close

Вход

Забыли?

вход по аккаунту

?

Фиаско Астрофизики XX века ...

код для вставкиСкачать
Существует семь прямых доказательств о несостоятельности астрофизики XX века, которые являются следствием постулата о постоянстве скорости света Эйнштейна и которому исполнилось уже ~100 лет. А реально, искусственное «удержание» положений постулата
 Астрофизика
ГРЭМИ XXI
и анализ данных наблюдательной астрономии.
Рафаэль
М
. Ибрагимов
.
VAO, Motley Mountains, fort Verny (Alma-Ata
) Mail
: vaomm
@
yandex
.
ru
Факт воздействия гравитационного
поля на фотоны
ЭМИ предсказан ранее
и красное смещение, при выходе
излучения от звезды
G
2
V
, определено
экспериментально (~.1%), а при
вхождении в поле звезды наблюдателя -
цвет смещения, фиолетовый (автор).
Очевидно, что гравитационные свойства
ЭМИ
звезды (
ГРЭМИ
) обязаны иметь
определяющее значение при построении
концепций физики Космоса
! Принятые сокращения:
ǽ
(ЭМИ) - фотон электромагнитного излучения; ГРЭМИ
-
гравитационные свойства электромагнитного излучения; ВКС
- внегалактическое
красное смещение; постулат
- это не закон, а элемент философской категории
!
Введение в проблемы Астрофизики XX
.
Законы, реализуемые в природе совершенны, и математическая их
формулировка изящна, но при условии их правильного прочтения и реализации. В
этом понимании современные знания физики Космоса не позволяют с уверенностью
ответить на вопросы - когда, и каким образом возникла Вселенная, каковы этапы и
тенденции её развития и что ожидает Вселенную впереди и, тем менее, в конце пути
!
А с другой стороны, на настоящее время, Астрономией накоплен банк данных,
достаточный для отыскания ответов на все эти вопросы.
И как показала практика, успех в этом направлении возможен только при
совместном рассмотрении, как поля тяготения, так и электромагнитного излучения
и вот по какой причине
: в космологии, свойства пространства и времени
неразделимы с той метрикой, которая задана фотонами ЭМИ
от звезды.
Скорости,
ускорения и дистанции, тем или иным образом, определены измерениями
параметров ЭМИ
, а нелинейность метрики и расширение или сжатие пространства и
времени суть эквивалентные понятия! А вероятная причина нелинейности метрики,
заключается в процессах взаимодействия фотонов и гравитационных полей, как
источника излучения, так и звезды детектора
!
Собственно, установленные
экспериментально гравитационные свойства фотонов ЭМИ
, допускают
существование массы тяготения фотонов, отличную от нуля и равную
m
f
=
h
*(
ω
−
с/
λ
)
/с
2
,
и поэтому, такая концепция достаточно обоснована
! В этой связи
, изучение и построение теории гравитации, вне метрики которую
определяет
ЭМИ, лишено логического смысла! Верно и обратное утверждение и
поэтому, при развитии теории
ГРЭМИ, широко использовались результаты
астрономических наблюдений звездных объектов, как в ближнем, так в дальнем
космосе. И как оказалось, развитие физики ГРЭМИ
, помимо установления
структуры ЭМИ
, поля гравитации и их взаимодействия, решает
(или указывает путь
решения) и иных проблем астрофизики.
А как показали результаты анализа -
фактор взаимного влияния поля тяготения и
ЭМИ оказался намного выше
ожидаемого
! 1
. Замедление скорости распространения ЭМИ.
В физике космоса, свойства пространства и времени неразделимы с метрикой,
которая задана фотонами ЭМИ
от звезды. Скорости, ускорения и дистанции, тем
или иным образом, определены измерениями параметров ЭМИ
, а нелинейность
метрики и расширение или сжатие пространства и времени суть эквивалентные
понятия! Поэтому, за основу метрики примем основные параметры ЭМИ
, которые
связаны формулой Планка c
=
λ
*
ω
, причем, индекс 0 для системы источника
излучения, а при отсутствии индекса - это система наблюдателя, при
детектировании фотонов ЭМИ
звезды [
Rafael
]
! Для изучения трансформации свойств ЭМИ
, рассмотрим дифференциал
формулы Планка
: (1) dC
=
λ
*
d
ω
+ ω
*
d
λ
. Интегрируя в заданных пределах, получим тождество
,
которое связывает параметры
фотонов в системах источника, индекс 0, и детектора излучения:
(2) с
0
*
λ
*
ω
=с*
λ
0
*
ω
0
. Это тождество определяет взаимную связь параметров ЭМИ
,
при их
трансформации от моментов излучения и до детектирования. Предлагается так же,
что при выборе метрики, в дополнение к принятому «пространство-время», в
неявной форме (
λ
*
ω
=
c
)
добавить скорость с
, изменение которой, во времени,
определит и ускорение a
. Собственно, тождество (1) позволяет представить
динамический характер параметров ЭМИ
в виде смещений, при измерении этих
параметров (индекс V
означает динамическую природу измеряемых величин):
(3) (1+
Zcv
)*(1+
Z
λv
)=(1+
Z
ω
v
).
При определении смещений предполагается, что событие (с
0
,
λ
0
,
ω
0
)
, в
системе источника, тождественно аналогичному событию (
λ
,
ω
,с) в системе
наблюдателя, в момент излучения пакета фотонов. А в момент детектирования
излучения, трансформация параметров по (2)тождественна, как в системе источника,
так и в системе наблюдателя (свойство изотропности пространства)
!
Фиг. 1. По экспериментальным данным [
John L.Tonry, et al.
], вычислено
смещение скорости распространения ЭМИ
на пути от источника излучения - Sn
1
a
и
до детектора наблюдателя по (3). Можно видеть, что на дистанциях <~1000 mpc
наблюдается высокая дисперсия, обусловленная, очевидно, как лучевой скоростью
образования Sn
, так и анизотропией Вселенной по телесному углу, а изменение
скорости ЭМИ
, в статическом приближении, можно описать функциональной
зависимостью: (
4
) log
Zc
= 1,6*
Log
R
- 6,6.
Можно отметить так же факт отклонения ряда данных на фигуре от (3) (в рамке), по
удаленным Sn
, которые идентифицированы и гравитационным линзированием.
Вывод A
: По стреле мирового времени происходит замедление
распространения ЭМИ, а скорость трансформируется по закону (3) который
установлен по экспериментальным данным наблюдательной Астрономии! 2. Лучевая скорость и суперпозиция смещений.
Особенность наблюдаемого спектрального смещения Z
λv
(2) заключается в
том факте, что оно содержит в себе и разделяется на вклады,
как эффекта Доплера,
от лучевой скорости образования Sn
- Zv
, так и изменения смещения от
пройденного пути - Z
λ
. По своей природе эти процессы последовательны: первично,
это изменение длины волны фотона от
λ
0
до
λ
'
(эффект Доплера - Zv
=
v
/
c
), с
последующим увеличением ее от
λ
'
до
λ
,
на пути до наблюдателя по (9).
В
результате имеем
правило суперпозиции
для динамического спектрального
смещения - Z
λv
, этих процессов
:
(5) (1+
Z
λ
v
)=
Zv
+
Zv
*
Z
λ
+
Z
λ
=(1+
Zv
)*(1+
Z
λ
).
Для смещения
- Z
ω
введем определение сопряженной формы -
(
Z
ω
*
Zs
ω
)=1 и
поэтому, вклад динамических составляющих лучевой скорости, спектрального,
красного смещений и параметра фотометрии в тождестве (2) частично
компенсируются и полученное уравнение «пригодно» для вычисления смещения по
скорости образования
S
uper
novae
Zv
(с вычетом смещения по скорости ЭМИ
-
Zc
):
(6) (1+
Zc
)/(1+
Zcv
)=
(1+
Zv
)
, где Zc
и
Zcv
определены выше. Фиг. 2. По данным [
John L.Tonry
] и формуле (4) вычислены смещения
скорости образования Supernova
. Можно видеть, что kick
(это, по сути, отскок
вспышки от массивного компаньона) имеет тенденцию к существенному
увеличению по дистанции, а благодаря вычету смещения скорости распространения
ЭМИ
от Sn
1
a
,
это распределение симметрично относительно оси Zv
=0.
Вывод B
: По стреле мирового времени происходит уменьшение скорости
образования (
kick
) и как следствию уменьшение энергетики образование
Supernova
. 3. Полное смещение ЭМИ удаленной звезды.
Собственно, смещения параметров ЭМИ
, как по длине волны, так и частоте,
при раздельном рассмотрении несут не полную информацию о процессах, которые
сопровождают детектирование излучения от Sn
! И более того, как оказалось,
влияние поля тяготения на фотоны ЭМИ
звезды: E
0
=
h
*(
ω
=с/
λ
)
(
М
. Планк) -
существенно недооценивалось! По этим причинам, для объективности анализа,
введем полное смещения ЭМИ
от Sn
- Z
, которое является суперпозицией смещений
(суммарный эффект от изменения как длины волны, так и частоты):
(7) (1+
Z
)=(1+
Z
λ
v
)*(1+
Z
ω
v
)
! Фиг. 3.
По экспериментальным данным по дистанции и спектральному
смещению ЭМИ от
Sn
1
a
[
John L.Tonry
]
, вычислено полное смещение Z
по (5).
Можно видеть, что полные смещения, для основной массы Supernova
(синий
цвет), указывают на линейный характер зависимости Z
от R
(голубой цвет). (8) Z
=
q
1
*
r
, где q
1
=
H
0
/
c
=.000313
mpc
-1
.
А малая величина отклонения экспериментальных данных от закона (6) является
результатом взаимной компенсации динамических составляющих спектрального и
красного смещений в (5).
4. Supernova
c
абсолютной звездной величиной - M
~ -24,3
m
!
Можно видеть (фиг. 3), что полные смещения, для основной массы
Sn
1
a
(синий цвет), указывают на линейный характер зависимости Z
(линия голубого
цвета) за исключением ряда
SnX
, ошибочно идентифицированных как
Sn
1
a
(красный цвет). На фигуре 1 эти объекты заключены в рамку.
Отметим, что
SnX
переводится, (параллельный перенос приводит к увеличению
дистанции в ~ 10 раз) в основную последовательность
Sn
, при абсолютной звездной
величине её образования
M
~ -24,3
m
. Собственно, пять порядков от Sn
1
a
в
видимой области излучения может указывать на тот факт, что компаньонами при
образовании SnX
были, по всей вероятности, протозвезды! Более того,
катастрофический характер такого взрыва может привести к загадочным гамма
всплескам, а объемное распределение взрывов SnX
и является, предположительно,
процессом горячего рождения Вселенной
!
Отметим, что объемный взрыв
предпочтительнее центрального, так как приводит к процессу перераспределения не
только энергии, но и импульса, при эволюционном развитии Вселенной. Вывод C
: Абсолютная звездная величина образования Sn
97
ff
, Sn
02
ke
и
ряда других, идентифицированных и гравитационным линзированием, высокая и
равна ~
24.3
m
, что указывает на существования иного типа supernova
, за
краем Вселенной, а дистанция до этих
S
uper
nova
увеличивается на порядок
! 5. Квазары и удаленные галактики, Z
> 1
. Собственно, величина гравитационной массы источника излучения, которая
вызывает флуктуацию спектральных смещений - Z
Grav
, не обязана быть высокой!
Для оценки процесса возникновения спектральных смещений Z
>1
введем
коэффициент компактности удаленного источника ЭМИ –
k
i
=
r
sh
/
d
0
, где
r
sh
-
радиус Шварцшильда, а d
0
– радиус сферы занимаемой гравитационной массой
источника. Очевидно, что максимальное гравитационное смещение будет
наблюдаться при k
i
~1
, для объектов чёрная дыра
Z
Grav
>1000
, а для звезды G
2
V
коэффициент компактности - k
i
~6*10
-6
, малая величина и поэтому, влияние
гравитационной массы незначительно и красное смещение Z
Grav
<<1
. Таким
образом, определяющим признаком существования объектов Z
>1
, являются
наличие в них процессов, которые сопровождают образование таких звездных
объектов, как нейтронная звезда, так и чёрная дыра
! Такие же звездные объекты как quasar
и удаленные галактики, по всей
вероятности образованы сложными комплексами процессов и содержат достаточно
компактные образования (для нейтронной звезды k
i
~.02
), поэтому, смещение Z
~7
не является определяющим признаком нахождения их за краем Вселенной! Более
того, пакеты фотонов от квазаров и удаленных галактик могут содержать и
суперпозицию ЭМИ
высокого и низкого фотометрического смещения. Помимо
широких эмиссионных линий, со значительным красным смещением, определяются
и линии поглощения, меньшего смещения, по всей вероятности от различных
процессов преобразования звезд, образующих как quasar
, так и удаленных
галактики! А векторная диаграмма «смещение и угол вылета излучения», для этих
объектов, существенно анизотропная
!
Фиг. 4.
По экспериментальным спектральному Cohen
et
. al
.
и
фотометрическому (красному) Fernandez
-
soto
et
. al
.
смещениям фотонов ЭМИ
для удаленных галактик [
Coen & Fernandes
], вычислено полное смещение
энергетического спектра - Z
=(1+
Z
ω
)*(1+
Z
λ
)-1.
Рассмотрим связь данных, по измеренным спектроскопическим смещениям Z
и визуальным звездным величинам AB
, для удаленных галактик, которые
представлены на фиг. 4. Можно видеть, что удаленные галактики разделились на два
типа звездных объектов, ЭМИ
которых различны. Для основного множества
справедлива закономерность красного внегалактического смещения - Z
=
q
*
r
(жёлтый цвет), а для меньшей части (красный цвет) характерно высокое красное
смещение нетипичное для КВС
. И если допустить, что высокое полное смещение галактических объектов
(розовый цвет) вызвано большой гравитационной массой, то анализ приводит к
такой величине смещения -
Z
Grav
=1,539297,
при
Z
spek
=
Z
fot
(с вычетом
Z
Grav
полное
смещение галактические объекты красной и жёлтой линий на фигуре совпадут
между собой)
. 5.1. Возрастании
энергетики трансформации звезд
ы.
Далее, если по (3) вычислить
Zcv
для квазаров,
полагая при этом, что
Z
spek
=
Z
λv
и
Z
fot
=
Z
ω
v
,
то в итоге получим результат отличный от картины,
представленной на фиг. 1 для supernovae
1
A
. Фиг.5
По экспериментальным спектральному Cohen
et
. al
.
и
фотометрическому (красному) смещениям фотонов ЭМИ для удаленных
галактик [
Coen & Fernandes
], вычислена их лучевая скорость по (3)
.
Прежде всего, отсутствует закономерность (4) что приводит к предположению
о нарушении тождества Ze
=
Z
ω
! Анализ же смещения энергии фотона приводит к
такому результату
(1+
Ze
)=
(
E
0
/
E
) =(
h
0
/
h
)(
ω
0
/ω)
=(1+
Zh
)(1+
Z
ω)
, где Zh
-
является
смещением константы Планка и поэтому, приходим к выводу, что именно
«константа»
Планка ответственна за аномалию на фиг. 1 для sn
1
a
, а закон (4)
является утверждением о возрастании энергетики процессов трансформации звезд
по мере удаления в прошлое Вселенной
. На этот факт указывает и величина лучевой
скорости квазаров, относительно наблюдателя, ведь в нашем времени лучевая
скорость близко расположенных звезд лежит в пределах ± < 50 км/сек. Выводы
D
.
Спектроскопическое и фотометрическое (красное) смещение
ЭМИ
от
основной массы удаленных галактик, формируется механизмом красного
внегалактического смещения - Z
=
q
*
r
. E
.
Как и по
supernova
установлено, что скорость фотонов
ЭМИ
от
удаленных галактик уменьшается, по стреле мирового времени по закону полного
смещения (жёлтый цвет фиг.2). F
. От ряда удаленных галактик
(~25%)
, полное смещение
Z
~10,
что
обусловлено, по всей вероятности, или наличием компактных источников
излучения Z
Grav
>1
, или расположением объектов за горизонтом, но существенно
большей абсолютной звездной величины
M
!
G
. Анализ с
пектроскопическое и фотометрическое смещение ЭМИ
от
основной массы удаленных галактик приводит к неравенству Ze
≠
Z
ω
и поэтому,
приходим к выводу о возрастании энергетики трансформации звезд, то есть Zh
≠0!
6. И
дентификация дистанций во Вселенной по Supernovae
1
a
. Определим эффект влияния уменьшения энергетики образования Sn
1
a
, по
течению мирового времени, при определении дистанции по визуальной звездной
величине. Прежде всего, имеются в виду анализ лучевых скоростей образования
supernova
(фиг.2), на дистанциях от парсек и до края Вселенной. Можно видеть, что
скорости образования Sn
1
a
увеличиваются с возрастанием дистанции, что
свидетельствует о росте энергетики образования Supernova
, а следовательно и
абсолютной звездной величины по закону: М(
R
)=-(19,74
m
+
lg
R
mpc
). Далее, используя
полученное значение М(
R
) формула Погсона
(9) m
– M
= 5*
log
r
– 25, преобразуется к такому виду:
(10) m
= 4*
log
R
+ 5,26, где m
– визуальная звездная величина Sn
1
a
. Можно видеть, что корректировка
дистанции по (11) приводит к ее увеличению, причем, тем больше (
R
– r
), чем
значительнее расстояние до Sn
1
a
. С другой стороны, определение дистанции r
с использованием полного
смещения (7) надежно, но требует измерения как спектрального
Z
λ
, так и визуальной
звездной величины m
. Но если по данным [
John L.Tonry
] построить график Z
λ
от
дистанции R
, полученной с использованием (10), то в результате получим
зависимость дистанции до Sn
1
a
от измеренного спектрального смещения (фиг.5): (11) Log
R
= 1,2*
log
Z
λ
+ 4,65.
При этом, возможность использования (11) не ограничивается только Sn
1
a
, а
распространяется и на иные звездные объекты, но с вычетом влияния их лучевой
скорости. Другим ограничивающим фактором использования (11) является условие
невысокой компактности звездного объекта, то есть, полагаем, что формирование Z
λ
обусловлено в основном только дистанцией до него, а не сильными полями
гравитации. Фиг. 6. Представлена диаграмма измеренных спектральных смещений и
вычисленных дистанций по (10) для supernovae
1
a
. Зеленый цвет по (11). 7. Уменьшение энергетики образования Sn
1
a
. Прежде всего, имеются в виду анализ лучевых скоростей образования и
событий supernova
, на дистанциях от парсек и до края Вселенной. Можно
видеть, что скорости образования Supernova
, вычисленные по
(5)
,
увеличиваются с возрастанием дистанции, что свидетельствует о росте энергетики
образования Supernova
.
А увеличение скорости образования Sn
, в прошлом,
приведет к возрастанию абсолютной звездной величины M
. Анализ же данных, представленных на фиг. 3, приводит к такой формуле для
абсолютной звездной величины образования Sn
1
a
:
(12) М(
R
)=-(19,74
m
+
lg
R
mpc
).
Фиг. 7
. (
A
) Это и есть диаграмма «пространство-время»» для событий
Supernova
. Красный цвет - наблюдаемая область образования Sn
1
a
, выше её -
прошедшее время наблюдения, а ниже - наблюдение в будущем времени. Синий цвет
- исторические Sn
. (
B
) Лучевые скорости образования Sn
1
a
- E
~
(
Z
v
)
2
!
А время, которое учитывает замедления скорости ЭМИ
, принято равным:
(13) t
=(
q
0
*
c
)
-1
*
Ln
(1+
q
0
*
r
)
.
Собственно, принятая система регистрации года приема
ЭМИ
от
supernova
, а не года её рождения - маскирует интересные факты: во первых (А)
- процесс образования supernova
(
Sn
1
a
, двойные системы) прекратился
~
65*10
6 свет.
лет назад (совместно с эпохой
Динозавров
), и во вторых -
образование иных типов
Supernova
(
Sn
2
, одинарная звезда) прекратилось
~10
4
свет. лет тому назад (исторических в том числе)
!
Из анализа данных по
Sn
установлено так же, что по стреле времени
энергетика образования Sn
1
a
уменьшается (в)
или, в удаленном прошлом
абсолютная звездная величина её образования возрастает от
-19,74
m
до
-24,3
m
для Sn
97
ff
!
Соответственно и дистанция до «края» Вселенной возрастает на
порядок.
Вывод H
: Абсолютная звездная величина образовании
supernova
, по
течению мирового времени уменьшается (
B
), что и приводит как к остановке
образования
Sn
1
a
, так и окончанию эпохи динозавров
(
~65
млн. свет. лет
тому назад), а иных типов
Sn
( ~10
4
свет. лет назад)!
8. Ближний космос и фиолетовое смещение ЭМИ. А вот вход излучения в гравитационное поле звезды G
2
V
сопровождается
фиолетовым смещением спектра, что подтверждается и аномальным (виртуальным)
замедлением космических аппаратов «
pioneer
10,11», при выходе их из
зоны притяжения Солнца, а так же распределением лучевых скоростей, близко
расположенных звезд
!
Фиг. 8
.
На фигуре представлены измеренные спектральные смещения
Z
~
Z
v
для 47 звезд расположенных сферически симметрично относительно Солнца
(атлас Месье). Лучевые скорости находятся в интервале ~|50|
km
/
cek
,
причем,
можно видеть, что на дистанции r
<4
pc
звездные объекты движутся в
направлении Солнца и имеют фиолетовое смещение, а на дистанции r
>4
pc
,
движение от Солнца (красное смещение Хаббла).
Определена так же и граница, которая разделяет области фиолетового и
красного спектрального смещений R
00 ~ 3,76 pc
. Причем, именно область
фиолетового смещения дает основание утверждать, что эти смещения имеют
виртуальную природу - при реальном движении в направлении Солнца, по закону
Доплера, все звезд прибыли бы к нам давно в гостьи
! Но их нет, поэтому приходим к выводу (
P
):
Вселенная стационарна в том
смысле, что нет процессов расширения или сжатия, а наблюдается её старение с
эмиссией гравитационной массы в лучистую энергию, замедлением скорости
распространения ЭМИ и уменьшением энергетики образования Sn
1
a
, по стреле
мирового времени! 9. Внутренняя область звезды G
2
V
. Рассмотрим аномальное ускорение «
pioneer
10,11
»
[
John
D
. Anderson
, et
al
.
]: При выходе космических аппаратов из солнечной системы наблюдается
фиолетовое торможение с ускорением a
p
=-7,8*10
-8
cm
/с
ek
2
,
при этом параметр
торможения равен q
p
~ -,0002994 mpc
-1
! Можно видеть, что значения q
p
~
q
0
,
но с обратным знаком, что согласуется с виртуальным характером фиолетового
смещения
Z
f
(11).
Уравнение связи «смещение Доплера – дистанция до источника излучения»
очевидно и имеет вид (решение уравнения радиального движения источника
излучения в центральном гравитационном поле с заменой S
– пути пройденный
телом, на D
– дистанцию от источника излучения до детектора, пройденную ЭМИ
за
это же время, так что - S
=
Z
v
*D
):
(
1
4
) Z
v = Z
0 - (q * D
p
= R
sh
* D
p
-1
), где
q
=а/
c
2
=
R
sh
*
D
-2
(
R
sh
– радиус Шварцшильда)
, D
p
=(
D
–10
a
.
e
.)
, а
Z
0
–
смещение, обусловленное реальной скоростью движения источника излучения, при
D
=
D
0
.
Рис. 9
.
Торможение „
pioneer
10,11” с аномальным ускорением - а
р
. Это
ускорение вычислено прецизионным измерением смещения частоты сигнала
от космического аппарата –
Z
ω
.
Смотрим
так
же
: [John D. Anderson, et al.
arXiv: gr-qc/0104064 v4 11 Apr 2002].
И если пренебречь вкладом внегалактического красного смещения, которая
на дистанциях pc
малая величина, то при движении источника излучения
(
pioneer
10,11)
в поле звезды Солнце, радиальное смещение Доплера - Zp
обязано быть равным (10). А реально (рис. 5), параметр торможения константа -
q
p
=-.0002994 mpc
-1
,
что указывает на виртуальный механизм формирования
смещения - Z
p
, подобный внешней области!
Сформулируем следствие
,
при вычислении реальной лучевой скорости
звездных объектов, в ближнем космосе r
<3,72
ps
, необходимо вычитать
виртуальную скорость (12). А для дистанций r
>3,72
ps
виртуальная лучевая
скорость, определена законом Хаббла Z
v
=
q
*
r
! Вывод U
.
Аномальное фиолетовое ускорение ЭМИ, в поле звезды G
2
V
,
наблюдается до
10 a
.
e
.,
а от пояса астероидов фиолетовое смещение
является малой величиной ~0
!
10. Закон Хаббла и гравитационная масса фотонов.
Таким образом, анализ данных наблюдательной Астрономии, механизмом
полного смещения ЭМИ от звезды
, однозначно указывает как на динамические
свойства всех параметров фотонов - с=
λ
*
w
,
так и на виртуальный характер
красного внегалактического спектрального смещения, которое обусловлено
замедлением скорости распространения ЭМИ
звезды (в том числе)
!
Вот по этой
причине, закон Хаббла определяет не расширение Вселенной, относительно
наблюдателя, а замедление скорости ЭМИ
звезды и спектральное смещение, что в
совокупности приводит к потере скорости ЭМИ
~74км/сек
на 1мпс
пути фотона
!
А возрастание «постоянной» Хаббла H
0
=
q
*
c
компенсируется увеличением скорости
фотонов и спектральным смещением, в удаленном времени, и поэтому, параметр
торможения ЭМИ от звезды q
- константа
! С другой стороны, анализ смещений частоты и длины волны ЭМИ от
удаленных квазаров указывает на иную природу внегалактического красного
смещения и поэтому предложим универсальную форму постулата ВКС
- от рождения
Вселенной стартовал процесс преобразования гравитационной массы в излучение,
что и ведет к росту энтропии, по течению мирового времени. А возрастание энтропии
Вселенной однозначно приводит к росту энтропии ЭМИ, что означает сокращение
доступной энергии фотона в результате ее передачи от источника до детектора,
поэтому, рост энтропии Вселенной и приводит к красному внегалактическому
смещению энергии фотона, измеряемого уже экспериментально!
11.
Внегалактическое красное смещение и энергия ЭМИ.
Далее, как установлено выше, основным фактором при трансформации
параметров ЭМИ
являются взаимодействие фотонов с гравитационными полями,
как источника излучения, так и звезды наблюдателя, а так же внегалактическое
красное смещение, обусловленное эмиссией гравитационной массы из Вселенной.
Если эти утверждения верны, то фотоны с более высокой частотой, а, следовательно,
и большей массой, должны терять больше энергии, при торможении полем
тяготения, чем фотоны с меньшей частотой, при прочих равных условиях
! Фиг. 10
. Для ответа на эти и другие вопросы рассмотрим остаток сверхновой
E
0102-72 [
cxcpub@cfa.harvard.edu
]
, на радиоволнах (красный цвет) и в
рентгеновских лучах (синий цвет). Можно видеть, что представленные формы
подобны
(
синий цвет, при расширении остатка, трансформируется в красный цвет
) и
по этому свойству, приходим к выводу - радиоволны приходят в систему наблюдателя
раньше, чем рентгеновские лучи
!
А как установлено выше, красное
внегалактическое смещение
фотонов (
ВКС)
является прямым следствием как
замедления скорости фотонов и спектральным смещением, и поэтому, ВКС
является
и функцией частоты ЭМИ
!
Для иллюстрации
внегалактического неравенства dC≠0 и виртуального
характера закона Хаббла рассмотрим сверхновую, получившую название SN 2008iz,
и которая находится в пределах галактики М82, удаленной от Земли на 12 млн.
световых лет. Открытие сделал Андреас Брунтхалер из
института радиоастрономии
им. Макса Планка. По технологии радиоинтерферометрии со сверхдлинными
базами, авторы работы составили изображения интересующей их области, на
которых видна кольцеобразная структура, расширяющаяся со скоростью более 40
миллионов км/ч. По последним оценкам, взрыв произошел в конце января или
начале февраля 2008 года. Необходимо добавить, что в 2008 году галактику М82
тщательно исследовали с помощью оптических телескопов,
но взрыв остался
незамеченным; более того, сверхновая скрыта от наблюдения и в ультрафиолетовом,
и в рентгеновском диапазонах.
Но в соответствии с концепцией Теории Тронов, так и
должно быть. Проведем оценку времени задержки прихода пакета ЭМИ SN 2008iz в
различных диапазонах длин волн. Для этой цели используем факт, что
излучение
Sn87A, в рентгеновской области, пришло на телескоп
Chandra
спустя ½
года после фиксации в оптическом диапазоне и поэтому, имея отношение дистанций
SN2008iz/Sn87A=75 получим в итоге
Δ
T=37,5 свет.
лет. И далее, оптический диапазон
находится грубо посередине между радиодиапазоном и рентгеновской областью и
поэтому, имеем в результате время фиксации SN 2008iz в видимой спектре - это май-
июль 2045 года. А
в микроволновой области (1; 4,5; 8 мм) время фиксации SN 2008iz
наступит раньше, это
~
2025 год!
Полученные при анализе результаты позволяют сделать такие выводы: T
.
Гравитационная масса фотонов существует; R
. Замедление скорости ЭМИ зависит и от массы (энергии) фотонов; S
. Как радиоволны, так и микроволновое излучение события SN
прибудут в
систему наблюдателя ранее, чем излучение в видимом спектре, а в рентгеновском
диапазоне и гамма излучение, позднее! И эти свойства имеют интересные
приложения, в виде «предсказания» события Supernovae
! Резюме.
Таким образом, используя гравитационные свойства ЭМИ, последовательно
и в полном объеме, пришли к любопытным и интересным выводам: 1. Гравитационная масса фотонов ЭМИ существует
~ m
f
=
h
*(
ω
−
с/
λ
)
/с
2
, но
значительно меньше
, чем ранее предполагалось - E
=
mc
2
; 2. Э
миссия гравитационной массы Вселенной в лучистую энергию, является
причиной возникновения линейного гравитационного потенциала торможения, что
и приводит как к замедлению скорости распространения фотонов, так и красному
внегалактическому смещению ЭМИ. 3. Замедление скорости ЭМИ зависит и от массы (энергии) фотонов;
4. В удаленном прошлом Вселенной наблюдается увеличение взрывной
активности образования Sn
1
a
(8), а так же образование Gipernovae
, на более
ранней стадии; 5. Установленное увеличение абсолютной звездной величины образования
Sn
1
a
приводит к корректировке формулы Погсона к виду: m
=4*
log
R
+5,26
,
что
существенно увеличивает границы Вселенной. 6. Спектральное внегалактическое смещение связано с дистанцией R
по
закону: LogR
=1,24*
log
Z
λ
+4,72
, что позволяет снять проблему идентификации
дистанций до звездных объектов по измеренной величине Z
λ
. 7. По стреле мирового времени процессы старения Вселенной привели к
остановке образования Supernova
, в наше время. 8. Как радиоволны, так и микроволновое излучение события SN
прибудут в
систему наблюдателя ранее, чем излучение в видимом спектре, а в рентгеновском
диапазоне и гамма излучение, позднее!
9. Анализ с
пектроскопическое и фотометрическое смещение ЭМИ от
основной массы удаленных галактик приводит к неравенству Ze
≠
Z
ω
и поэтому,
приходим к выводу о возрастании энергетики трансформации звезд в удаленном
прошлом Вселенной, то есть, постоянная Планка не константа или так - Zh
≠0
!
07.07.2007.
Rafael
1/--страниц
Пожаловаться на содержимое документа