close

Вход

Забыли?

вход по аккаунту

?

Роль проводимости и нелинейной поляризации среды в ориентации главной оси эллипса поляризации терагерцового излучения образующегося при самовоздействии и взаимодействии фемтосекундных

код для вставкиСкачать
На правах рукописи
Есаулков Михаил Николаевич
Роль проводимости и нелинейной поляризации среды
в ориентации главной оси эллипса поляризации
терагерцового излучения, образующегося при
самовоздействии и взаимодействии фемтосекундных
импульсов в газах и проводящих плёнках
Специальность 01.04.21 – Лазерная физика
АВТОРЕФЕРАТ
диссертации на соискание ученой степени
кандидата физико-математических наук
Москва – 2016
Работа выполнена в
Федеральном государственном бюджетном образовательном
учреждении высшего образования «Московский государственный университет имени
М.В.Ломоносова»
и
Институте проблем лазерных и информационных технологий Российской академии
наук
Научные руководители:
Доктор физико-математических наук, профессор Макаров Владимир Анатольевич
Доктор физико-математических наук, профессор Шкуринов Александр Павлович
Официальные оппоненты:
Доктор физико-математических наук Гарнов Сергей Владимирович, доцент, заме­
ститель директора по научной работе, заведующий отделом колебаний, федеральное го­
сударственное бюджетное учреждение науки “ Институт общей физики им. А.М. Прохо­
рова Российской академии наук”
Доктор физико-математических наук, профессор Денисюк Игорь Юрьевич, заведу­
ющий кафедрой инженерной фотоники, федеральное государственное автономное об­
разовательное учреждение высшего образования “ Санкт-Петербургский национальный
исследовательский университет информационных технологий, механики и оптики”
Ведущая организация:
Федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего образо­
вания "Национальный исследовательский Нижегородский государственный университет
им. Н.И. Лобачевского"
Защита состоится «
ного совета
»
2016 г. в
часов на заседании диссертацион­
Д 501.001.31 при Московском государственном университете имени М.В.
Ломоносова, расположенном по адресу: 119991, ГСП-1, Москва, Ленинские горы, МГУ,
д.1, стр. 62, корпус нелинейной оптики, аудитория им. С.А. Ахманова
С текстом диссертации можно ознакомиться в
Отделе диссертаций Научной библиоте­
ки МГУ имени М.В. Ломоносова (Ломоносовский пр-т, д.27) и на сайте физического
факультета МГУ имени М.В. Ломоносова:
http://www.phys.msu.ru/rus/research/disser/sovet-D501-001-31/ ,
http://istina.msu.ru/dissertation councils/councils/387244/.
Автореферат разослан «
»
2016 г.
Ученый секретарь
диссертационного совета,
кандидат физико-математических наук
А.А. Коновко
3
Общая характеристика работы
Актуальность темы
Под терагерцовым (ТГц) диапазоном частот традиционно понимается частотный
интервал 0.3 - 10 ТГц, лежащий между дальним инфракрасным диапазоном и микро­
волновым излучением. Эффективность генерации электромагнитного излучения падает
при приближении к ТГц диапазону как при использовании электронных устройств (на­
пример, диодов Ганна с умножителями частоты, ламп обратной волны, гиротронов), так
и для оптических методов (например, квантово-каскадных лазеров). Это связано в обоих
случаях с фундаментальными ограничениями: для электронных методов период колеба­
ния ТГц поля становится сравнимым с временем прохождения электрона по структуре
генератора, а для оптических энергия кванта оказывается меньше энергии теплового
движения при комнатной температуре, что усложняет условия для создания инверсии
заселенностей.
Новый этап освоения этого диапазона частот начался в 1980х годах, сразу после
появления коммерчески доступных фемтосекундных оптических систем. При взаимодей­
ствии сверхкоротких лазерных импульсов с нелинейными средами возможна генерация
импульсного излучения в низкочастотном (в том числе терагерцовом) диапазоне частот
по механизму оптического выпрямления, либо при возбуждении импульса фототока в
среде. Эти методики стали стандартными для преобразования лазерного излучения ви­
димого или ближнего ИК диапазона в терагерцовое излучение.
Использование газов или плазмы оптического пробоя в качестве нелинейной сре­
ды, взаимодействующей с лазерным излучением, позволяет получить ТГц импульсы,
обладающие одновременно широким спектром (ограниченным лишь длительностью воз­
буждающего оптического импульса) и высокой спектральной интенсивностью. Именно
газово-плазменные источники импульсного терагерцового излучения являются основным
объектом исследования данной работы.
Доля ионизированных молекул (либо атомов) газа при оптическом пробое фемтосе­
кундными лазерными импульсами зачастую невелика и может достигать долей процен­
та или нескольких процентов в зависимости от фокусировки. Большая часть атомов и
молекул среды остается при этом нейтральной. Поэтому процесс генерации терагерцово­
го излучения содержит вклады как нелинейной поляризации, обусловленной откликом
связанных электронов в нейтральных молекулах и атомах, так и нелинейной проводи­
мостью, определяемой свободными электронами, покидающми молекулы при фотоиони­
зации. Несмотря на то, что каждый из этих вкладов был в той или иной мере изучен
в отдельности, недостаточно внимания уделялось их сравнению по двум важнейшим ха­
рактеристикам излучения - спектру и поляризации. В настоящей работе показано, что
поляризация излучения, определяемая двумя этими вкладами, различна. Поэтому экс­
периментально наблюдаемая поляризация терагерцового импульса проливает свет на
доминирущий вклад в излучение из плазмы оптического пробоя при конкретных усло­
виях.
Следует отметить также, что задача исследования состояния поляризации импульс­
ного ТГц излучения является нетривиальной, поскольку излучение обладает очень ши­
4
роким спектром: в случае генерации в плазме оптического пробоя при использовании
импульсов титан-сапфирового лазера длительностью порядка 120 фс спектр излучения
простирается от 0.5 до примерно 10 ТГц, что составляет более четырех октав частоты.
Для анализа поляризации такого импульса необходимо получать информацию о фазе
всех частотных компонент такого импульса, либо восстанавливать временную зависи­
мость вектора электрического поля в некоторой точке пространства.
Кроме того, на настоящий момент поляризационная оптика для широкополосно­
го терагерцового излучения еще находится в самом начале своего развития. Поэтому
весьма актуально исследование способов чисто оптического управления состоянием по­
ляризации терагерцового излучения, которое оказывается возможным для генераторов
ТГц излучения в плазме оптического пробоя.
Возникающая при фокусировке фемтосекундного излучения плазма является неста­
ционарной нелинейной средой, изменяющей свойства распространяющихся в ней оптиче­
ского и терагерцового излучения. Поляризация компонент оптического излучения пре­
образуется по мере распространения, и условия генерации ТГц излучения в различных
участках плазмы неодинаковы. Поэтому поляризация терагерцового излучения есть от­
ражение не только основного механизма генерации, но и процессов, связанных с рас­
пространением электромагнитного излучения сквозь газово-плазменную среду. Дополни­
тельную информацию о нелинейных процессах, протекающих в плазме, можно получить
из анализа поляризации оптического излучения, покидающего область взаимодействия.
Кроме того, еще одна важнейшая характеристика ТГц излучения - пространственный
профиль его интенсивности ТГц излучения - также определяется свойствами плазмен­
ного облака вблизи перетяжки. Одна из глав данной работы посвящена эксперименталь­
ному исследованию пространственного профиля интенсивности ТГц излучения.
В последние годы возник значительный интерес к изучению генерации импульсного
ТГц излучения в тонких плёнках металлов. Он связан с поиском новых компактных и эф­
фективных источников излучения в данном диапазоне. Нелинейный отклик свободных
электронов на поверхности металлов, обусловленный с нарушением симметрии и сняти­
ем запрета на протекание нелинейных процессов второго порядка, считается основной
причиной данного явления.
Тем не менее, сверхтонкие металлические плёнки, в особенности вблизи перколя­
ционного фазового перехода из непроводящего состояния в металлическое, являются не
очень удобными объектами исследования ввиду трудности их получения и сохранения их
свойств в лабораторных условиях. Гораздо более удобными для исследований являются
тонкие плёнки диоксида ванадия - материала, который испытывает фазовый переход из
∘
непроводящего состояния в проводящее при температуре 68 С. Фазовый переход первого
рода и изменение соотношения между связанными и свободными электронами при этом
легко индуцировать нагревом образца. В настоящей работе впервые рассматривается во­
прос генерации ТГц излучения в плёнках диоксида ванадия в двух фазовых состояниях
и обнаруживается, что этот нелинейный процесс происходит в проводящей фазе в 30 раз
более эффективно. Более того, поляризационные свойства излучения в двух фазовых
состояниях существенно различны, и тесно связаны с динамикой свободных носителей
заряда и локальными полями внутри плёнок.
5
Как и для генерации ТГц излучения при оптическом пробое газов, анализ поля­
ризации излучения дает информацию о роли свободных носителей заряда в процессах,
приводящих к генерации ТГц излучения в плёнках диоксида ванадия. Эта общая идея
объединяет исследование поляризации ТГц излучения в газовых средах, где свободные
носители заряда рождаются в течение взаимодействия вещества с оптическим полем,
и пленках VO2 , где эти носители уже существуют в среде, но их количеством можно
управлять с помощью изменения температуры.
Таким образом,тематика диссертационной работы является важной и востребован­
ной для практического применения и в области фундаментальных исследований.
Цель диссертационной работы: Развитие методов генерации ТГц излучения в
газово-плазменных средах и модельных системах с управляемой проводимостью с общей
целью определения вкладов различных механизмов генерации и влияния свойств генера­
ционной среды на параметры терагерцового излучения. Для этого решались следующие
задачи:
1. Теоретическое и экспериментальное исследование поляризационных и простран­
ственных свойств терагерцового излучения, возникающего при одновременном вза­
имодействии в газово-плазменной среде оптических фемтосекундных импульсов
первой и второй гармоники титан-сапфирового лазера.
2. Исследование генерации терагерцового излучения в модельной системе с управля­
емой проводимостью - тонких плёнках диоксида ванадия в металлическом и изоли­
рующем фазовом состоянии при их взаимодействии с фемтосекундными лазерны­
ми импульсами, определение поляризационных характеристик данного источника
терагерцового излучения.
Научная новизна проведенных исследований определяется следующими положе­
ниями:
1. Впервые показано, что поляризация терагерцового излучения, возникающего при
взаимодействии фемтосекундных импульсов титан-сапфирового лазера с газово­
плазменными средами, определяется взаимным соотношением проводимости и нели­
нейной поляризации этих сред
2. Впервые экспериментально показано, что поляризация терагерцового излучения,
возникающего при коллинеарном взаимодействии линейно-поляризованных фем­
тосекундных импульсов первой и второй гармоник титан-сапфирового лазера с уг­
лом между направлениями их поляризации меньшим 70
∘
и отстуствии временной
задержки между ними, близка к линейной и совпадает по направлению с поляри­
зацией первой гармоники
3. Впервые было установлено, что пространственное распределение интенсивности те­
рагерцового излучения, возникающего при оптическом пробое газов фемтосекунд­
ными импульсами первой и второй гармоники, является коническим с углом рас­
крытия, зависящим от длины плазменного канала, в котором происходит генера­
ция, и частоты излучаемой волны.
6
4. Впервые экспериментально обнаружено наличие высокочастотной компоненты спек­
тра терагерцового излучения, обусловленной нелинейной поляризацией среды оп­
тического пробоя.
5. Впервые было обнаружено явление генерации терагерцового излучения в тонких
плёнках диоксида ванадия в двух фазовых состояниях при их взаимодействии с
излучением фемтосекундного лазера.
Практическая значимость Результаты и закономерности, полученные в диссер­
тации, могут быть использованы для построения и оптимизации спектроскопических
систем, использующих газовые среды для генерации и детектирования терагерцового
излучения. В работе выявлены методы управления поляризацией и интенсивностью ге­
нерируемого терагерцового излучения путём изменения поляризации возбуждающих оп­
тических импульсов и разности фаз между ними. Обнаружен способ быстрой модуля­
ции направления поляризации генерируемого широкополосного терагерцового излуче­
ния при помощи изменения временной задержки между возбуждающими лазерными
импульсами. Этот способ может найти применение для таких исследовательских задач,
как поляризационная ТГц спектроскопия в широком диапазоне частот.
На защиту выносятся следующие основные результаты и положения:
1. Ориентация эллипса поляризации терагерцового излучения, возникающего при са­
мовоздействии и взаимодействии фемтосекундных импульсов титан-сапфирового
лазера с газово-плазменными средами и проводящими плёнками, определяется вза­
имным соотношением проводимости и нелинейной поляризации этих сред.
2. Состоянием поляризации терагерцового излучения, возникающего при коллинеар­
ном взаимодействии в газах фемтосекундных импульсов первой и второй гармоник
титан-сапфирового лазера, можно управлять, изменяя временную задержку между
ними
3. Пространственное распределение интенсивности линейно поляризованного терагер­
цового излучения, возникающего в газе при взаимодействии фемтосекундных им­
пульсов первой и второй гармоники титан-сапфирового лазера, имеет конический
характер. Угол раскрытия конуса обратно пропорционален корню из длины обра­
зующегося плазменного канала и частоты терагерцового излучения
4. Эффективность генерации терагерцового излучения, возникающего при взаимо­
действии фемтосекундного импульса титан-сапфирового лазера с эпитаксиальной
пленкой диоксида ванадия, возрастает более чем на порядок при его переходе из
изолирующего в проводящее состояние
Апробация работы Основные результаты диссертации докладывались на следу­
ющих конференциях: 8я международная конференция Strong Microwaves and Terahertz
Waves: Sources and Applications 2011, г. Нижний Новгород, 9-16 июля 2011 г.; 2я меж­
дународная конференция Terahertz and Microwave radiation (TERA-2012), г. Москва,
7
20-22 июня 2012 г.; 20я международная конференция Advances in Laser Technologies
(ALT-2012), г. Тун, Швейцария, 2-6 сентября 2012 г.; международная конферениция The
International Conference on Coherent and Nonlinear Optics/The Lasers, Applications, and
Technologies (ICONO/LAT 2013), г. Москва, 18-22 июня 2013 г.; 8я международная конфе­
ренция молодых ученых и специалистов “ Оптика-2013” , г. Санкт-Петербург, 22я конфе­
ренция Advances in Laser Technologies (ALT-2014), г. Касси, Франция, 6-10 октября 2014
г, 40я международная конференция Infrared, Millimeter and Terahertz Waves (IRMMW­
THz 2015), г. Гонконг, КНР, 23-27 августа 2015 г, 23я конференция Advances in Laser
Technologies (ALT-2015), г. Фаро, Португалия, 6-11 сентября 2015 г
Публикации. Материалы диссертации опубликованы в 21 печатной работе, из них
8
статей в рецензируемых журналах из списка ВАК России и
13
тезисов докладов.
Личный вклад автора Содержание диссертации и основные положения, выно­
симые на защиту, отражают персональный вклад автора в опубликованные работы.
Экспериментальные результаты, представленные в диссертации результаты получены
автором лично или при его определяющем участии. Теоретический анализ, использован­
ный для сравнения с оригинальными экспериментальными результатами, был выполнен
совместно с сотрудниками лаборатории численного эксперимента в оптике физического
факультета МГУ имени М.В. Ломоносова (Пановым Н.А., Косаревой О.Г., Андреевой
В.А.), сотрудником Института ядерной физики им. Г.И. Будкера СО РАН Котельнико­
вым И.А. и сотрудником Объединенного института высоких температур РАН Фроловым
А.А. Подготовка к публикации полученных результатов проводилась совместно с соавто­
рами. Автором осуществлялось планирование, подготовка и проведение экспериментов,
обработка экспериментальных данных, их анализ и интерпретация.
Структура и объем диссертации Диссертация состоит из введения, 5 оригиналь­
147 страниц, включая
ссылок 179.
ных глав, заключения и библиографии. Общий объем диссертации
52
рисунка и
2
таблицы и список литературы с общим числом
Содержание работы
Во Введении обоснована актуальность диссертационной работы, сформулирована
цель и аргументирована научная новизна исследований, показана практическая значи­
мость полученных результатов, представлены выносимые на защиту научные положе­
ния.
Первая глава диссертации посвящена теоретическому описанию процесса гене­
рации терагерцового излучения в рамках двух моделей: модели четырехволнового вы­
прямления, основывающейся на нелинейном отклике связанных электронов среды, и
фототоковой модели, в которой основную роль играет нелинейный отклик свободных
электронов, возникающих при фотоионизации среды. Первая глава состоит из 6 пара­
графов.
В
параграфе 1.1 приводится краткая историческая справка по развитию теоретиче­
ских моделей генерации ТГц излучения в плазме оптического пробоя. Обосновывается
8
необходимость рассмотрения как вклада связанных электронов, так и вклада фотоэлек­
тронов и формирования фототока для описания нелинейных процессов, приводящих к
генерации ТГц излучения. Объясняется необходимость детального рассмотрения процес­
са фотоионизации газа полем, содержащим импульсы первой и второй гармоники.
Параграфы 1.2-1.4 посвящены рассмотрению вклада нелинейной проводимости, опре­
деляемого
В
свободными электронами и фототоком, в генерацию терагерцового излучения.
параграфе 1.2 описывается двухступенчатая модель генерации фототока, в рамках
которой выделяются два этапа развития нелинейных процессов в плазме оптического
пробоя фемтосекундным импульсом. В течение первого на среду воздействует лазер­
ное излучение, происходит фотоионизация молекул и атомов газа и пространственное
разделение зарядов, то есть возникает поляризация среды. Плазменные колебания, раз­
вивающиеся и затухающие за время, превышающее длительность лазерного импульса,
выделяются во второй этап.
Для первого этапа рассматриваются силы, воздействующие на электроны плазмы
в течение длительности лазерного импульса, содержащего первую и вторую гармонику
излучения, и приводящие к появлению поляризации на “ нулевой” комбинационной часто­
те. Эти силы приводят к дрейфовому смещению электронов от начального положения.
Скорость электронов, приобретаемая к окончанию действия лазерного импульса, опреде­
ляется интегральным воздействием этих сил, а также начальной скоростью электронов,
с которой они покидают атом. Общий фототок, возникающий в среде, получается при
суммировании по скоростям всех свободных электронов.
На втором этапе движение фотоэлектронов описывается классическими уравнени­
ями движения в поле, обусловленном пространственным разделением зарядов среды, и
уравнением непрерывности. Система уравнений имеет аналитическое решение, в кото­
ром в явном виде присутствует скорость электрона, приобретенная им на первом этапе,
в течение длительности лазерного импульса, и определяющая поляризацию излучения
в дальней зоне.
Для того, чтобы от этого решения перейти к дипольному излучению в дальней зоне
(т.е. наблюдаемому терагерцовому излучению), необходимо из выражений для фототока,
получаемых на упомянутых двух этапах, сформировать функцию зависимости тока от
времени
J().
Для получения спектра излучаемого импульса делается преобразование
Фурье производной этого выражения по времени. Спектральная интенсивность излуче­
ния фототока пропорциональна квадрату найденной величины.
Направление вектора фототока определяет плоскость поляризации излучения. Та­
ким образом, ключевую роль в определении свойств излучения играет восстановление
функции величины и направления фототока от времени в течение действия лазерно­
го импульса. Важно, кроме этого, установить соотношение между импульсом, который
сообщают электрону “ медленные” силы, описанные выше, и импульсом, который приоб­
ретают электроны при фотоионизации, так как именно наибольшая из этих двух величин
задаёт поляризацию излучения.
Для нахождения начального импульса фотоэлектрона необходимо рассматривать
процесс фотоионизации среды в поле, содержащем фемтосекундные импульсы первой
и второй гармоники. В
параграфе 1.3 для этого применяется метод мнимого времени
9
(ММВ), разработанный в работах М.В. Переломова и В.С. Попова на основе теоретиче­
ского подхода Л.В. Келдыша. В рамках ММВ был рассмотрен импульс фотоэлектронов
для различных комбинаций поляризации полей первой и второй гармоники. Показано,
что для приближений многофотонной и туннельной ионизации он не совпадает. Взаимное
расположение векторов поляризации первой, второй гармоники и импульса фотоэлектро­
нов в приближениях многофотонной и туннельной ионизации приведено на рисунке 1.
В
параграфе 1.4 описана связь свойств
электромагнитного излучения в дальней
зоне с фототоком. Обсуждается направ­
ленность излучения и его поляризация в
зависимости от геометрических размеров
плазменной области и направления векто­
ра дрейфового импульса фотоэлектронов.
В
параграфе 1.5 описывается нели­
нейный отклик
лекул
и
связанных электронов мо­
атомов
газа
-
механизм,
кото­
рый независимо от тока фотоэлектронов
даёт
вклад
в
ТГц
излучение.
Для
это­
го изучается нелинейная поляризация тре­
тьего порядка в приближении изотропной
нерезонансной среды в поле, содержащем
Рис. 1. Поляризации оптического излучения и на­
первую и вторую гармонику лазерного из­
чального импульса фотоэлектрона, рассчитанные в
лучения, для различных комбинаций их
рамках метода мнимого времени
поляризаций в приближении отсутствия пространственной и временной дисперсии сре­
ды.Обнаруживается различие между направлением поляризации излучения, обусловлен­
ного током фотоэлектронов и описанного в
параграфах 1.2-1.4, и поляризацией, опреде­
ляемой связанными электронами. Это обусловливает необходимость экспериментально­
го исследования поляризации ТГц излучения при различных состояниях поляризации
оптических импульсов. Кроме того, кратко обсуждается возможность существования ре­
зонансного вклада в тензор нелинейной восприимчивости третьего порядка.
Параграф 1.6 содержит основные выводы по
главе 1.
Во второй главе описан терагерцовый спектрометр-поляриметр, созданный для
проведения поляризационных исследований, а также ряд других экспериментальных ме­
тодов, также исплользованных в данной работе. Глава состоит из 6 параграфов.
В
параграфе 2.1 приводится обзор используемых различных научных группах экспе­
риментальных установок по исследованию генерации терагерцового излучения в плазме
оптического пробоя фемтосекундными импульсами. Формулируются требования, предъ­
являемые к создваемому спектрометру. Объясняется необходимость независимо контро­
лировать интенсивность, состояние поляризации излучения первой и второй гармоники,
временную задержку между ними, а также иметь стабилизированную разность фаз меж­
ду несущими частотами импульсов первой и второй гармоники.
10
Параграф 2.2 содержит описание оптической схемы созданного спектрометра-поля­
риметра, имеющего разделенные пучки первой и второй гармоники. Излучение регенера­
тивного усилителя титан-сапфирового лазера делится в спектрометре на два луча равной
интенсивности, в одном из которых происходит генерация второй гармоники, а в дру­
гом распространяется излучение первой гармоники. Пучки первой и второй гармоники
совмещаются при помощи диэлектрического зеркала, и далее излучение фокусируется.
Возникающая вблизи фокуса линзы плазменная область является нелинейной средой,
в которой протекают процессы генерации терагерцового излучения и комбинационных
оптических частот, исследуемые в диссертационной работе. Общая схема спектрометра
показана на рисунке 2.
Рис. 2. Общая оптическая схема спектрометра
В
параграфе 2.3 описывается оптическая и электрическая схема системы стабилиза­
ции разности оптических длин плеч первой и второй гармоники, которая флуктуирует
вследствие малых механических колебаний отдельных оптических элементов. Для этого
регистрировалась интенсивность интерференционной картины, получаемой при прохож­
дении вспомогательного луча непрерывного гелий-неонового лазера по плечам первой и
второй гармоники. Положение одного из зеркал системы колебалось при помощи пъезо­
актюатора. Синхронное детектирование интенсивности интерференционной картины на
частоте малых вынужденных колебаний зеркала позволяет сформировать сигнал ошиб­
ки, обеспечивающий отрицательную обратную связь и подаваемый на пъезоактюатор.
Параграф 2.4 посвящен описанию использованных экспериментальных методик ана­
лиза и детектирования терагерцового излучения, а также оптических компонент излу­
чения, возникающих в перетяжке на частоте второй и третьей гармоники лазерного
импульса. Для когерентного детектирования импульсного терагерцового излучения ис­
пользуются такие методики как электрооптическое детектирование и детектирование по
генерации второй гармоники в присутствии постоянного электрического поля. Для иссле­
11
Рис. 3. а) Интенсивность ТГц излучения, прошедшего через анализатор, ориен­
тированный под углом
,
в зависимости от разности фаз между гармониками
.
Энергия в импульсе первой гармоники перед кристаллом BBO составляет 400
мкДж, угол между первой и второй гармоникой 55∘ , поляризация излучения пер­
вой гармоники соответствует углу 90∘ анализатора. б) Расчетная зависимость ин­
тенсивности, полученная в рамках фототоковой модели
дования спектра ТГц излучения используется автокорреляционное детектирование при
помощи интерферометра Майкельсона с кремниевым болометром в качестве приемника,
описанное в
параграфе 2.5. Спектральные характеристики использованных в интерфе­
рометре фильтров, делителя ТГц пучка и чувствительного элемента болометра, а так­
же размер шага использованного моторизованного транслятора, позволяют исследовать
спектр ТГц излучения в диапазоне от 0 до 18 ТГц.
Параграф 2.6 содержит основные выводы по
главе 2.
В третьей главе описываются экспериментальные исследования поляризацион­
ных и спектральных характеристик терагерцового и оптического излучения, возника­
ющего при взаимодействии газов с фемтосекундными лазерными импульсами. Глава
содержит шесть параграфов.
В
параграфе 3.1 приводится обзор результатов экспериментальных исследований со­
стояния поляризации ТГц излучения, известных из литературы. В
параграфе 3.2 заост­
ряется внимание на понятии “ поляризация” применительно к ТГц импульсу, состоящему
из малого количества колебаний оптического поля и имеющему спектральную ширину
в несколько октав.
Параграф 3.3 содержит описание оригинальных экспериментальных результатов.
В первую очередь проводились эксперименты в традиционной экспериментальной схе­
ме без разделения пучков первой и второй гармоники. Была исследована поляризация
терагерцового излучения в зависимости от разности фаз между первой и второй гар­
моникой. Обнаружено, что поляризация ТГц излучения близка к линейной в пределах
погрешности для каждого значения разности фаз между гармониками, а ее направление
и интенсивность меняются при изменении разности фаз,что удовлетворительно согласу­
ется с результатами рассмотренных теоретических моделей (см. рис. 3).
12
Рис. 4. Поляризации терагерцового излучения для различных значений угла

между ли­
нейными поляризациями первой и второй гармоники (0∘ , 30∘ , 70∘ )
Далее была исследована поляризация терагерцового излучения в зависимости от
угла

между линейными поляризациями первой гармоники в схеме с разделенными
пучками гармоник в воздухе при атмосферном давлении. Обнаружено, что для всех
значений угла
,
поляризация ТГц излучения близка к линейной (см. рис. 4).
В отличие от результатов, получаемых с помощью моделей генерации за счет нели­
нейности фотоэлектронов и связанных электронов, поляризация ТГц излучения остаётся
близкой к поляризации первой гармоники в широком диапазоне углов

между гармони­
∘
ками (до 50 ). Аналогичные результаты были получены при исследовании поляризации
ТГц излучения в аргоне, являющемся атомарным газом. Сходство экспериментальных
результатов в атомарном и молекулярном газе позволяет сделать вывод, что нелинейный
вклад, связанный с ориентацией двухатомных молекул газа в сильном поле первой гармо­
ники не является определяющим в данных экспериментальных условиях. Наблюдаемое
состояние поляризации ТГц излученияобъясняется тем, что в протяженной лазерной ис­
кре (в условиях эксперимента длина плазменной области достигала 1 см) мощное излу­
чение первой гармоники вызывает изменение состояния поляризации излучения второй
13
гармоники (более подробно поляризация второй гармоники будет рассмотрена в
Главе 4 )
. В результате в значительной части излучающей области создаются условия, оптималь­
ные для генерации ТГц излучения, поляризованного параллельно поляризации первой
гармоники. Взаимное влияние поляризаций первой и второй гармоники минимально при
их ортогональных поляризациях. В эксперименте, для ортогонально поляризованных
импульсов первой и второй гармоники поляризация ТГц излучения совпадает с поля­
ризацией второй гармоники (см. рис. 5), что согласуется результатами, получаемыми
в рамках описанных простых теоретических моделей. Кроме того, обнаружена зависи­
мость поляризациии ТГц излучения от временной задержки между импульсами первой
и второй гармоники. Были рассмотрены временные задержки до 300 фс (то есть порядка
длительности взаимодействующих оптических импульсов), при которых интенсивность
зарегистрированного ТГц излучения еще превышала уровень шумов. Максимум интен­
сивности терагерцового излучения достигается при совпадающих по времени оптических
импульсах. В случае, когда импульс второй гармоники опережает по времени импульс
на фундаментальной частоте, поляризация терагерцового излучения близка по направ­
лению к направлению фототока свободных электронов. При совпадающих по времени
импульсах двух гармоник и при отстающем импульсе второй гармоники поляризация
ТГц излучения становится близкой к поляризации первой гармоники, что наблюдалось
для ряда интенсивностей фундаментального излучения и двух значений угла поляриза­
ции между гармониками, и также может быть объяснено влиянием мощного излучения
первой гармоники на поляризацию излучения второй гармоники.
В параграфе приводятся также ре­
зультаты исследования поляризации ТГц
излучения при циркулярно поляризован­
ном излучении первой гармоники и линей­
но поляризованном излучении второй гар­
моники. Показано, что поляризация ТГц
излучения линейна, а ее направление ме­
няется при изменении разности фаз меж­
ду первой и второй гармониками. Если раз­
ность фаз меняется хаотически от импуль­
са к импульсу, то при вращении ТГц ана­
лизатора в исследуемом пучке регистриру­
емая интегральным приемником (ячейкой
Голея) интенсивность не изменяется.
В
Рис. 5. Поляризация ТГц излучения при линейных
параграфе 3.4 приводятся результа­ взаимно ортогональных поляризациях первой и вто­
ты исследования спектра терагерцового из­
рой гармоники
лучения при помощи интерферометра Майкельсона. Для спектрально-ограниченного ла­
зерного импульса длительностью 130 фс, энергии излучения накачки 1400 мкДж и тра­
диционной схемы генерации, в которой кристалл второй гармоники ВВО помещается
в сходящийся пучок первой гармоники, был зарегистрирован ТГц спектр, простираю­
щийся от 1 до примерно 15 ТГц (см. рис. 6) и содержащий как низкочастотную часть,
определяемую фототоком свободных электронов, так и высокочастотную, определаемую
14
связанными электронами среды.
Рис. 6. а) Пример автокорреляционной функции, полученной при помощи интер­
ферометра при возбуждении импульсом длительностью 130 фс и энергией 1.4
мДж; б) Спектр мощности ТГц импульса, полученный путем фурье-преобразова­
ния этой автокорреляционной функции
Кроме того, в данном параграфе были исследованы зависимости спектра излучаемо­
го импульса от частотной модуляции возбуждающего оптического импульса. Обнаруже­
но, что введение отрицательного чирпа приводит к быстрому уменьшению интенсивности
и ширины спектра, причем высокочастотная его компонента исчезает уже при незначи­
тельном увеличении длительности. Для положительного чирпа аналогичные изменения
происходят
при
существенно
больших
длительностях
импульса.
В качестве примера применения широко­
полосного ТГц спектрометра с интерферо­
метром Майкельсона в качестве детектора
в параграфе приведен спектр пропускания
бромид-иодида
таллия
(КРС-5).
Спектр
пропускания в диапазоне до 7 ТГц удовле­
творительно согласуется со спектром, по­
лученным при помощи Фурье-спектромет­
ра.
Параграф 3.5 посвящена исследова­
нию
поляризации
компонент
оптическо­
го излучения, возникающих в результате
нелинейных процессов третьего порядка,
происходящих одновременно с генерацией
ТГц излучения.
Рис. 7. Поляризация излучения на частоте
2 , выхо­
В первую очередь исследуется изме­
дящего из перетяжки, при линейно поляризованных
нение поляризации второй гармоники в
излучениях первой и второй гармоники под углом
присутствии излучения первой гармоники.
Аналитически
получено
выражение
для
энергии излучения второй гармоники, по­
ляризованной ортогонально его изначаль­
45∘ друг к другу. Черным показана поляризация
второй гармоники в отсутствие излучения первой
гармоники, красным, зеленым и синим - поляриза­
ция второй гармоники при энергиях первой гармо­
ники 100, 150, 200 мкДж в импульсе
15
ной поляризации, в зависимости от начального угла между поляризациями гармоник.
Экспериментально показано, что это выражение справедливо не только при взаимодей­
ствии одновременно прибывающих в перетяжку импульсов первой и второй гармоники,
но и для случаев, когда импульс второй гармоники прибывает с запаздыванием спустя
промежутки времени, кратные вращательной постоянной двух-и трехатомных молекул,
содержащихся в воздухе. Кроме того, показано, что излучение второй гармоники сильно
деполяризуется в результате прохождения через область плазмы совместно с излучением
первой гармоники (см. рис. 7).
Далее исследуется поляризация излучения комбинационной третьей гармоники, воз­
никающей при нелинейном взаимодействии второй и первой гармоники. Аналитическая
модель четырехволнового взаимодействия в изотропной нерезонансной среде показыва­
ет, что при использовании циркулярно поляризованного излучения первой гармоники
генерации третьей гармоники не происходит, а при добавлении линейно поляризованной
второй гармоники возникает эллиптически поляризованное излучение третьей гармони­
ки с соотношением осей 9:1. Оба этих вывода находятся в хорошем согласии с получен­
ными экспериментальными данными.
Параграф 3.6 содержит основные выводы
главы 3.
В главе 4 описываются исследования пространственного профиля интенсивности
и поляризации ТГц излучения. Глава состоит из четырех параграфов.
В
параграфе 4.1 приводится обзор известных работ по исследованию пространствен­
ного профиля ТГц излучения в различных экспериментальных конфигурациях.
В
параграфе 4.2 пространственный профиль интенсивности ТГц излучения визуа­
лизируется напрямую при помощи матрицы микроболометров. При помещении матрицы
микроболометров в сфокусированный ТГц пучок было показано, что при помощи пары
внеосевых параболических зеркал удается добиться поперечных размеров ТГц пучка, не
превышающих 500 мкм (рис. 8, a).При смещении положения матрицы микроболометров
из фокальной плоскости параболического зеркала область наибольшей интенсивности
ТГц излучения приобретает форму кольца, что говорит о конической структуре ТГц
пучка (см. рис. 8, б).
В
параграфе 4.3 приводтся результаты исследования пространственной структуры
ТГц пучка двумя меодиками. В первой проводилось сканирование по поперечной коорди­
нате пучка щелевой диафрагмой при регистрации с помощью акустооптической ячейки
Голея. Метод показал наличие конической структуры ТГц пучка, причем она была иден­
тичной как при возбуждении линейно поляризованными оптическими гармониками, так
и при использовании циркулярно поляризованной первой и линейно поляризованной вто­
рой гармоники. Кроме того, измерения в данной экспериментальной схеме показали, что
поляризация ТГц излучения в различных частях пучка одинакова с точностью, опреде­
ляемой погрешностью эксперимента.
Вторая методика, которая была использована для исследования спектрального со­
става излучения внутри конуса, включала детектирование с временным разрешением
при помощи детектирования в газовой среде (так называемая методика ABCD-детек­
тирования) и ирисовой диафрагмы, помещенной в расходящийся после перетяжки ТГц
16
Рис. 8. а) Изображение ТГц пучка, получаемое матрицей микроболометров, по­
мещенной в фокальную плоскость параболического зеркала. б) Изображение ТГц
пучка, получаемое матрицей микроболометров, помещенной в 9.1 мм за фокаль­
ной плоскостью параболического зеркала
пучок. Было обнаружено, что угол, внутри которого распространяется ТГц излучение,
составляет порядка 14
∘
при мощности накачки 900 мкДж в импульсе первой гармоники.
В приосевой области ТГц излучение отсутствует, что соответствует коническому профи­
лю интенсивности. Угол раскрытия конуса хорошо согласуется с углом, получаемым в
рамках аналитических моделей для наблюдаемой длины плазменной области. Высокоча­
стотные компоненты спектра при этом распространяются ближе к оси симметрии конуса,
чем низкочастотные (см. рис. 9). В параграфе приводятся также ссылки на эксперимен­
тальные работы других групп, подтверждающие наличие конической структуры ТГц
излучения и опубликованные после выполнения описанных в параграфе экспериментов.
Параграф 4.4 содержит краткие выво­
ды к главе 4.
В главе 5 описывается впервые на­
блюдаемое явление генерации терагерцо­
вого
излучения
при
облучении
тонких
(35-200 нм) плёнок диоксида ванадия на
сапфировых
подложках
фемтосекундны­
ми лазерными импульсами. Глава состоит
из четырех параграфов.
Параграф 5.1 яв­
ляется введением к главе. В нём обосно­
вана привлекательность диоксида ванадия
для применений в терагерцовом диапазоне
частот благодаря наличию легко достижи­
мого фазового перехода из непроводящего
Рис. 9. Зависимость детектированного ТГц спектра
от диаметра отверстия в диафрагме. В скобках ука­
зана полная угловая апертура диафрагмы.
17
состояния в металлическое при температу­
∘
ре 68 C, в результате которого кардиналь­
но изменяется прозрачность плёнки для терагерцового излучения. Перечисляются основ­
ные методики выращивания тонких плёнок VO2 и используемые для этого подложки.
Приводятся примеры исследования нелинейно-оптических свойств таких плёнок.
В
параграфе 5.2 приводится описание экспериментальной установки, созданной для
исследования явления генерации ТГц излучения в плёнке диоксида ванадия при взаи­
модействии с фемтосекундными лазерными импульсами. Созданный ТГц спектрометр
использовал излучение регенеративного усилителя титан-сапфирового лазера, которое
в виде коллимированного пучка освещало поверхность плёнки VO2 . Излучаемые плен­
кой ТГц импульсы детектировались электрооптическим методом, а для исследования
их поляризации производилось вращение образца по азимутальному углу совместно с
вращением поляризации падающего на образец оптического излучения. В параграфе
приводится также описание двух методик получения образцов, использованных в рабо­
те, а также данные рентгенофазового анализа образцов, позволяющие судить о фазовом
составе пленок VO2 и ориентации плёнок относительно кристаллографических осей под­
ложек C- и R-срезов сапфира.
Параграф 5.3 содержит описание экспериментальных результатов по пропусканию
ТГц излучения и генерации ТГц излучения в плёнках диоксида ванадия до и после
фазового перехода полупроводник-металл. В параграфе экспериментально установлена
изотропия линейных свойств (поглощения) в ТГц диапазоне частот, получены значения
контраста пропускания ТГц излучения при фазовом переходе для образцов различной
толщины на различных подложках.
В параграфе приведены данные о генерации ТГц излучения в плёнках выше и ниже
температуры фазового перехода при возбуждении импульсами титан-сапфирового лазе­
ра длительностью 50 фс и энергией до 0.5 мДж. Показано, что амплитуда излучения в
проводящей фазе превышает амплитуду в изолирующем состоянии до 30 раз. Обнаруже­
но, что интенсивность генерируемого излучения линейно зависит от плотности потока
возбуждающего излучения для обоих фазовых состояний, что может говорить о приме­
нимости феноменологического подхода оптического выпрямления к описанию данного
процесса. Кроме того, для непроводящего состояния при превышении плотности потока
2
энергии излучения выше 5 мДж/см
наблюдается отклонение от линейного роста ам­
плитуды, что говорит о протекании оптически индуцированного фазового перехода в
плёнке.
При анализе состояния поляризации излучения показано, что для проводящей фа­
зы VO2 (R) на подложке R-среза сапфира ТГц излучение имеет линейную поляризацию,
направленную параллельно оси [100]VO2 (R) диоксида ванадия вне зависимости от на­
правления поляризации возбуждающего излучения. Для непроводящей фазы VO2 (M)
амплитуда и направление поляризации генерируемого излучения при изменении поляри­
зации возбуждающего излучения изменяются в пределах до 20
∘
от направления кристал­
лографической оси [010]VO2 (M) (cм. рис. 10). Приводятся эмпирические коэффициенты
эффективного тензора нелинейной восприимчивости второго порядка, которые описыва­
ют поляризацию ТГц излучения в рамках модели трехволнового смешения.
18
Рис. 10. Поляризация ТГц излучения, генерируемого в пленках VO2 в изолирующем (а) и проводящем
(b) состоянии для различных поляризаций возбуждающего оптического импульса.
Возникновение терагерцового излучения в плёнках диоксида ванадия и его поля­
ризация связывается с возбуждением токов смещения на границах раздела проводящей
плёнки с воздухом и проводящей плёнки с непроводящей сапфировой подложкой. На­
правление этих токов (и поляризация излучаемого импульса) зависит от симметрии по­
верхности раздела. В двух фазовых состояниях механизм излучения аналогичен, но в
изолирующем состоянии токи смещения имеют намного меньшие величины в силу мень­
шей проводимости плёнки VO2 . Отличия в поляризации определяются отличием в сим­
метрии объемной фазы диоксида ванадия и, соответственно, симметрии границы раздела
с поверхностью сапфира.
Параграф 5.4 содержит выводы данной главы.
Заключение
Основные результаты, полученные в рамках настоящей диссертации, можно сфор­
мулировать следующим образом:
1. Cоздан многофункциональный спектрометр-поляриметр, позволяющий прово­
дить эксперименты в оптическом и ТГц диапазонах с возможностью управления по­
ляризацией, интенсивностью и временной задержкой пучков первой и второй гармоник.
2. Обнаружено, что при взаимодействии с газовой средой линейно поляризованного
излучения первой и второй гармоник с углом между направлениями их поляризации
∘
меньшим 70 , поляризация генерируемого терагерцового излучения близка к линейной
и совпадает по направлению с поляризацией первой гармоники.
3. Установлено, что при взаимодействии в газе циркулярно поляризованного импуль­
са первой гармоники и линейно поляризованного импульса второй гармоники титан-сап­
фирового лазера, терагерцовое излучение имеет линейную поляризацию с направлением,
зависящим от разности фаз

между полями первой и второй гармоник, а его интенсив­
ность не зависит от этой разности фаз.
4. Показано, что поляризация второй и третьей гармоник, возникающих при колли­
неарном взаимодействии фемтосекундных импульсов первой и второй гармоники титан­
сапфирового лазера в воздухе, определяется нелинейным откликом кубической среды
без пространственной и частотной дисперсии
19
5. Экспериментально показано, что пространственное распределение интенсивности
линейно поляризованного терагерцового излучения, возникающего в газе при взаимодей­
ствии фемтосекундных импульсов первой и второй гармоники титан-сапфирового лазе­
ра, имеет конический характер. Угол раскрытия конуса обратно пропорционален корню
из длины образующегося плазменного канала и частоты терагерцового излучения
6. Обнаружено и исследовано явление генерации ТГц излучения при возбуждении
плёнок диоксида ванадия мощным фемтосекундным излучением титан-сапфирового ла­
зера. Установлено, что фазовый переход из изолирующего в металлическое состояние
приводит к увеличению эффективности генерации до 30 раз. Поляризация ТГц излуче­
ния, генерируемая плёнкой диоксида ванадия, линейна, и в случае высокотемпературной
металлической фазы совпадает с ориентацией оси [100] VO2 (R) плёнки, что обусловле­
но токами смещения на границах раздела плёнки VO2 с сапфировой подложкой и с
воздухом. Амплитуда излучаемого ТГц импульса линейно зависит от интенсивности воз­
буждающего лазерного излучения для обоих фазовых состояний VO2 .
20
Список публикаций по теме диссертации
Статьи в журналах:
1. Makarevich A., Sadykov I., Sharovarov D., Esaulkov M. et al. Chemical synthesis of high
quality epitaxial vanadium dioxide films with sharp electrical and optical switch proper­
ties // Journal of Materials Chemistry C. 2015. Vol. 3, no. 35. P. 9197–9205.
2. Esaulkov M., Solyankin P., Sidorov A., Parshina L. et al. Emission of terahertz pulses
from vanadium dioxide films undergoing metal–insulator phase transition // Optica. 2015.
Vol. 2, no. 9. P. 790–796.
3. Borodin A., Esaulkov M., Frolov A., Shkurinov A., Panchenko V. Possibility of direct
estimation of terahertz pulse electric field // Opt. Lett.
2014. — Jul.
Vol. 39, no. 14.
P. 4092–4095.
4. Kosareva O., Panov N., Volkov R., Esaulkov M. et al. Analysis of Dual Frequency Inter­
action in the Filament with the Purpose of Efficiency Control of THz Pulse Generation //
Journal of Infrared, Millimeter and Terahertz Waves. 2011. Vol. 32. P. 1157–1167.
5. Borodin A., Esaulkov M., Kuritsyn I., Kotelnikov I., Shkurinov A. On the role of pho­
toionization in generation of terahertz radiation in the plasma of optical breakdown // J.
Opt. Soc. Am. B. 2012. — Aug. Vol. 29, no. 8. P. 1911–1919.
6. Esaulkov M., Kosareva O., Makarov V., Panov N., Shkurinov A. Simultaneous generation
of nonlinear optical harmonics and terahertz radiation in air: polarization discrimination
of various nonlinear contributions // Frontiers of Optoelectronics.
2015.
Vol. 8, no 1.
P. 73–80.
7. Borodin A., Panov N., Kosareva O., Esaulkov M. et al. Transformation of terahertz
spectra emitted from dual-frequency femtosecond pulse interaction in gases // Opt. Lett.
2013. — Jun. Vol. 38, no. 11. P. 1906–1908.
8. Фролов А., Бородин А., Есаулков М., Курицын И., Шкуринов А. Теория лазерно­
плазменного метода детектирования терагерцового излучения // ЖЭТФ. 2012. Vol.
141, no. 6. P. 1027–1040.
Тезисы конференций:
1. Solyankin P., Sidorov A., Shkurinov A., Esaulkov M. et al. Generation of Single-Cycle
THz Radiation in Thin VO2 Films Undergoing Metal-Insulator Phase Transition // Asia
Communications and Photonics Conference / Optical Society of America.
P. ATh3A–63. Shanghai, China, 2014.
2. Andreeva V., Borodin A., Esaulkov M., Kosareva O. et al. Transformation of THz spectra
emitted from dual-frequency femtosecond pulse interaction in gases // Infrared, Millimeter,
21
and Terahertz Waves (IRMMW-THz), 2012 37th International Conference on / IEEE.
P. 1–2. Wollongong, Australia, 2012.
3. Borodin A., Esaulkov M., Kuricyn I., Frolov A., Shkurinov A. The basis of the plasma
methods of diagnostics and detection of THz radiation // Infrared, Millimeter and Ter­
ahertz Waves (IRMMW-THz), 2011 36th International Conference on / IEEE.
P. 1–2.
Houston, USA, 2011.
4. Andreev A., Borodin A., Esaulkov M., Nazarov M. et al. THz emission from a femtosec­
ond laser focus in a bicolor scheme in the ionization-free regime // Infrared Millimeter and
Terahertz Waves (IRMMW-THz), 2010 35th International Conference on / IEEE. P. 1–2.
Rome, Italy, 2010.
5. Borodin A., Esaulkov M., Frolov A., Shkurinov A. Role of optical breakdown plasma in
registration of a broadband THz radiation in ABCD // 2nd International Conference on
Multimedia Technology, ICMT 2011 / IEEE Computer Society, 445 Hoes Lane-PO Box
1331, Piscataway, NJ 08855-1331. P. 6521–6523. Hangzhou, China, 2011.
6. Esaulkov M., Kosareva O., Panov N., Makarov V., Shkurinov A. Simultaneous generation
of nonlinear optical harmonics and THz radiation in air: polarization discrimination of var­
ious nonlinear contributions // International Conference on Advanced Laser Technologies,
ALT 2014 Book of Abstracts. P. 93. Cassis, France, 2014.
7. Esaulkov M., Solyankin P., Makarevich A., Parshina L., Novdvorsky O., Shkurinov A.
Emission of Terahertz pulses from vanadium dioxide films undergoing metal-insulator phase
transition // International Conference on Advanced Laser Technologies, ALT 2015 Book
of Abstracts. P. 218. Faro, Portugal, 2015.
8. Esaulkov M., Panov N., Borodin A., Kosareva O., Frolov A., Shkurinov A. Spectral limi­
tations of the air based coherent detection (ABCD) technique of the THz pulse detection //
International Conference on Coherent and Nonlinear Optics/ International conference on
Lasers, Applications and Technologies, ICONO/LAT 2013 Book of Abstracts.
P. 137.
Moscow, Russia, 2013.
9. Borodin A., Esaulkov M., Kuricyn I., Shkurinov A. Spatial pattern of the pulsed THz
radiation emission from a two-color optical breakdown plasma // 2nd International Confer­
ence ” Terahertz and Microwave radiation: Generation, Detection and Applications” , TERA
2012 Abstract book. P. 23. Moscow, Russia, 2012.
10. Frolov A., Borodin A, Esaulkov M., Kuricyn I., Shkurinov A. Theory of the laser-plasma
method for the detection of terahertz radiation // 2nd International Conference ” Terahertz
and Microwave radiation: Generation, Detection and Applications” , TERA 2012 Abstract
book. P. 56. Moscow, Russia, 2012.
11. Esaulkov M., Borodin A., Kuricyn I., Shkurinov A. Spatial pattern of the pulsed THz
radiation emission from a two-color optical breakdown plasma
International Conference
22
on Advanced Laser Technologies, ALT 2015 Book of Abstracts.. P. 172-173. Thun, Switzer­
land, 2012.
12. Esaulkov M., Borodin A., Kuricyn I., Kotelnikov I., Shkurinov A. Role of the multi­
photon ionization in generation of broadband terahertz radiation from optical breakdown
plasma // 8th International Workshop ” Strong Microwaves and Terahertz Waves: Sources
and Applications” , Proceedings.
P. 242-243.
Nizhniy Novgorod-St. Petersburg, Russia,
2011.
13. Borodin A., Esaulkov M., Frolov A., Ho I.-C., Shkurinov A. Low-frequency transition ra­
diation from a femtosecond laser-induced air-breakdown plasma with sharp boundaries //
8th International Workshop ” Strong Microwaves and Terahertz Waves: Sources and Appli­
cations” , Proceedings. P. 239. Nizhniy Novgorod-St. Petersburg, Russia, 2011.
1/--страниц
Пожаловаться на содержимое документа