close

Вход

Забыли?

вход по аккаунту

?

Оптический измеритель геометрических параметров криволинейных поверхностей.

код для вставкиСкачать
Программные продукты и системы
нии стажировок и повышений квалификации,
а также о штатных расписаниях и штатных книгах;
– учебного сегмента ИАИС об учебной
структуре, студентах, группах и учебных планах;
– других информационных систем.
Базовой учетной единицей ИАСМиО является
кафедра. Данные кафедр консолидируются на
уровне факультетов, институтов и других подразделений, а также университета в целом. Информационная структура АРМ «Кафедра» включает три
основных блока:
– образовательная деятельность (данные об
образовательных программах, опубликованных
учебно-методических работах, успеваемости студентов и т.д.);
– научно-исследовательская
деятельность
(данные об уровне организации НИР, результатах
деятельности подразделения, в том числе опубликованные научные работы, участие в конкурсах,
проведенные мероприятия, патентная деятельность и т.д.);
– развитие (сведения о потенциале и результате развития подразделения).
Данные, собранные и обобщенные пользователями за текущий контрольный период, принятый
равным декаде, заносятся в течение всего этого
времени. На их основе формируется отчет за любой период. Обработка данных, расчет интегральных показателей и построение аналитических отчетов осуществляются в системе автоматически.
Пользователи других АРМ имеют возможность
по истечении контрольного периода получать
оперативный доступ к информации согласно их
правам доступа, выполнять операции чтения и исправления данных, а также формировать необходимые аналитические отчеты.
Представленный в настоящей работе комплекс
программных систем является удобным инстру-
№ 3, 2012 г.
ментом для упрощения операций внутреннего документооборота и повышения эффективности
управленческого учета. В результате реализации
систем сократились сроки сбора информации,
снизилась степень ее дублирования, повысилась
достоверность предоставляемых данных, а также
сформировались предпосылки для постоянного
улучшения системы управления СГАУ как национальным исследовательским университетом.
Литература
1. Система управления качеством образования в университете на основе информационных технологий / В.А. Сойфер,
Ф.В. Гречников, В.С. Кузьмичев [и др.] // Университетское
управление: практика и анализ. 2006. № 5. С. 92–97.
2. Интегрированная автоматизированная информационная система как основа создания единого информационного
пространства университета / В.С. Кузьмичев, А.В. Кудрявцев,
А.М. Ланский [и др.] / Телематика-2006: тр. XIII Всерос. науч.метод. конф. (5–8 июня 2006 г., СПб). СПб: Университетские
телекоммуникации, 2006. С. 132–134.
3. Еленев Д.В., Пашков Д.Е. Концепция построения системы мониторинга деятельности подразделений и количественной оценки качества результатов работы университета /
Новые образовательные технологии в вузе: сб. матер. Шестой
междунар. науч.-методич. конф. (2–5 февраля 2009 г., Екатеринбург). В 2 ч. Ч. 1. Екатеринбург: УГТУ-УПИ, 2009.
С. 315–318.
References
1. Soifer V.А., Grechnikov F.V., Kuzmichev V.S., Lan_
sky А.М., Pashkov D.Е., Universitetskoye upravleniye, 2006, no. 5,
pp. 92–97.
2. Kuzmichev V.S., Kudryavtsev А.V., Lansky А.М.,
Pashkov D.Е., Trudy XIII Vserossiyskoy nauchno-metodicheskoy
konferentsii «Telematika-2006» (Proceedings of the XIII AllRussian scientific methodological conference «Telematics-2006»),
(5 to 8 July, 2006, St. Petersburg), St. Petersburg, Universitetskiye
telekommunikatsii, 2006, pp. 132–134.
3. Elenev D.V., Pashkov D.Е., Sbornik materialov shestoy
mezhdunarodnoy nauchno-metodicheskoy koferentsii «Novye
obrazovatelnye tekhnologii v vuze» (Collection of Materials of the
Sixth International scientific methodological conference «New Educational Technologies in the University»), (2 to 5 February 2009,
Ekaterinburg), In 2 Parts, Part 1, Ekaterinburg, Ural Federal. Univ.,
2009, pp. 315–318.
УДК 531.717.81 (088.8) (520)
ОПТИЧЕСКИЙ ИЗМЕРИТЕЛЬ ГЕОМЕТРИЧЕСКИХ ПАРАМЕТРОВ
КРИВОЛИНЕЙНЫХ ПОВЕРХНОСТЕЙ
О.А. Заякин, к.т.н.
(Самарский государственный аэрокосмический университет им. академика С.П. Королева
(национальный исследовательский университет), oleg_zayakin@inbox.ru)
В.Н. Белопухов, к.т.н.
(Самарский филиал физического института РАН, bvnsam@mail.ru)
Приведены вывод расчетных формул и алгоритмы получения контурных картин криволинейных поверхностей
способом триангуляции с использованием зеркально отраженного зондирующего пучка света. Рассмотрена модель
оптического сканирования в приближении геометрической оптики при условии, что падающий и отраженный пучки
света являются тонкими. Получена математическая модель оптической схемы в виде системы из четырех уравнений.
Для проверки полученных формул при значительных отклонениях от круглости создана компьютерная модель оптической схемы измерений. Описан оптико-механический блок лабораторного макета, созданного авторами для эксперимента. Проведенные эксперименты показали, что восстановленный профиль в деталях совпадал со сканируемым с
34
Программные продукты и системы
№ 3, 2012 г.
заданной погрешностью. В другой серии экспериментов лабораторный макет работал так же, как если бы деталь
вращалась, и в результате получался виртуальный радиальный профиль, свободный от кинематических погрешностей. В результате экспериментов выявлено, что погрешность измерений определялась кинематическими погрешностями поворота контролируемой детали при сканировании. Работа частично выполнялась в рамках научноисследовательской работы «Анализ и синтез световых полей в лазерной метрологии и технологии» (№ гос. регистрации 01910042666) в Самарском филиале Физического института Российской академии наук с 2002 по 2004 годы.
Ключевые слова: триангуляция, контурная картина, криволинейная поверхность, поверхность вращения, машиностроение, трехмерный сканер.
OPTICAL METER OF GEOMETRICAL PARAMETERS OF CURVE-BASED SURFACES
Zayakin O.A., Ph.D. (Samara State Aerospace University, oleg_zayakin@inbox.ru);
Belopukhov V.N., Ph.D. (Samara Branch of Lebedev Physical Institute of RAS, bvnsam@mail.ru)
Abstract. It presents the developments of calculation formulae and algorithms to get contour images of curve-based surfaces by triangulation technique using specularly reflected probing light beam. It reviews the model of geometrical optics optical scanning, provided that incident and reflected light beams are thin. The mathematical model of optical diagram was obtained in the form of four simultaneous equations. In order to check the obtained formulae at significant circular deviations
the computer model of optical measuring scheme was created. The article describes the optical mechanics block of laboratory
breadboard prototype created by the authors for the experiment. The conducted experiments indicated that the recovered profile coincided in detail with the scanned one with a given error. In another series of the experiments, the breadboard prototype
worked in the same manner as if the detail rotated, and it resulted in the virtual radial profile free from a kinematic error. As a
result of the experiment it was revealed that the measurement error was determined during the experiment by the kinematic
error of turn of the controlled detail in the course of scanning. The work was partially carried out within the framework of
scientific research «Analysis and synthesis of light fields in laser-based metrology and technology» (state reg.
No 01910042666) at Samara Branch of Physics Institute of Russian Academy of Science from 2002 to 2004.
Keywords: triangulation, wireframe pattern, curvilinear surface, surface of revolution, machine tool industry, threedimensional scanner.
Все большее применение в промышленности и
на транспорте находит контроль геометрических
параметров деталей и узлов машиностроения с
помощью лазерной триангуляции. Однако основными проблемами, препятствующими его внедрению, являются разнородность оцениваемых поверхностей и, как результат, неоптимальные условия работы сенсора, приводящие к возникновению
шумов спеклов, что в конечном итоге увеличивает
погрешность [1].
Альтернативой указанному подходу может
быть метод триангуляции с использованием зеркально отраженного излучения, так как чувствительность его больше [2]. На устройство для контроля параметров криволинейных поверхностей в
1994 г. выдан патент 2025659 (авторы: Андрейченко Ю.Я., Волошинов В.А., Волошинов Д.В.,
Самсонов В.В.). С помощью этого метода проще
добиться приемлемого качества входного оптического сигнала. Кроме того, реализующая его оптическая схема более простая и дешевая, чем у
интерферометра – устройства, реализующего еще
один альтернативный оптический метод. Отметим, что рассматриваемый метод имеет значительное сходство с гартмановскими датчиками
волнового фронта, имеющими большую чувствительность (до 0,001 длины волны света) и перспективными для различных применений.
В данной статье подробно описан и обоснован
вывод расчетных формул и приведены алгоритмы
получения профилей и контурных картин поверхностей вращения способом триангуляции с использованием зеркально отраженного излучения.
Рассматриваемые контролируемые изделия
имеют вид тела вращения с криволинейной на-
ружной поверхностью:
F(, , z)=0,
(1)
где , , z – цилиндрические координаты.
Рассмотрим модель оптического сканирования
в приближении геометрической оптики при условии, что падающий и отраженный пучки света являются тонкими (см. [3]). При этом важно, что, вопервых, поперечная ширина тонкого пучка не
учитывается в расчетах и, во-вторых, прохождение тонкого пучка в пространстве описывается
положением его центрального луча.
На рисунке 1 изображена тестируемая поверхность в зоне оптического контроля. Параллельно
оси OZ со смещением на величину d в положительном направлении оси OY проведена прямая
AB. В направлении данной прямой производится
сканирование поверхности вдоль оси вращения
источником излучения. Луч a , падающий на поверхность, перпендикулярен плоскости YOZ и
зеркально отражается относительно вектора нормали N .
Отраженный луч b регистрируется матричным фотоприемником, расположенным так, чтобы
столбцы матрицы были параллельны оси . С этой
осью совмещается серединный столбец матрицы.
Для поиска луча b , отраженного от поверхностей
с различными наклонами, перед началом измерений фотоприемник имеет возможность перемещаться по дуге радиуса L в диапазоне углов [1,
2].
Информативными параметрами являются угол
, который отсчитывается от положительного направления оси OX и соответствует энергетическому центру отраженного пучка на матричном
35
Программные продукты и системы
№ 3, 2012 г.
Начало
Установка
начальных
параметров
d, L, N, M
Поиск
луча
Луч
найден?
Нет
Луч
не найден
Да
k=0, ... , M
i=0, ... , N
Фотография луча
Расчет ЦТ
луча на
ФП
Запись
ik, qik
Примечание: 1 – источник излучения; 2 – контролируемая
поверхность; 3 – ПЗС-фотоприемник; AB, C – направления
сканирования поверхности.
Поворот
детали
Ri
Рис. 1. Оптико-механическая схема координатных
измерений
фотоприемнике, а также координата  этого энергетического центра на фотоприемнике.
Сканирование всей поверхности осуществляется шаговым разворотом контролируемого объекта вокруг оси OZ и дискретным перемещением
источника света по прямой AB в точках с координатами zk=zk-1+z. Алгоритм сбора данных приведен на рисунке 2.
Формулы для определения координат освещенной точки контролируемой поверхности на
каждом шаге сканирования получены из законов
геометрической оптики:

 

bN
a  N
a  N N  b

,
.

a
a
b
b
i>N?
Да
Смещение источника
излучения (zR)k
Нет
k>M?
Да
Данные
записаны
Конец
(2)
Эти соотношения определяют принадлежность
входящих в них векторов одной плоскости и равенство углов падения и отражения. Дополняя их
уравнением падающего луча, получаем математическую модель оптической схемы в виде системы
из четырех уравнений.
Для упрощения системы уравнений (2) переходим от декартовых координат {x, y, z} к системе
цилиндрических координат {c, c, zc}. Располагаем ее так, чтобы направления осей z и zc совпадали, а отсчет углов c начинался от положительного направления оси OX в сторону положительного
направления оси OY.
36
Нет
Рис. 2. Алгоритм сбора данных
Из исходной системы уравнений путем линейных преобразований авторами ранее были получены [4] два дифференциальных уравнения. Они
связывают c и его первую производную по какойлибо другой координате – c или zc:
F
 c F  c , zc , c , zc  ,

c
F
 G  c , zc , c , zc  ,
(3)
zc
где R – угол поворота контролируемого объекта;
zR – смещение источника излучения; F и G –
Программные продукты и системы
функции четырех переменных. Переменные R, zR
задаются независимо известным способом. Их отсчет ведем в той же системе цилиндрических координат оптической схемы. Переменная c неизвестна, а переменная zc (координата освещенной
точки поверхности) легко определяется благодаря
выбранной пространственной конфигурации оптической схемы.
Из (3) получаем дифференциальные уравнения
относительно неизвестного радиуса измеряемой
поверхности в ее освещенной точке:
c
c
 c F  c ,  R , z R  ,
 G  c , R , zR  . (4)
c
zc
При этом левые части уравнений представляем
как производные неявной функции радиуса c, зависящей от переменных c и zc и определяемой
уравнением поверхности (1).
Запишем уравнения (4) в системе координат
{, , z}, связанной с контролируемой поверхностью. Уравнения связи между системами координат имеют вид
=c, =c–A, z=zc,
(5)
где A – угловая координата, связанная с поворотом контролируемой детали.
Она отсчитывается в системе координат оптического преобразователя, выбирается такой, чтобы
в начале отсчета выполнялось условие =0, и изменяется с поворотом поверхности при сканировании в соответствии с формулой
A=R–const,
(6)
где const – постоянная величина угла, введенная
для удобства расчетов.
Принимаем также, что величина угла R изменяется в процессе сканирования от 0 до 2 или до
минус 2 радиан в зависимости от направления
сканирования.
Уравнения (4) переходят в следующие уравнения:


  F  , R , zR  ,
 G  , R , zR  .(7)

z
Функция вида (R, zR) является частным решением любого из них в отдельности. Из нее, используя (5) и очевидное соотношение
d= sin c,
(8)
можно получить профиль радиуса (, z) в системе координат контролируемой поверхности, а из
сетки таких профилей и изображение всей поверхности.
Для нахождения решения перейдем от уравнений (7) к уравнениям, содержащим дифференцирование только по независимым переменным R и
zR. При этом, в отличие от уравнений (7), их левые
части представим как производные радиуса именно освещенной точки поверхности. Ее координаты
в системе, связанной с контролируемой поверхностью, обозначим как (, , z). Они удовлетворяют уравнениям (7). В схеме устройства угловую
№ 3, 2012 г.
координату рассматриваемой точки обозначим как
. При этом для радиусной и осевой координат
этой точки в схеме устройства новые обозначения
не вводятся, так как при выводе формул они не
нужны. Подставляя в (5) и (6) вместо  величину
 и вместо c величину , имеем
=–R+const.
(9)
Получим дифференциальные уравнения, связывающие искомый радиус  контролируемой
поверхности в ее освещенной точке с задаваемыми углом R поворота этой поверхности вокруг
оси OZ и смещением zR источника излучения.
Представим a как сложную функцию:
=(, z),
(10)
где =(R, zR) и z=z (R, zR). Согласно правилу
вычисления производной сложной функции,
  R , zR     z
.
(11)




R
 R z R
Очевидно, что для точек на контролируемой
поверхности
z
 
.
(12)
0,

 
R
В соответствии с (9)
     R  const  
(13)


1 .
R
R
R
Из (8) имеем
 d 
(14)
  arcsin   ,
  
тогда


R
d


1 .
R
(15)
2
 d 
 1   
  
Подставив первое из уравнений (7), а также
полученное соотношение (15) в (11), имеем в результате дифференциальное уравнение следующего вида:
 F   , R , zR 

.
(16)

R
1  F   , R , zR  tg
Оно относится к нелинейным дифференциальным уравнениям в частных производных первого
порядка. Так как в него входит только одна частная производная и к тому же выраженная в явном
виде, то его можно считать и обыкновенным дифференциальным уравнением. Решая его при каком-либо постоянном zR, получаем функцию
(R, zR), от которой, используя (5), (6), (8) и (16),
переходим к (, z) при заданном z=zR. Граничное
условие имеет вид
(R=0, zR=V)=(R=2, zR=V),
(17)
где V – смещение источника излучения вдоль оси
OZ от некоторого начального уровня.
При задании V должны выполняться два условия: 1) попадание зондирующего луча на контролируемую поверхность, 2) возможность детекти37
Программные продукты и системы
№ 3, 2012 г.
рования этого луча фотоприемником после отражения его от контролируемой поверхности.
Условие (17) позволяет получить решение
уравнения (16) в виде однозначной функции (радиальный профиль), что показали выполненные
расчеты.
Так, авторами было получено аналитическое
решение уравнения (16), линеаризованного по искомому  и информативным параметрам  и  при
условии, что отклонения радиального профиля от
круглости много меньше (менее 0,0001) средней
величины его радиуса [4]. Нахождение этого решения доказало, что оно существует и единственно.
Для проверки полученных формул при значительных отклонениях от круглости, то есть когда
данное условие не выполняется, авторы создали
компьютерную модель оптической схемы измерений согласно рисунку 1 (при условии из [3]). При
этом рассмотрена схема в плоскости, то есть контролируемая поверхность представлена цилиндром с направляющей, параллельной OZ. Модельный радиальный профиль представлен как синусоида, высоты которой отсчитывались в радиальном направлении от среднего радиуса. Решение
получено численно. При этом использовался итерационный алгоритм, который сводился к последовательным вычислениям приближенных величин  вдоль одного радиального профиля. В данном случае использовался известный метод вычислений Рунге–Кутты с точностью до четвертого
порядка:
1
 i 1  i   k1  2 k2  2 k3  k4  ,
6
k1  F  R i ,  i   R ,
дискретности зависимостей (R, zR) и (R, zR)
внутри итерации было запрограммировано
уменьшение шага дискретизации по R в два раза,
то есть удваивалось N, после чего расчеты по алгоритму (18) начинались вновь до тех пор, пока не
выполнялось условие
(19)
max |  j 1 i   j i |  0,01 мкм ,
i  0, ... N
где j в данном случае – количество удвоений N.
Величина (19) выбрана на два порядка большей,
чем чувствительность модели к изменениям .
Нулевое приближение  при R=0 было взято
как среднее арифметическое между d и L. Очередное приближение после каждой итерации могло
быть выбрано, например, в согласии с известным
методом стрельбы. Однако свойство устойчивости
решения уравнения (16) позволило обойтись при
этом выборе без дополнительных вычислений.
Это свойство, обнаруженное авторами при компьютерном моделировании, проявляло себя в том,
что при нахождении решения по алгоритму (18)
отсчеты искомой функции  все более приближались к решению уравнения (16) с каждым последующим шагом алгоритма (18). Компьютерное
моделирование показало, что для достижения
предела сходимости достаточно от двух до четырех итераций, причем сходимость процесса была
экспоненциальной. Об устойчивости этого решения свидетельствовали и известные критерии устойчивости дифференциального уравнения, например, критерии Гурвица, Пригожина, Ляпунова.
Результаты расчетов на разработанной компьютерной модели приведены на рисунке 3. Для более
наглядного отображения сходимость показана как
величина, равная
10 lg(max |  j -2 i   j 1 i | / max |  j 1 i   j i |) ,
(20)
i

k 

k2  F  R i  R ,  i  1   R ,
2
2

i
где j – порядковый номер итерации, i имеет тот же
смысл, что и в (18). После первой итерации вели-
R
k 

k3  F  R i 
,  i  2   R ,
2
2

k4  F  R i  R ,  i  k3   R ,
(18)
где F - обозначение правой части уравнения (16);
i – порядковый номер точки восстанавливаемого
профиля, i=0, 1, 2, …, N, R N=R 0+2, R=
=R i+1–R i=2/N. Отметим, что F , как и другие
функции в правой части дифференциальных уравнений в этой работе, являются также и функциями
информативных параметров  и . Только для упрощения вида формул они не приведены в списке
аргументов в скобках. Параметры  и  зависят от
этих аргументов. Зависимости (R, zR) и (R, zR)
использовались как исходные данные в расчетах
по (18). При вращении контролируемой детали,
как показано на рисунке 1, R изменялся от 0 до
2. Вычисление величин искомой функции в пределах одного радиального профиля представляло
собой одну итерацию. Для исключения влияния
38
Примечание: цифры на графике – количество периодов синусоиды; H – амплитуда синусоиды.
Рис. 3. Результаты компьютерного моделирования
сходимости численного решения уравнения (16)
Программные продукты и системы
чина (20) условно принята равной нулю. На
рисунке 3 величина (20) показана отнесенной к
одному периоду модельной синусоиды. Для нахождения величины (20), достигаемой при одной
итерации, показанные на рисунке 3 величины надо
умножить на количество K периодов модельной
синусоиды. Результаты получены при следующих
величинах параметров модели: d=7 мм, L=35 мм,
средний радиус профиля R=10 мм, начальное значение N=10K. При этом авторская модель имела
чувствительность =10–4 мкм к изменениям .
Максимальное количество отсчетов R i в пределах одного периода модельной синусоиды, определенное программой, было 121. Тогда дискретность уже практически не сказывалась на результатах.
Проведя переход, аналогичный проделанному,
но уже от второго из уравнений (7), получаем:
G  α , R , zR 
α
.
(21)

zR 1  F  α , R , zR  α tg
Для этого уравнения граничное условие находится из (16). Решение уравнения (21) дает профиль сечения измеряемой поверхности плоскостью, в которой перемещается падающий световой луч. Таким образом, ориентация профилей
сечений измеряемой поверхности, являющихся
решениями дифференциальных уравнений (16)
или (21), определяется левыми частями этих уравнений.
Итак, уравнение (16) с граничными условиями
(17) имеет единственное решение, когда контролируются зеркально отражающие поверхности
вращения, имеющие значительные отклонения от
круглости, сравнимые с их средним радиусом в
том же радиальном профиле. С помощью описанного алгоритма удалось добиться точного восстановления радиального профиля в рамках использованной физической модели [3]. Ограничения на
практике определяются областью применимости
физической модели, а также возможностями оптического доступа к контролируемой поверхности
и беспрепятственного прохода луча света, отраженного от контролируемой поверхности, до фотоприемника.
По выходной информации, накопленной на
каждом шаге сканирования, восстанавливается
форма всей поверхности. Один из способов – использование из двух полученных уравнений только уравнения (16). С его помощью на каждом шаге
сканирования по оси OZ вычисляются высоты соответствующего радиального профиля. Для решения ограничиваются информацией, накопленной с
участков контролируемой поверхности, которые
лежат только на одном этом профиле. Однако использование дополнительно к (16) уравнения (21)
на порядок уменьшало погрешность восстановления осевого профиля. Это было показано в поставленном авторами эксперименте [4], в ходе ко-
№ 3, 2012 г.
торого также проведена успешная проверка полученных формул.
На рисунке 4 изображен оптико-механический
блок лабораторного макета, созданного авторами
для эксперимента. Пространственная конфигурация блока соответствует схеме на рисунке 1. По
краям показаны электрические разъемы. Источник
излучения – полупроводниковый лазер с длиной
волны 0,78 мкм. Оценки предела суммарной погрешности: =0,5, =0,1, =13 мкм. В
эксперименте использована специально изготовленная деталь (рис. 5) из алюминиевого сплава.
Рис. 4. Оптико-механический блок
Рис. 5. Сканируемая деталь
Ее сканируемая поверхность была обработана
на токарном и шлифовальном станках и имела девятый класс шероховатости (Ra от 0,160 до
39
Программные продукты и системы
№ 3, 2012 г.
Таким образом, в статье приведены вывод расчетных формул и алгоритмы получения контурных картин криволинейных поверхностей способом триангуляции с использованием зеркально
отраженного зондирующего пучка света. Полученные результаты успешно опробованы на разработанной компьютерной модели и в проведенном эксперименте.
Работа частично выполнялась в рамках НИР
«Анализ и синтез световых полей в лазерной метрологии и технологии» (№ гос. регистрации
01910042666) в Самарском филиале Физического
института РАН с 2002 по 2004 гг. Авторы благодарны Е. Воронцову за информационную поддержку.
Литература
Рис. 6. Восстановленный радиальный профиль
0,32 мкм включительно). Форма детали образована из цилиндра симметричным стачиванием шести
граней. Диаметр – 27,8 мм, расстояние между противолежащими гранями – 26,4 мм. Для восстановления формы радиального профиля использованы
алгоритмы и формулы, приведенные в данной работе. Величины параметров в эксперименте:
d=100,05 мм, L=35 мм, N=300. Результаты показали (рис. 6), что восстановленный профиль в деталях совпадал со сканируемым, при этом погрешность восстановления не превышала 0,04 мм.
Она максимум в 40 раз превосходила нижний предел погрешности  при идеальной кинематике
блока, которая была оценена авторами в другой
серии экспериментов на данном приборе, но с остановленной контролируемой деталью. При этом
лабораторный макет работал так же, как если бы
деталь вращалась, и в итоге получался виртуальный радиальный профиль, свободный от кинематических погрешностей. В результате сделано заключение о том, что погрешность измерений 
определялась в эксперименте кинематическими
погрешностями поворота контролируемой детали
при сканировании.
1. Буцких В.А. Применение слепого разделения сигналов
для подавления шумов спеклов в лазерной триангуляции / IX
Всерос. молодеж. Самар. конкурс-конф. науч. работ по оптике
и лазерной физике: сб. конкурс. докл. (9–13 ноября 2011 г.,
Самара). М.: ФИАН, 2011. С. 225–231.
2. Caulier Y., Spinnler K., Arnold M., et al. Automatic detection of surface and structural defects on reflecting workpieces /
Photonik International. 2008. no. 2, pp. 30–32.
3. Born M., Wolf E. Principles of Optics: 7th (expanded) edition. Cambridge, UK: Cambridge University Press, 1999, 952 pp.
4. Заякин О.А. Информационно-измерительная система
контроля деталей подшипников на основе двумерной лазерной
триангуляции: дисс. … к-та тех. наук. Самара: СГТУ, 2005.
178 с.
References
1. Butskikh V.А., Sbornik konkursnykh dokladov IX vserossiyskoy molodezhnoy Samarskoy konkurs-konferentsii nauchnykh
rabot po optike i lazernoy fizike (Collection of competitional proceedings of the IX All-Russian Youth competition-conference of
scientific works on Optics and Laser Physics in Samara), (9 to 13
November, 2011, Samara), 2011, pp. 225–231.
2. Caulier Y., Spinnler K., Arnold M., et al., Automatic detection of surface and structural defects on reflecting workpieces,
Photonik International, 2008, no. 2, pp. 30–32.
3. Born M., Wolf E., Principles of Optics, 7th ed. Cambridge,
UK, Cambridge University Press, 1999, 952 pp.
4. Zayakin О.А., Informatsionno-izmeritelnaya sistema kontrolya detaley podshipnikov na osnove dvumernoy lazernoy triangulyatsii (Avtoref. Cand. Dis.) (Information Measuring System of
Bearing Details Monitoring on the basis of 2D Laser Triangulation
(Cand. Dis. Thesis)), Samara State Technical Univ., 2005, 178 p.
УДК 007.51
СОВРЕМЕННЫЕ ПРОБЛЕМЫ ПРАКТИЧЕСКОГО ИСПОЛЬЗОВАНИЯ
МУЛЬТИАГЕНТНЫХ СИСТЕМ
С.В. Иноземцев; А.Ю. Дмитриев
(НПК «Маджента Девелопмент», Лондон, UK, inozemtsev@magenta-technology.ru)
Описываются актуальные проблемы построения и практического использования мультиагентных систем и архитектур, с которыми сталкиваются разработчики-программисты при решении практических задач в различных предметных областях. На основе современного понимания мультиагентной архитектуры и ее роли в практических приложениях обозначены различные точки зрения на мультиагентную платформу и особенности ее использования при
40
Документ
Категория
Без категории
Просмотров
5
Размер файла
3 212 Кб
Теги
измерителя, оптические, поверхности, геометрические, параметры, криволинейных
1/--страниц
Пожаловаться на содержимое документа