E
-
27
Планковский импульс
p
пл
=
1,1566967659E+06
mc
1,15669676591921E+06
Планковская механич.сила
F
3,8034406762E+49
c
4
/G
3,80344067618856E+49
Планковская сила электр. тока
F
e
3,1346788379E+62
e
2
/
0
r
пл
2
3,80344067618855E+49
Планковская сила магн.тока
F
q
2,4574833322E+32
q
2
/
0
r
пл
2
3,80344067618855E+49
Планковская механич.сила
F
3,8034406762E+49
Gm
пл
2
/
r
пл
2
3,80344067618855E+49
--
F
3,8034406762E+49
c / r
пл
2
3,80344067618855E+49
Эл.заряд в магнитном п
оле
F
3,1346788379E+62
Br
пл
f
=
3,80344067618855E+49
Планк.сила, действ.в магн.поле
F
3,1346788379E+62
QcB
3,80344067618855E+49
Энергия ∞ возб. е Н
1 орбиты
W
H
∞
1
2,1799070310E
-
11
W
e
/2
11
-
2
2,17993264863726E
-
11
--
W
H
∞
1
2,1799063743E
-
11
m
e
e
4
/2
2
2,17993264863
726E
-
11
--
W
H
∞
1
2,1799071773E
-
11
R∞hc
=
2,17993264863726E
-
11
--
W
H
∞
1
2,1799071773E
-
11
2
r
пл
t
пл
o
∞
=
2,17993264863726E
-
11
--
W
H
∞
1
2,1799070310E
-
11
r
пл
t
пл
⼲
11
-
3
r
е
=
2,17993264863726E
-
11
13,6 электроновольт
W
H
∞
1
1,3605798705E+01
10
-
8
m
e
e
4
/2
2
q
1,36059160189799E+
01
Планковская энергия
W
пл
=
3,4676896662E+16
m
пл
c
2
3,46768966615571E+16
--
W
пл
=
3,4676896662E+16
с/
пл
3,46768966615571E+16
--
W
пл
=
3,4676896662E+16
(
c
5
/G)
1/2
3,46768966615571E+16
--
W
пл
=
3,4676896662E+16
⽴
пл
3,46768966615571E+16
--
W
пл
=
3,4676896662E
+16
kT
пл
=
3,46768966615571E+16
--
W
пл
=
8,97855613E+29
I
пл
Ф
=
3,46768966615571E+16
Энергия конденсатора
W
пл
=
3,46768914E+16
CU
2
3,46768966615571E+16
Энергия витка катушки
W
пл
=
2,49449816E+68
LI
пл
2
3,46768966615571E+16
Электрическая энергия
W
пл
=
3,46768914E+16
RtI
пл
2
3,46768966615571E+16
Энергия электрона
W
e
8,1872408780E
-
07
m
e
c
2
8,18722458786469E
-
07
--
W
e
8,1872396449E
-
07
e
2
/r
e
8,18722458786469E
-
07
Энергия протона
W
p
1,5033014747E
-
03
m
p
c
2
1,50175188274569E
-
03
Энергия нейтрона
W
n
1,5053738513E
-
03
m
n
c
2
1,5023
5861080233E
-
03
81
Произведение энергии на длину
2a
0
W
H
∞
1
/
3,1615782277E
-
17
2a
0
W
H
∞
1
/
11
3,16157727818520E
-
17
--
r
пл
t
пл
=
3,1615772782E
-
17
r
пл
t
пл
=
3,16157727818520E
-
17
--
r
e
W
e
/
3,1615772782E
-
17
r
e
W
e
/
11
3,16157727818520E
-
17
--
r
p
W
p
3,1615772782E
-
17
r
p
W
p
3,161
57727818520E
-
17
--
c
3,1615772782E
-
17
c
3,16157727818520E
-
17
--
r
n
W
n
3,1615772782E
-
17
r
n
W
n
3,16157727818520E
-
17
--
мюона
r
W
3,1615772782E
-
17
r
W
3,16157727818520E
-
17
Постоянная Больцмана
k
1,3806580000E
-
16
k
1,38065800000000E
-
16
--
k
1,3806620000
E
-
16
R/N
A
1,38065800000000E
-
16
--
k
1,3806620000E
-
16
W
/
T
пл
=
1,38065800000000E
-
16
Молярная газовая постоя
н
ная
R
8,3145100000E+07
kN
A
8,41610587715559E+07
Планковская температура
T
пл
=
2,5116137521E+32
(
c
5
/G)
1/2
/k
2,51162102863686E+32
--
T
пл
=
2,511613752
1E+32
c/k
пл
2,51162102863686E+32
--
T
пл
=
2,5116137521E+32
F
пл
⽫
=
2,51162102863686E+32
--
T
пл
=
2,5116137521E+32
W/k
2,51162102863686E+32
Планковское давление
p
пл
=
1,0923476597E+115
3F/4
пл
2
1,0923476596559
E+115
--
p
пл
=
1,0923476597E+115
W
пл
=
/=⠴
r
пл
3
/3)
1,0923476596559
E+115
--
p
пл
=
1,1003094635E+115
RT / VN
A
1,0923476596559
E+115
--
p
пл
=
1,0923476597E+115
3c
2
/ 4Gt
2
1,0923476596559
E+115
Планковская мощность
N
пл
=
1,1402428292E+60
W / t
1,14024282917175E+60
--
N
пл
=
1,1402428292E+60
c
5 / G
1,14024282917175E+
60
--
N
пл
=
1,1402428292E+60
cF
пл
=
1,14024282917175E+60
Электрический ток
I
пл
=
1,5793980357E+34
Q
/
t
1,57940358045994E+34
Магнитный поток
Ф
=
5,68479631E
-
05
Br 2
/
2,19556908003582E
-
18
Электрическая емкость
С
=
6,65317240E
-
36
Q/U
6,65321811395132E
-
36
Элект
р
.
емкость ш
а
ра
С
=
8,07257905E
-
49
0
r
пл
6,65321811395132E
-
36
Электрическое напряжение
U
7,21947623E+25
I
пл
o
=
7,21945197084901E+25
--
U
1,86926999E+39
Ф / t
пл
=
7,21945197084901E+25
Напр.,индуц.в движ.проводн.
U
5,95007118E+38
Br
пл
c
=
7,21945197084900E+25
--
U
1,86926999E+39
LI
пл
/
t
пл
=
7,21945197084901E+25
Электрическое сопротивл
е
ние
R
4,5710302692E
-
09
1
/
(
c)
4,57099886322065E
-
09
Индуктивное сопротивл
е
ние
X
L
1,18353319E+05
L
4,57099886322065E
-
09
Емкостное сопротивление
X
C
4,57103027E
-
09
C
4,57099886
322065E
-
09
Магнитная индукция
B
2,17689700E+61
F
e / I
пл
r
пл
=
2,64131350007157E+48
--
B
4,08796793E+65
H(4
c/3)
2,64131350007158E+48
‘
--
B
2,64132158E+48
m
пл
2
e
5
/ 4
c
11
3
2,64131350007157E+48
Планковская и
ндукти
в
ность
L
3,59934367E
-
39
r
пл
/ с
2
1,
39012542911701E
-
52
--
L
3,59934367E
-
39
Ф / I
пл
=
1,39012542911701E
-
52
Напряженность магнит.поля
H
1,37949047E+56
3I
пл
=
/=4
牣
=
1,37949531066681E+56
Напряженность электр.поля E
7,91848527E+58
U / r
пл
=
7,91845866535041E+58
--
E
7,91848527E+58
Q / Cr
пл
=
7,9184
5866535041E+58
--
E
7,91848527E+58
11
Q / r
пл
2
7,91845866535041E+58
Планковская д
обротность
Q
5,08842259E+06
L / R
1,00000000000000E+00
--
Q
5,08842259E+06
1 /
RC
1,00000000000000E+00
82
АТОМ
ВОДОРОДА
, Э
Л
ЕКТРОН, ПРОТОН В ДРУ
ГИХ СЕКТОРАХ
№ сект
о
р
а
11
12
13
14
15
N
A
5,38790701E+08
6,09572094E+23
6,89652098E+38
7,80252280E+53
8,82754685E+68
1,01493164E
-
36
8,11945311E
-
24
6,49556249E
-
11
5,19644999E+02
4,15715999E+15
t
пл
1,52059262E
-
48
3,04118524E
-
44
6,08237049E
-
40
1,21647410E
-
35
2,43294819E
-
31
R
∞
1,09738598E+05
1,09738598E+05
1,09738598E+05
1,09738598E+05
1,09738598E+05
7,29740053E
-
03
7,29740053E
-
03
7,29740053E
-
03
7,29740053E
-
03
7,29740053E
-
03
G
6,67200000E
-
08
6,67200000E
-
08
6,67200000E
-
08
6,67200000E
-
08
6,67200000E
-
08
m
p
/m
e
1,29701943E+0
1
1,83426247E+03
2,59403887E+05
3,66852495E+07
5,18807774E+09
r
пл
1,28937301E
-
31
9,11724399E
-
34
6,44686505E
-
36
4,55862200E
-
38
3,22343253E
-
40
S
пл
5,22284363E
-
62
2,61142181E
-
66
1,30571091E
-
70
6,52855454E
-
75
3,26427727E
-
79
r
e
2,81796297E
-
13
2,81796297E
-
13
2,81796297E
-
13
2,81796297E
-
13
2,81796297E
-
13
a
0
5,29174507E
-
09
5,29174507E
-
09
5,29174507E
-
09
5,29174507E
-
09
5,29174507E
-
09
r
p
2,97728641E
-
12
2,10525941E
-
14
1,48864320E
-
16
1,05262970E
-
18
7,44321601E
-
21
6,57638335E+47
3,28819167E+43
1,64409584E+39
8,220
47919E+34
4,11023959E+30
с
8,47941120E+16
2,99792458E+10
1,05992640E+04
3,74740573E
-
03
1,32490800E
-
09
пл
4,86160274E+102
1,21540068E+94
3,03850171E+85
7,59625428E+76
1,89906357E+68
e
1,55496575E+27
9,71853592E+09
6,07408495E
-
08
3,79630309E
-
25
2,372689
43E
-
42
p
1,71005985E+25
4,27514963E+16
1,06878741E+08
2,67196852E
-
01
6,67992130E
-
10
а0
3,28044210E+15
2,69344512E+00
2,37940362E
-
15
2,10310749E
-
30
1,85890191E
-
45
m
e
1,45752254E
-
10
9,10951590E
-
28
5,69344744E
-
45
3,55840465E
-
62
2,22400290E
-
79
m
p
1,89043
506E
-
09
1,67092432E
-
24
1,47690239E
-
39
1,30540962E
-
54
1,15383000E
-
69
m
пл
4,36519655E+10
3,85832510E
-
05
3,41030980E
-
20
3,01431649E
-
35
2,66430453E
-
50
B
1,04924783E
-
05
9,27412820E
-
21
8,19724867E
-
36
7,24541265E
-
51
6,40410053E
-
66
N
8,08968472E
-
07
5,05605295
E
-
24
3,16003310E
-
41
1,97502068E
-
58
1,23438793E
-
75
e
5,43426706E+05
4,80325886E
-
10
4,24552114E
-
25
3,75254599E
-
40
3,31681339E
-
55
q
6,40877879E
-
12
1,60219470E
-
20
4,00548674E
-
29
1,00137169E
-
37
2,50342921E
-
46
-
1
m
e
r
e
5,62836662E
-
21
3,51772914E
-
38
2,19858071E
-
55
1,37411294E
-
72
8,58820590E
-
90
m
p
r
p
5,62836662E
-
21
3,51772914E
-
38
2,19858071E
-
55
1,37411294E
-
72
8,58820590E
-
90
m
пл
r
пл
5,62836662E
-
21
3,51772914E
-
38
2,19858071E
-
55
1,37411294E
-
72
8,58820590E
-
90
h
2,99866495E
-
03
6,62617600E
-
27
1,46419187E
-
50
3,23543750
E
-
74
7,14937436E
-
98
4,77252349E
-
04
1,05458866E
-
27
2,33033374E
-
51
5,14935871E
-
75
1,13785827E
-
98
p
пл
3,70142965E+27
1,15669677E+06
3,61467739E
-
16
1,12958669E
-
37
3,52995839E
-
59
F
2,43420203E+75
3,80344068E+49
5,94287606E+23
9,28574384E
-
03
1,45089747E
-
28
W
H∞1
2,79031379E+19
2,17993265E
-
11
1,70307238E
-
41
1,33052530E
-
71
1,03947289E
-
101
W
пл
3,13859440E+44
3,46768967E+16
3,83129200E
-
12
4,23301961E
-
40
4,67687011E
-
68
We
1,04796475E+24
8,18722459E
-
07
6,39626921E
-
37
4,99708532E
-
67
3,90397291E
-
97
Wp
1,35923064E
+25
1,50175188E
-
03
1,65921709E
-
31
1,83319322E
-
59
2,02541149E
-
87
r
пл
W
пл
4,04681892E+13
3,16157728E
-
17
2,46998225E
-
47
1,92967363E
-
77
1,50755752E
-
1
07
r
e
W
e
/
4,04681892E+13
3,16157728E
-
17
2,46998225E
-
47
1,92967363E
-
77
1,50755752E
-
107
r
p
W
p
4,04681892E+13
3,1
6157728E
-
17
2,46998225E
-
47
1,92967363E
-
77
1,50755752E
-
107
c
4,04681892E+13
3,16157728E
-
17
2,46998225E
-
47
1,92967363E
-
77
1,50755752E
-
107
Следует отметить, что р
азмеры атомов, электронов во всех секторах одинаковы
(мен
я-
ется только их масса), постоянная Р
идберга имеет простую связь с постоянной т
я
готения, у каждого сектора есть своя постоянная тонкой структуры, но постоянная тонкой структуры 11 83
сектора является определяющей в строении атомов и частиц.
Проявлены линии атомов, эле
к-
тронов и протонов.
На
основании равенства в согласовании произведение массы на радиус для планковской точки
и
элементарных частиц следуют сл
е
ду
ю
щие предположения:
1. Планковские точки
–
первичные кванты, как фотоны или
начальные элементарные части
цы;
2. Р
адиус и масс
а
частиц
и
зменяются
квантовано;
4.
Формулу для массы элементарной частицы можно обозначить как состоящую из н
а
бора постоянных тонкой структуры разных
секторов, н
а
пример, для протона -
m
пл
12
2
7
(
11
/
12
)
14 , для электрона -
4m
пл
12
2
c
-
2
11
-
1
(
12
/
13
)
3/2
.
5.
Главные параметры связи электрона и протона –
это равенство магнитного и эле
к-
трическ
о
го заряда.
5. П
ереход нейтрона в протон
происходит через три
равных
коэфф
и
циента
-
(
11
/
12
)
2/
1
3
,
(
11
/
13
)
1/12
, (
12
/
13
)
2/11
.
84
КОСМОЛОГИЯ ПЕРВОМАТЕРИИ
Из
потенциального закона, когда вся энергия кинетическая, из конусной модели опис
а-
ния поведения квантов следует, что за планковской точкой энергия первоматерии находится только в кинетическом состоянии и по всем параметрам имеет, по нашим меркам, сплошные бе
сконечности. Поскольку у всех видов взаимодействий имеются свои планковские точки, то л
и
ния из них образует как бы границу между материей и первоматерией.
Прием зеркальной симметрии состояния вещества в материи:
кристаллическое, амор
ф-
ное, жидкое, газообр
азное, плазменное и так да
лее. позволяет сд
е
лать аналогичный перенос подобных характеристик в первоматерию с приставкой квази...
.
Наличие планковских точек на линии П
1
-
П2 и их раскрытие в сектора говорит о том, что в первоматерии
сектора уже существуют в
виде
точек,
линий или сжаты до линий, а ква
н-
тование их по постоянной тонкой структуры означает
расщепление линии, начиная с нулевого сектора
.
Отметим состояние планковской точки в виде ленты Мебиуса, в котором имеем см
е-
шение конечности и бесконечности, то
есть замкнутости и разомкнутости.
Расщепление секторных линий прямо из квазикристалла является жест
ким процессом, рассмотрим более мягкий, предполагая выход сектор
ных линий из квазижидкости. Эти реш
е-
ния дают объемные сечения про
странства и их связь с к
онусными сечениями показана на рис.10. Тогда будем иметь примерно следующую картину.
Представим квазикристалл
-
квазисреду в виде плотного прилегающих линий. Этому состоянию первоматерии на конусной модели соответствует образующая конуса наружу, а в объемн
ом сечении пространства имеем квад
рат.
Теперь допустим, что на пути квазисреды встретился энергетический квазиобъект, к
а-
ким
-
либо образом создающий разрежение линий
(рис. 1
п
и
2п
)
, в резуль
тате чего образуются пузырьки квазижидкости
(рис. 3п)
, и пространс
тво как
бы раз
б
ивается на ячейки в виде куб
и-
ков, имеющих вну
т
ри, в результате расщепле
ния, слоистую структуру.
Еще большее разрежение линий способствует появлению квазигаза
(рис. 4п)
, ячейки приобрет
а
ют сечение круга. Точечность энергетической плотности к
вазисре
ды далее с этого момента переходит в понятие вещественности {это следует из самой природы квантов, в мат
е-
рии они как бы по инерции еще сохраняют свойства первоматерии (гиперболические сечения), но уже имеют и веществен
ные признаки (эллиптические с
ечения)}
.
На границе "квазижидаость
-
квазигаз" (рис. 5п) идет вспучивание линий слоев ячеек (и
с-
парение) квазижидкости излучением квантов, начиная с нулевого взаимо
действия
.
При еще большем охлаждении первоматерии ячейки увели
чиваются, линии секторов в них
расщепл
я-
ются, ква
н
туясь на менее энергети
ческие, еще более увеличивая число возникающих выходов {всплесков испа
рения} взаимодействий на поверхность квазижидкости. И так до тех пор, пока в квазигазе для данного вида квантов не возникнут условия массообра
зования, т.е. полного их замыкания. Образующиеся центры тяготения своим потенциалом еще более ускоряют образ
о-
вание вещ
е
ства из квантов. С этого момента энергия объектов получает устойчивое разделение на потенциаль
ную и кинетическую. На конусной модели это
му состоянию соответствуют л
и-
нии сеч
е
ния между гиперболой и кругом.
Каждый выход линий нулево
го взаимодействия на поверхность квазижидкости является потенциальным началом для развития внутри себя будущей Вселен
ной. Во внутренних обл
а-
с
тях, не соприкасающих
ся с поверхностью квазижид
кости, имеем нелинейные ф
изические м
и-
ры, а на границе "квазижидаость
-
квазигаз"
-
линейные. Нелинейные физические миры образ
у-
ются из линий несимметричных, разблокированных ячеек, имеющих выходы на поверх
ность квазижидкости. Замык
ание и расщепление секторных линий этих ячеек создает пространства вложенных взаимодействий, что обеспечивает условия слоистого расположения веществе
н
ных объектов.
Все физические миры, линейные на поверхности квазижидкости и нели
нейные в кваз
и-
газе, рассма
триваемые совместно, образуют макросистему Вселенных. И только из определ
е-
ний наших физических законов можно конст
а
тировать, что мы живем в одном из линейных физ
и
ческих миров. Определение линейности связано с прямолинейностью линий квантов и 85
черных дыр на рис.
1
0
, 1
1
, 1
3
.
Рис. 1
п
. Точка возмущения
=
=
Рис. 2
п
. Квазикристалл
=
=
Рис. 3
п
. Квазижидкость
=
=
=
Рис.
=
4
п
.
=
Область квазигаза
=
Рис.
=
R
п
.
=
Раздел между квазижидкостью и кв
а
зигазом
=
=
=
ЛИНЕЙНЫЕ ФИЗИЧЕСКИЕ МИРЫ.
Их предположительно пять, связан
ных с о
с
но
вными видами взаимодействий
и их частицами –
это
планковские точки
11, 12, 13, 14, 15 сектора
. В зависимости от того, какие час
тицы излучают кванты во внешнее пространство, и связано н
а
звание ф
и
зичес
кого мира с названиями частиц и совпадает с доминирующи
м видом взаимо
-
действия. Например, в электромагнитном физическом мире ядерное вещество находится в о
к
ружении электронов и называется электромагнитным. В других физических мирах ядерное в
е
щество окружено своими частицами. По степени энергетической плотности
и возникновения физические миры распола
гаются в следующей последовательности: кварконный, электрома
г-
нитный, пионный, бозонный, гл
ю
онный
.
Вслед за кварконным первоматерия выбрасывает следующий всплеск остывающей кв
а-
зиэнергии через планковский барьер в виде квантов электромагнитного поля.
Следующие всплески образуют все менее энергичные кванты со свои
ми областями масс покоя, где находятся другие физические простран
ства уже тонкого мира или тонкой субста
н-
ции. Так как вещественная область через поля про
должает находиться в кон
такте с первом
а-
терией, то в электромагнитной области масс покоя имеется показатель, по которому можно о
п
ределить, что происходит во Вселен
ной в настоящее время. Им является реликтовое излуч
е-
ние, по изменению которого определяется электромагнитная окраина Вселенной (т.
Х на рис.14). Сравнение результатов измерения через длительные промежут
ки времени покажет, что прои
с
ходит с Вселенной. Если длина волны ре
ликтового излучения увеличивается, то и размер Вс
е
ленной увеличивается и соот
ветственно падает ее плотность; при уменьшении его длины будет обратный эффект.
Процесс сжатия Вселенной будет характеризоваться повышением темпе
ратуры. Но одно можно сказать определенно, что ввиду громадных разме
ров области Вселенной процесс ее о
б-
разова
ния длительный и занимает ми
л
лионы миллиардов лет.
И
, что
замеч
ено,
-
"Природа повторяется, не повторяясь".
86
Л И Т Е Р А Т У Р А
1.
Долинский Е.Ф., Пилипчук Б.И.. Естественные системы единиц, ЭИКА (Энциклопедия Изм
е-
рений, Контроля и Автоматиз
а
ции),
1965,
вып
.
4,
с.
3
.
2.
Эйнштейновский сборник
1978
-
1979,
сб.
статей, Г.Е. Горелик, Первые шаги квантовой грав
и-
тации и планковские велич
и
ны, М.: Наука,
1983,
с.
336, 346.
3.
Горелик Г.Е., Почему пространство трехмерно?,
М.:
На
у
ка,
1982.
4.
Иванов Б.Н.,
Законы
физики, М.: Высш. ш
к., 1986, с. 66.
5.
Кнойбюль Ф.К., Пособие для повторения физики, М.: Энергоиздат, 1981, с. 44
-
46.
6.
Николсон И., Тяготение, черные дыры и Вселенная, М.: Мир,
1983,
с.
105.
7.
Кухлинг Х., Справочник по физике, пер. с нем. Под ред. Л
ейнина, М.: Мир, с. 25.
8.
Мултановский В.В., Курс теоретической физики, М.: Просвещение, 1988, с. 122.
9.
Журнал «
Phisis
RevieW
Letter
», vol
. 63, no
. 25 (информация из газеты Знамя Мира №2 (38), фе
ф
раль 1996).
10.
Журнал, Сознание и физическая реальнос
ть, том 1, №3, 1996.
11.
Шепф Х.Г, От Кирхгофа до Планка, ст. М. Планка, О необратимых процессах излуч
е
ния, М.: Мир,
1981,с
.
161.
12.
Ахиезер А.И., Рекало М.П., Элементарные частицы, М.: Наука, 1986, с. 162.
13.
Чернин А.Д., Звезды и физика, М.: Наука,
1984, с. 147.
14.
Удальцова Н.В., Коломбет В.А., Ш
но
ль С.Э.
,
Возможная космофизическая обусловленность макроскопических флуктуаций в процессах разной природы, Научный центр биологических исследований АН СССР в Пущино, 1987.
15.
Коломбет В.А. О возможнос
ти представления масс элементарных частиц и атомных ядер с
и-
с
темой целых чисел. Препринт, П
у
щино, ОНТИНЦБИ АН СССР,
1981.
16.
Коломбет В.А., Ш
но
ль С.Э.
,
О существовании дискретных состояний в результатах и
з
мерений масс, постоянной тонкой структуры и др. фи
зических величин. Попытка феномен
о
логической интерпретации наблюдаемой униве
р
сальной дискретности. Деп. ВИНИТИ
№ 4458
-
85,1985.
17.
Проблемы теории гравитации и элементарных частиц, сб.
ст. под ред. д.т.н. проф. К.П. Стан
ю-
ковича и к.ф.н. Г.А.
Соколика, М: Атомиздат,
1966,
ст. Р. Орос ди Бартини, Соотношения м
е
жду физическими велич
и
нами, с.
249
-
266.
18.
Шевелев И.Ш., Маругаев М.А., Шмелев И.П., Золотое сечение: Три взгляда на природу га
р-
монии.
М
: Стройиздат,
1990.
19.
Клейн
Ф., Элементарная математика с т
очки зрения высшей, в 2
-
х томах. Т. 1., Арифметика. Алгебра. Анализ. М.: Наука. Гл. ред. физ.
-
мат. лит., 1987. 20.
Куни Ф.И., Статистическая физика и термодинамика, М.: Наука, 1987.
21.
Смородинский Я.А., Температура, М.: Наука, 1987.
22.
Лили С., Теор
ия относительности для всех, М.: Мир, 1984, с. 465.
23.
Справочник по специальным функциям, под ред. М. Абрамовица и И. Стиган, М.: На
у
ка, 1
987.
24.
Квантовая метроло
гия и фундаментальные константы,
с
б. статей. п
ер. с англ. канд. физ.
-
мат. наук В.И. Андр
юшина и А.П. Бондарева под ред. д
-
ра физ. мат. наук Р.Н. Фа
у
стова и чл.
-
корр. АН УССР В.П. Шелеста
,
М:
Мир, 1981.
25.
Легкое путешествие к другим планетам, М.: ‖Бхактиведата Бук Траст‖, 1990.
26.
Белых А.С., Белых С.А.
,
с
т
.
«Реализация гипотезы о наличии
―
Черных дыр
‖
у всех видов вз
а-
имодействий». Тезисы докладов всесоюзной конференции ФЕНИД
-
90. Гомель, сб. докл
а
дов всесоюзной конференции ФЕНИД
-
90 «Нетрадиционные научные идеи о природе и ее я
в
лен
и-
ях» в 3
-
х т
о
мах, том
1, 1990
.
27.
Белых А.С., Белых С.А.
,
с
т.
«Аномальные явления с точки зрения единой физической те
о
рии». Тезисы докладов межр
егиональной научной конференции,
Ростов
-
Ярославский, сб. докл
а
дов межрегиональной научной конференции «Проблемы биоп
о
ля»,
1991
.
28.
Белых А.С., Белых С.А.
,
Статическая мо
дель физического пространства.
М:
МНТЦ «ВЕНТ», препринт
№
11,
12,
1992.
29.
Белых С.А.
, Заэйнштейновская физика,
Рязань, 1995
.
30.
Белых С.А.
,
Планковская физика
,
Рязань
:
«Стиль»,
1997
.
87
ОГЛАВЛЕНИЕ
Предисловие
1
От автора
2
Введение
2
1.
G
-
теория, ТЕОРИЯ ТЯГОТЕНИЯ
6
2.
с -
теория, РЕЛЯТИВИСТСКАЯ ТЕОРИЯ (СТО)
7
3.
h
-
теория, КВАНТОВАЯ ТЕОРИЯ
9
4.
cG
-
теория, РЕЛЯТИВИСТСКАЯ ТЕОРИЯ ТЯГОТЕНИЯ (ОТО)
10
5.
ch
-
теория, РЕЛЯТИВИСТСКАЯ КВАНТОВАЯ ТЕОРИЯ
11
6.
Gh
-
теория, КВАНТОВАЯ ТЕОРИЯ ТЯГО
ТЕНИЯ
1
1
7.
cGh
-
теория, РЕЛЯТИВИСТСКАЯ КВАНТОВАЯ ТЕОРИЯ ТЯГОТЕНИЯ
19
ПРОСТРАНСТВО И ВРЕМЯ
37
ФУНДАМЕНТАЛЬНАЯ СВЯЗЬ КОНСТАНТ
42
ЗОЛОТОЕ СЕЧЕНИЕ
43
ПОСТРОЕНИЕ ЗАКОНОВ Ф
ИЗИКИ НА ОСНОВЕ ГЕОМ
ЕТРИЧЕСКИХ ФОРМУЛ
45
КВАЗИТРИГОНОМЕТРИЯ И КРИВОЛИНЕЙНОСТЬ
ПРОСТРАНСТВА
52
ЗАКОНЫ ИЗЛУЧЕНИЯ
62
СОГЛАСОВАНИЕ
МЕХАНИЧЕСКИХ,
ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ И МАГНИТНЫХ ЕДИНИЦ В ПЛАНКОВСКОЙ ТОЧКЕ
66
ОПИСАНИЕ РЯДА ФИЗИЧЕСКИХ ЯВЛЕНИЙ
68
8.
cGh
-
теория
76
Согласование фундаментальных констант с выводом постоянной тяготения ч
ерез другие физич
е
ские величины
78
Атом водорода, электрон, протон в других секторах
80
КОСМОЛОГИЯ ПЕРВОМАТЕРИИ
84
Литература
86
Автор
tavintsev
Документ
Категория
Фундаментальная
Просмотров
778
Размер файла
4 667 Кб
Теги
phis
1/--страниц
Пожаловаться на содержимое документа