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Die Funkenspektren des Aluminiums. Teil II

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JG 16.
1923.
ANNALEN DER PHYSIK.
VIER!l!E FOME. BAND 71.
1. D g e Funnkenspektrem des A Zum6ndums. Teil II I) ;
v m 2’.P a e c h e n .
Dam Bpektrum des efnfaoh ionbierten Aluminiume AlLI.
Die Wellenlangen der folgenden Tabelle sind relativ zu
Heliumlinien und anderen sicheren Normalen in internationalen
-4.-E. gemessen. Der Fehler betragt bei der Messung der
stiirkeren Linien mit grogem Gitter wenige Tausendstel A.-E.
Die Komponenten der aufgelosten Gruppen sind relativ zuA.-E. genau festgelegt. Friihere Messungen
einander auf
einzelner Linien oder nicht aufgeloster Gruppen im Luftfmken (letzte Messung von R. Grunter2), vorzugliche Reproduktionen von E d e r und Valentas)) sind, wohl wegen der
Unschiirfe meist stark abweichend. Die vollstiindigsten bisherigen Angaben uber das Luftfunkenspektrum des A1 riihren
von E x n e r und H a s c h e k 4 ) her, weIche sich auf eine Mischung
der Spektra von A1 I, A1 I1 und A1 I11 beziehen. Die charakteristischen Linien und Gruppen des A111 enthiilt keine der
bisherigen Tabellen.
Int.5)
1
0,5
0,s
0,5
0
Die Wellenliingen dee Spektmme dea A1 II.
dI,,Ift
V
Kombinetion
1 m Gitter
’7471,37
13380,7
i130.38
5 F - lo/’? ,,
,,
14001,O
14004,O
5 f , - lo/’
., ,, aufeinerplatte
7138,81
14012,2
5 f, - 10 /’
,, ,,
eben eichtbar.
7134,66
7131,29
14018,8
5 f 3 - l0y
+)
,,
i
1) Teil I, Ann. d. Phys. 71. S. 142. 1923. Die dort gegebene Einleitung gilt auch fur Teil 11.
2) R. G r u n t e r , Zeitschr. f. wiss. Photographie 18. 8.1. 1913.
3) J. M. E d c r und E.Valenta, Atlas typisoher Spektren. Wien 1911.
T ~ f e XLI
l
9, 10; XLVIII 8 und S. 137.
4) F.Exner u.E.Heschek, Die Spektrend.ElementeIII.S.10.1912.
5) Die Intensitiiten ehd die mit dem angegebenen Apprat photogrephierten; die angegebenen Wellenliingenzdden Bind bei dieeen Intensitliten gemeaen. Mit dem groBen Citter echwach bezeichnete Linien
konnen in Priamenappreten recht stark sein. In vielen Fiillen werden
dieabesiigliche Angaben besondera gemacht ( 2 . B, 5146-Glruppe).
Annalsn der Phydk. IV. Folgk 71.
36
F. Paaclm.
538
Int.
LLUn
Y
7063.624
Kombination
7066;SaO
7042,056
14153.13
14167;30
14196948
1
3
2
1
0
03
6919,94
6837,094
8823,380
6816,827
6699,465
6696,390
14447,O
14622,06
14651.45
14666,53
14922,47
14929,29
0,5
6674,20
14978,93
6243,341
6231,769
6226,193
16012,62
16042,40
16056,73
4 pi - 4 4
4p9 - 4dz
4 1)s - 4 d,
6201,492 d
6183,386 d
6182,282 d
6181,572 d
5867,81
6861,53
1853.62
5613.19
5593,23
16120,69
16167,90
16170,78
16172,64
17037,40
17055,65
17078,70
17810,39
17874,03
4F 4 f1 4 fs 4 53 4 d, 4d9 4 d, -
5441.5
6372;29 ?
537 1,86
5158,187 d
5145,664 d
5144,998
5144,875
6144,413 d
5100,8 u
5093,3 u
5084,8 u
4663,064
18372.2
18608;85 4 d, - 7 p z 9
18610,37 4 d1 - 7 PI
4 F - 7 f'
19381,25
19428.47
4 1, - 7 f'
19430;95 4 f;" - 7
19431.41
fff - 7 P
1 ~ 4 3 3 ; ~d j s - 7 T
19599,2
4 4 - 7 fs
19628,3
4 4 - 7 fa
19661,O
4 d1 - 7 11
21439,16
135
2
465O,fM6
4850,544
21496,38
21496,85
4Fn - 8 f '
4 Fb - 8 1'
3.5
4
4840,384
4040,362
21643,91
21644.01
4 fl" - 8 f'
4 f l b - 8 f'
10
7
5
3
4
3
2
3
7
6
3
10
1
0
1
charakterist. Triplet.
E d e r u. V a l e n t a :
7067,9, 7042,6 Rowl.
A.-E. 3.Linie suf Atlas zu sehen.
4 s - 4p, 1
4 s - 4 Qi
48 - 4
3
4
5
4 ~ -1 5 s
4 pZ - 5 8
4A - 68
58 - 6p8
5B - 6
getr. v. 6695,925 dea A11
getrennt von 6696,925
des M I .
getr. v. 6698,422 dea AlI
1 sterkee charakterist.
Triplet.
Grunter:
6245,05 (214) 6233,60
( 1 u) intn. Eder u.
V a l e n t a 62462,
6233,5,6228 Rowl. E.
1
6 f'
6 f'
6 f'
6p
1 fehlt bei Gleichstrom,
6 fa
6 fz
6 f1
hell bei kleimtem
Funken.
fehlt bei Gleichstrom,
hell beim kleinaten,
dunkler bei langerem
Funken, gehhrt wahrscheinlich zu AlII.
1) Vgl. A m . 5 auf S. 537.
9,
,.
gro&
,I
,,
.,
Gitter Grunter 4863.363
(6 u)magnet. Zerleg.
normeles Triplet.
9
,?
in 111. Ordnung des
groBen Gittere eben
Die Funhspektren des Alwminiums. Tgil I I .
Int.
1,6
2
1
IL&
Y
539
Kombinetion
4 fan - 8 1' grabs Gitter
,,
4 fa"
81'
4639,833
4639,726
4639.384
4639;326
4640,373
21646,47
21648,97
2164855
21K48;83
21643,96
4589,760
4K89,689
4688,194
4688,082
4K85,820
4366,807
4366,711
2178 1,68
2178 1,87
21788,97
21789,60
21800.26
22946,15
22946,66
4 4 - 8 fs
4 d, - 8 f s
4 4 - 8 fr
4d1 - E l s
4 4 - Ef,
4 P - 9 j
4~ - 91'
4347,802
4347,785
22993,66
22993,76
4 fl" - 9 1'
4 p - 9 1'
4347.316
4347,223
4346,918
4346,866
4347,794
2.299634
22990,73
22998,34
22998,60
22993.11
4 1.p - 9 1'
4 jab - 9 1'
4 p - 9 f'
4 fsb - 9 1'
41, - 9 r
4227,982
4227,923
4227,861
4227,493
4227,408
4226,904
4226,812
4168,511
4168,424
4180,263
4160,239
4169,809
4 169,725
4169,460
4 169,407
4160,253
23645,29
23646,62
23646.00
23648,02
23648,62
2%1,34
23661,83
23982,63
23983,13
24030,18
24030,31
24032.80
24033,28
4 4 - 9fa
4 d, - 9 fr
4 4 - 91s
4 4 - 9 f*
4 4 - 9fP
4 d, - 9 f l
4 4 - 911
4 P - 101'
4 P - 101'
4 jl" - 10 1'
4 fib - 101'
4 fe" - 10 1'
4 j*b - 10 1'
24034,87
24036.12
4fsa
4 j$
2403034
4f,
4039,397
4039,302
4031,633 d
4031,210
403 1,136
4030,867
3996,381
3988,323
3996,182
3996,169
3996,076
3995,860
3946,406 d
24749,19 4 F a - 111'
24749,77 4 P - 111'
24796,86 41, - 111'
24799,46 4 p - 111'
24799,91 4 f2b - 11 1'
24801,M 4 fs" - 11 1'
2K016,67 4d3 - 10 f3
26015,04 4 4 - lOfs
25016,83 4 d, - 10 fi
2KO16,97 4 d, - 10 fr
26017.49 4 d l - 10 j 9
25018,83 4 d i 26332,36 4 F - 121
4f.P
4 jib
4fI
-
- 8f'
- 8 i'
- 81'
-
105'
10 f'
101'
,,
,9
,, die 2 etiirksten Komp.
,,
el8 eine gemmsen.
,I
,,
,I
3,
I,
in II. und 111. Ordnug
grobn
Glitters aoeben 8Ufgelht.
,,
,,
,, die 2 stiirketenKomp.
ale eine g e m m n .
sterkee charakbr.
Triplet. Feimtrukt.
,,
in 11. Ordnung des
p & n Gittere eben
9,
I)
99
,, die 2 stirksten Komp.
els eine gemessep.
,
,, nioht mehr aufgeliist.
I,
I9
11
,I
,9
,,
99
95 *
F. Pwchen.
640
1Luft
V
3939,066 d 25379,57
3938,621 d 25382,42
3900,680 25629,32
Kombination
41, - 121' groDes Gitter
4 1 , - 121'
,
,
,,
,, G r u n t e r 3900,68 (2)
magnet. Zerlegung
normal. Triplet.
4d3 - 11 f3
4ds - 1 1 fi
,*
4d1 - 11 fi
4pI - 6.9
4pZ - 6.9
,*
4 % - 6.9
4 d3 - 12 f3
,,
4 4 - 12 f*
99
,,
4dl - 12 f1
,,
,
4
4
6
1
1.5
1
2
3842,317
3842,213
3842,037
3738,003
3733,910
3731,950
3734,805
3734,715
3734,667
3703.217
3656,319
3655,000
3654,959
3651,090
365 1,064
3649,221
3649.182
3603;597
3597,60
26018,60
26019,30
26020,49
26744,66
26773,98
26788,04
26767,57
26768,2 1
26769,27
26996,88
27342,15
27362.00
27352,16
27381,30
27381,49
27395,31
27395,61
27742.16
27789,16
7
2 (1
I
3587,441
3587,327
3587,176
27867,09
27867,97
27869,15
8
3587,057
3586,908
3686,802
3586,692
3586,546
3 d3 - 4 fs
3d2 - 413
3 d3 - 4 ir
M Id 3 d, - 4 f3
27870,06 3 d, - 4 i 2
2787 1.23 3d1 - 4 f 2
27872.04 3 da - 4 ii
27872,QO 3 d, - 4 f;
27874,M 3 4 - 4 f l
3552.00
3616,oFi
3463,63
3458,230
3444,871
3443,661
3440,697
3439,352
3428,916
3351,456
3315,614
3314,988
3314,889
3313 467
3313;351
3275.776
3136,876
3088,523
28145,17
28432,86
28863,19
28908,25
29020,36
29030.64
29066,41
29066,92
29165,39
29829.23
30151,67
30167.36
30168;26
30171.20
30172;26
30518.36
31881,05
32368,156
I
2
3
3
2
1
0
4
0,5
8
3,5
0
2
9
1
0,6
0
3
3
6
0
1
6
3
1
0
2
4
5
3
,t
I,
11
1,
4dl 4 ~ 1
4 101 4p2 4 p2 4p3 4 p3 -
1311
-5 d
6 d'
5d
5 d'
5d
5 d'
-
14 f l
4 d1
4 d1
4 d1
4 4
-
I6 fi
16 fi
18 f1
,,
,I
1,
in 111. 11. IV. Ordn.
getrennt, sonst
3665,000 gemessen.
9,
1,
1,
,,
,t
t
,,
,.
,9
Qumzprisme
Quarzprisma
,,
grolc: Gitter
,,
.,
19
,,
11
,,
,9
$9
29
,,
1,
99
,9
,,
$3
11
$9
,
1.
,,
t
,,
,t
,.
,I
,9
Die Funkenspektren des Aluminium. Teil II.
Int.
6
10
8
1. Lnft
3074,665
3067,155
3050,073
V
32871,37
33029,Ol
33058,37
33072,44
33303,4
33344.23
33373,42
33387,29
34183,7
34428 3
3
03
1
2
4
9
2
1
20
5
2816,179
2816,123
35498,67
36499.37
2805,65
2801,173
36834,4
36888,83
3m,4
36188,98
36210,02
36368,O
38712,12
36741,43
30766,70
36768,O
36896.14
36924,27
36938,4
37181,27
37268.73
37453,76
37723,2
37882,7
37886,26
37881.26
37888,37
37892,45
37893.62
37899.62
37900,67
37913,83
37939,Ol
1,5
1
2769,69
4u
2
1
0.6
21,5
45
0
2
3
10
4
3
3
0,6
0
4
0.8
0
6
6
a
2762,480
2760,852
2748,86
2723,091
2720,918
2719,862
2718,96
2709,582
2707,444
2708,41
2688,728
2633,280
2069,166
2660,IO
2640,33
2638,695
2638,626
2638,647
2638,263
2838,182
2637.771
2837,690
M30,78
2636,03
Kombination
gioDes Glitter
,, Grunter3057,150 (4r)
,, GrUnter3060,079 (3r)
mllglicherweise ZUNI
geGorig.
32514-08
32700,66
32776,58
3041,278
3026,762
3024,074
3022,786
3001,82
2998,174
2996,524
2994,280
2924,52
2903,74
2903,19
2902,08
2884,20
2868,52
2837,95
2820,632
344343
’ 34448,O
541
9,
4pI
4p,
4%
- 78
-7s
- 78
- 6d
- 6d
- 6d
4s
4s
48
- 5%
- 6p2
- 5p,
4p,
4%
4p3
34661,3
34861,O
36226,4
35442,63
It
,I
,,
,I
Quarzpriama
p D e a Gitter
,,
,,
,
1,
Quarzprisma
,
,?
9,
g d e a Gitter Prismenapp. Int. 5.
In In. Ordn. eben
4p1 - 8 s
4p2 - 88
4% - 8a
4p1
4p,
4p,
- 7d
-7a
- 7a
,I
’’
,I
”
1
sufgeliiRt, magnet.
Zerleg.
normales
Triplet. G r u n t e r
2816.33 (10 u)
Quereprisma
p B e s Gitter Prismenapp. Int. 6.
Quarzprisme
g r o k Glitter Prkmenapp. Int. 8.
,,
,, Prismenepp. Int.7.
Quarzprisma
g d e s Gitter Prismenapp. Iot. 7.
,,
IS
99
,I
,,
3
.
4.
2.
Quarzprisma
grot3es Gitter Prismenapp. Int. 6.
,9
9,
I
I,
9,
3.
1.
7.
Quarzprismib.
3 4
3 4
3 4
34
3 dl
3 d,
3 4
- 5f*
- 5fs
- 6f3
- 5f*
- 6 fi
- 6 fl
- 5 fl
in III. Ordn. eufphGitter gelat. m r e b r .
I.
Elter%es Triplet.
”
” ’’
G r u n t e r 2838.16
(0 V )im prirrmensp.
Triplet. ht. 10,8,6.
I
Im Vekuumfunken
s t a r b Triplet.
Quarzpriema
,,
F. P a a h .
542
Int.
7
7
6
6
3
5
3
4
6
3
195
6
2
1
0:B
1
2
3
1
I
2
1
2
0
.0,6
095
1
1
4
4
1Lnft
2631,553
2627,M
2697,18
2686,96
2669,014
2567,71
2888,78
2666,Ol
2662,12
2660,23
2649,30
2646,60
2644,79
2M0J 1
2133,41
2633,16
2632,665
2632.10
2627.47
8626,477
2620,64
2613,15
2497,86
2490,025
2488,138
m,39
2486,16
2483,m
2470,30
2476,260
V
37089,07
38046,oe
38491,89
38644,W
39066,70
39086,71
39099,92
391 11,70
39171,16
39200,46
39214,66
39271,0
392842
39347,3
39480.06
39404,6;6
39472.40
39481,06
30663.36
39608.93
-PI
39778,07
W22,41
40138,39
40178,60
40223,OO
40226,23
40267,37
40370,01
40387,72
Kombimtion
g r o k Gitter Priemenapp. Int. 20.
Querepriama,
9,
4p, -9s
4p, - 9 s
4% - 9 s
- 8d
4pp - 8 d
4% - 8d
4p,
g r o g Gitter Int. Priemensp. 7,
@8CZpl’kIIl8
,I
I,
I,
I,
,,
,,
,I
3 4
3 d,
3 4
- 0P3
- 0A
- 6%
I,
I
,,
9,
9,
I,
g r o k Gitter Priemenapp. Int 7.
Q U 8 r ~ E I I l 8
9,
I,
g m k Gittar Prismenapp. Int .2.
I,
1,
,I
,I
3.
Qumpriema
I,
g r o k Gittar Prismenapp. Int, 4 .
Q-Wl+8
gmEes Qtter Prismenapp. Int. 10,
Grunter 2476.01
(0
1
4
2472.95
2469.82
2
2458,Ob
1
2
2467,u)
1
035
3
4
2
1
2
1-
4@Mb,27
4 0 8 7 1 ~ 7 4 p , - 108
40870,42 4 p p - 108
406&4,48 4 % - 108
2466,22
40717,33 4p, - 9 a
245347 4v748,85 4 p s - Q d
40700,92 4p3 - Q d
2462.69
41178.85
2427;70
2393.836 41701,29 4 % - 11s
11s
2392;16
41790,G 4p,
11s
2391,36
41804,62 4 %
2390,766 41816,lO 4 p , - 10d
2389,083 41844.37 4 p , - 10d
41868,87 4 % - 10d
2388.26
42177,2
23703
42193,0
23893.3
42214,9
2308,ll
42223,8
2367,61
42636.6
3880920
42684,79 4p1 - 12.9
234,764
42614,21 4p, - 128
!2345,92
-
w.
Qu&rzpriem&
,, G r i f n t e r 245Q,8 (OD).
wohl andere Unie?
,I
,I
,,
,I
,I
,I
IS
$9
I,
,,
9,
9
,,
,,
,,
,,
I1
,I
I,
Griinter 2370,226(1)
Griinter 2389,304(2)
ffriinter 2368,111(1)
ffriinter 2307,614(1)
Die Funkenspektren des Aluminium. Teil I I .
Int.
0
1Loft
V
42627,74
42622,30
42960,94
42971,OO
42972,24
42988,45
42989,75
43011,05
43012,42
3
0,5
4
2346,17
2346,47
2326,498
2326,440
2326,374
2326,497
2326,427
2324,274
2324,200
2321,66
2319,05
2317,48
2314,08
2313,77
2312,225
2313,53
2312,47
2285,69
2285,52
2285,17
2244.16
2243,06
1,5
2195,502
2194,261
2192,607
45533,59
45669,54
45593,71
2090,68
7008,7 ?
47611,32
47632,8
2(M5,2
2094.8
20943
47713,O
47721,5
47733,7
2087,O
2081,5
2073,8
2016,W
1089,85
1962,O
47900,7
48026,2
48204,4
40686,3
60240.4
50952,3
096
2
0
0
3
0,5
0
4
6
0,5
3
0,5
1
a5
lu
0,5
0,5
2
5
1
5
1
3
1
2
0
Kombinetion
4p, - 12s
4p1 - lld
3 d3 - 6 fs
3 4 - 6 1s
3 dl - 6 f s
3 4 - 6fr
3 dl - f r
3 d , - 6 f1
3 d, - 6 11
43061,32
43107,90
43137,ll
43183,68
43206,25 4p1 - 138
43234.64 4p, - 13s
43210,73
43230,53
4s - Bp,
43737,07
48 - 6 p ,
43740,33
43747,OZ 4s - Bp,
44546,2
3 dl - 7 PI
44568,3
3 d , - 7 d,
3 d , - 7 a,
3 4 - Id1
charakter. etarkea
1Tripleti.Priismenep.
Int. 9, 8, 7 in
I
III. Ordn. gemwen
I,
In Luftfunken sehr
~ n ~ ~ h a rimf , Vskuumfunk.schiirfer.
,*
I,
Qmrzprisms Jriin t e r2321.662/2)
,, 2319;046(2/
,I
,, 2317,476(1)
,, 2314,980(1 u}
I,
,,
,I
11
,I
,,
Griinter2313,531(1)
,, 2312,466(1)
,,
I
,I
,
,
charakter. Triplet.
groDes Gittrr Die d,-Fehtruktur
”
. ,~ nicht mehr lioht,t
,, stark genug, im
Prismensp.Int,.8,7,6
Quctrzprisrna
I
,
3 dl - 9 fl
3 a,
-
101,
543
”
i. gr00. Hilger-Querzepp. unacherf abgebildet, im 2 CornuPrismensppsr. soharf,
eher geringdispergiert
I
2 &mu-Prismenapp.
:: I
E’olgende Linien sind von mir unter Zugrundelegung der
Wellenliingenmessungen von C. Rungel) und Th. Lymana) auf
Pletten von K. Wolffs) gemessen. Sie diirften dem Spektrum
von A1 I1 angehliren.
1) C. Runge, Wied. Ann. 66. S. 44. 1895.
2) Th. Lyman, Astrophye. Journ. 86. 5.351. 1912.
3) K.W o l f f , Ann. d. Phys. 48. S. 826. 1913.
F. Paschen.
644
L Vao.
V
20
2
1990.50 50238,6
1930,93 51788,5
0,5 1928,68 51848,8
30
7
~~~~$
i::y;:: i:i 1 iz
I Grundtrialct 7.1;s von AlII. Das Grunddublet & AlzI 1854,67 (20)u. 1862,W (15)
I
fallt zwischen die Linien des Triplete. Die
1856,00 53879,2 3p, - 4 e 5Linien wurden auf Platten von Wolff getrennt gemessen unter Aufliisnnn der starken
Link lk32 in 2 Komponenten.
0.5 1788,95 56530,D 1
10 1767,60 56573,D - Gruppe
3 1766,31 66615,2
der
8 1765,72 56634,l - 3norm.
10 1763,95 56891.0 - megn.
8 1763,79 58696,O -- A d 1. 1762.79 58728,3
spal7 1761.94 58766.6 -- tunrr
7 1760;OD 58815;3
auf 1 Platte doppelt 1725,01(20)1724,64(A).
gemeasen gegen 1742,70 und 1718,30 (Ly20 1724,95 57972,7 3 p , - 3 dl, 2,
15 1721,16 58100,4 3 p, - 3 as,
man) 1. mohl etwas zu niedrig, wie auch
10 1719,29 58163,5 3 p, - 3 d,
L y m s n s Wellenlange 1670,6 nach Wolff
0.38 A.-E. hijher ist.
1 1718,30 58197,l
20 1670,98 50845,l lnach K. Wolff
3
-
_I
,
1
Es gelang, das System der Serien von Triplets zu beweisen,
wiihrend das zugehorige System von Serien einfacher Lihien
nicht bewiesen werden konnte. Das System der Triplets ist
durch folgende Termfolgen dargestellt (vgl. S. 545).
m ist die ubliche Ordnungszahl in der Termfolge. n ist
B o h r s Hauptquantenzahl, und in n k , i ist k die azimutale,
i die ,,innere" (Sommerfeld) Quantenzahl. Hier wie in
Teil I ist m gleich n gesetzt. Die Werte von n sind nach BohrF
neuen Uberlegungen gewiihlt .
Die d,-Terme sind anomel. la d, ist kleiner als m d,, der
hochste Termwert gehort zur hochsten inneren Quantenzahl i,
wie die Struktur der zusa.mmengesetzten Triplets pi d, und
d,f, beweist. Bei allen bisher bekannten Triplets ist es umgekehrt.
Die Aufspaltungen d m f i nehmen von m = 4 bis m = 7
bedeutend w , erreichen Werte, welche fiir eine f-Folge ungewohnlich groJ3 sind, und nehmen von m = 7 an wieder rab.
Eine iihnliche Zu- und Wiederabnahme zeigt die Aufspaltung
d (m di) der &Differensen im Bogenspektivin A1 I des
.4luminiums. Der Verlauf nuch dieser Serie ist ein anomaler.
Teil II.
Die E'unhspehren dcs AEumi&ms.
545
Termwerte A1 If Tripletemtern.
mbzw.n=
3
m s bm.n1
mp,od.n,,n ll4281,l
125,5
mp,od.n,,, 114406,6
4 9
61,8
mp,od.%,o 114468,4
4
60589,20
46392,69
29,18
46421,99
14,17
46436,09
56313,63 30g80'07
1.15
0.53
56313;48 80379;54
0,31
0,88
56311,60 30379,2Y
28439,69 ')
2,83
28 442,42 )'
2,09
28444,51 a)
28892,SO ')
5
6
8
1
9
31 770,58 19648,03 13363.66 9680,56 7336,ll
26141,37 16841,48 l i 767,42 8680,8?
12,86
6,77
26 154,23 16848,25
5,70
8,lO
26 159,93 16 851,35
l9040'71 13048,46
n.19040.51
9497,55 7221,54 5675,36
18413,06 13301,21 10719,91 8579,82 6728,28
6,97
22,82
33,03
10,75
3,28
18 420,Os 13 324,OS 10 752,94 8590,57 6731,WL
5,82
l?,63
26,07
7,08
2,42
18 425,35 13341,66 10778,Ol 8597,65 6738,94
(17677,E) 12271,69
mbiw.n=
10
11
12
13
msbzw.rp, 5751,55 4631,40 3807,86 3188,4
14
9011,18 6895,67 5445,QO
15
16
17
18
mPlod.%**
4.I
~ ~ P S O%,Id
As, 9
mp,od.n,
md10d'n~,34577,59 3770,39
4 . 8
md,od.r,,,
4.3
m 40d.%#l
mfi od.u,,,, 5361,24 4359,58 3610,80 3037,92 2590,91 2234,QO 1947,21
As.,
1,SS
0,66
0,53
mf,od.n,, 5362,57 4360,24 3611,33
A,.¶
1,09
0,89
0,83
mf,od.n,,, 6368,66 4360,63 3611,66
1516,86
~nFod.n,,?
m f ' od. n, 4409,88 3642,76 3060,04 (2606,67)
I)
ale Gremterme
der Serien 4 f .- mf doppelt
und
4Et-mf
3) 4 fa' = 28444,237
A48
0,254
4 f3 m 28 444,49 I
2) 4fP.- 28442,141
A4h
Q490
4 f:= 28442,631
4) 4 F ' = 28393,033
A4F
0,489
4
= 28 392,522
F. Paschelz.
!546
Die Serie 4 f i - m f' lieB sich durch die Formel von Bit z
genau darstellen. Man bestimmte BUS ihr die Werte 4 fi und
diejenigen m f' (Werte der Tabelle).
4.A7.u
N
[m + f +q'(mf)l'
mf' =
A=
~ ioa 7 3 4 , ~f~ = - 0,024543,
x lo-'
sp' = 4,253
ergibt :
6
7
8
12 m , 6 9
0,OO
9011,20
0,02
6896,64
408
6
m-
mf ber.
17 677,77
A m f beob. -ber. m=
mf ber.
10
4409,36
0,02
12
8060,04
0,OO
-
+
Amf'beob.-ber.
+
-
11
5648,82
0,06
9
6446,88
0,02
+
13
2606,67
-
Ahnlich verfuhr man mit den anderen Serien des Spektnuns.
Die Serie 4 pi - m s ergab die Grenze 4 p, = 46391,O f 2
an Stelle des Wertes 46392,69 der Tebelle und AnschluB an
die Beobachtungen mit
01. 8 = 4 N A , / ( m
S
d (m 6)
c' ( m s)2)8
+ +
+
s = - 1,25860319,
= - 7,095000 x lo-',
0' = - 1,85433 x 10-1'
d
5%
=
A(n8s)beob.-ber.
4
0
5
- 1,51
nb =
A(ms) beob.-ber.
6
0,OO
10
0,OO
8
7
11
12
+ 0,82
9
+ 0,28 + 0,04
+ 0,46
13
+ 0,28
- 0,SO
Die Serie m p i - m d, folgt der Formel von R i t z mit
Sommerfeldecher Erweiterung nioht mehr geniigend. Auf
Grund diem Formel ergab sich als Grenze 46385,5 statt
46398,69 (Tabelle)
m di = 4 N u / ( m dl
61 (m d,)
6,' (m di)')'
+ +
+d, = - 0,2019874,
8, = 3,86344 x lo-',
'6; = - 8,76250 x
mA(md,)beob.-ber.
3
5
4
- 0,33
- 1,87 + 1,50
m=
A (mi,
beob.-ber.
)
8
9
6
+ 0,19
10
+ 0,05 - 0,05 - 0,14
-
7
f 0,28
11
0,46
Die Funkenspektren des Aluminium. Teil I I .
547
-
Die Termfolge m p l ist durch die erweiterte Formel von
R i t a nicht mehr darstellbar.
Pl = 4 " / ( m
+ P1+
n1 (m PI)
+npc1'=(m-P1)2)2
0,879328,
x lo-',
- 5,68557 x lo-''.
nl= - 7,130172
7~1'=
m=
-
A (mp,)beob. ber.
3
4
+ 596,7 - 17,54
5
6
7
+ 12,24 + 15,54
+ 5,92
8
+ 7,8
Ware es eine Termfolge eines Bogenspektrums ( N statt 4 N ) ,
so waren die Termwerte viermal kleiner, ebenso die Abweichungen, welche man selbst dann nicht mehr gelten lassen konnte.
Die Hauptserien und die Folge m p , sind trotadem gesichert.
Die Termfolge m fl verstoSt mit h e n vier ersten Gliedern m = 4, 5, 6, 7 gegen jede bekannte Serienformel.1) Von
m = 8 a n folgt sie der Formel
m fl = 4 NAl/(sn
fl
Vl (m fl) Yl' (m fl)s)2
Mittels dieser Formel wurde die Grenze der Sene 4 4 - m fl
aus den Linien m = 8 bis m = 18 zu 30379,16 bestimmt
(Tabelle 30380,07)
fl a) = -1,00069664, ql= 7,63068 X
ql'= 1,90546 x
+ +
m=
7
d(mf,)beob.-ber. - 164,47
13
m=
d ( m f , ) bob.-ber. + 0,40
8
+
9
+ 0,61 - 1.29
14
15
-
10
- 0,76
+ 0,36 - 0,29
12
11
+ 0,24 + 0,47
16
- 0,16
18
- 0,94
Da die Sene 4 fi - m fj' trotz vervierfachter Termwerte
vorziiglich durch die Formel von R i t a dargestellt ist, nahm
man den dadurch ermittelten Wert 4 fi der Grenre und die
Werte m f,' der Terme als endgiiltige an und berechnete die
Werte der ubrigen Terme auf Grund der beobachteten Wellenlangen der erkannten Kombinationen nach dem Kombinations1) Dem enomallen Verleuf der Serie geht parallel eine anomal gmDe
und anomal variable Tripletaufspeltung A (ma fr). Diese ist fur m = 6
und m = 7 von der GroDenordnung der Aufspaltung d (4pJ dea zweihn
Hauptaeriengliedes und nimmt nach kleineren und grohren m eb. Die
Sene wurde lange ~ 1 eine
8
zweite Art Hauptserie betrwhtat, bia die Feinstruktur ihrer Glieder und ihre azimuhle Quantenzshl gesiohert waren.
2) Der Term m niihert sioh mit weohsendem m also dem Term m 1,
der Wassentoff -Folge 4 N / ( m - 1)*, wahrend 4 f , nur um 3,7 Pros.
4 N/4P ubertrifft. Der Vergleich der Termwerte haheren Wertes m mit
der Waesaretoff-Folge kann alEo such bei dieeen &rim iiber die richtigen
Qaentenwerte tiiueclien.
-
F. Paschen.
548
prinzipe. Diese Werte halte ich fur sicherer als die Werte,
welche die Grenzbestimmungen der ubrigen Serien ergaben, und
welche innerhalb der Fehler dieser letzteren Rechnungen mit
ihnen ubereinstimmen.
Es folgen nun die Serien, welche gefunden worden sind,
und aus welchen die Resultate der Tabelle der Termwerte abgeleitet sind.
3pi
11. Nebenserie:
3 p 1 = 114281,1, 3 p 2 = 114406,6, 3p3=114468,4.
m=3
4
Ivm. 1862,48 beob.
1211,97 ber.
. . .
82610,5
Y
63691,9
31770,6
p= m a 60689,2
IVW. 1868,13 beob.
1210.13 ber.
. . .
82630,O
P, Y 63817,4
31770,6
m e 60689,2
IvC 1866,OO beob.
1209,22 ber.
82697,8
. . .
v
63879,2
31770,6
m s 60689,2
- ms,
1
1
II. Nebenserie:
4 pa - m 8 , 4 p , = 46392,69, 4 p2 = 40421'99, 4 pa = 46436,OD.
m=
41)
6
6
7
8
6837,094
3738,003
3026.762
2723,091
IL
7042,056
26744.66
33029,Ol
36712,12
14622,M
Pl v
14196,411
19468,03
31770.83
13363,68
9680,67
ma
60589,17
3024,074
3733,910
820,918
7066.660
6823,380
1~
14861,45
33058,37
36741.43
26773,98
Pa v
14167.30
19648,Ol
13303,62
968056
ms
00589,29
31770,64
6816.827
3731,950
3022,786
5719;862
11,
7063,024
14666,63
20788,04
33072,44
36785.70
A v
14153,13
31770,66
m a 80589,22
19648,06
13383,06
9680,39
31770,68
19648,03
13363,60
9680,543
Tab. ma 60589,20
m=
11,
p, v
ma
IL
Pm
y
ma
f~
9
2559,614
39056.70
73369
2567.71
39086,71
7330,28
2558,78
39099,92
ma
7338.17
Tab. m r
7338.11
1) Naah Bohr
gekehrte Lagerung !).
Pa
v
10
11
12
2393,836
2347,M
2469,82
41761.29
42684,79
40641,17
6761,52
4631,40
3807.90
2468,06
2392,16
2346.92
40670.42
41700,fE
42614,21
6751,67
463134
3807.78
2467,20
2391.36
2346,17
41804.02
42027,74
40084,48
6761,61
4631,47
3808,36
6761,66
4631,40
3807,86
G l i d 4 a - 4 pi der Hauptserie 4 a
13
2313,77
43208.26
3188.44
2312,226
43234,64
3187.36
-
-
3188,4
m pi (um-
3
4
6
3655O0O3) 2998.147
27352,OO 33544,23
19040,69
13048,46
3654,9793)
27352 16
19040,53
3651 0903) 2995,524
27381,30 33373,43
13048,56
19040,69
3651,0M3)
27381,49
-19040,50
2994,280
3649,2213)33387,29
27395,31
13048.80
19040,78
13048,46
3649,1829
27395;61 .
19040.48
19040,71
19040,51
5
= 46392.69,
8
9
10
I1
2706,41 2549,30 2452.59 2388,25
36938,39 39214,66 40760,92 41858.87
9497.70 -722
- 1,43 5676,17 4577.22
9497,55 7221,M 5675,36 4577.69
2707,444 2550,23 2453,47 2389,083
36924,27 39200,45 40746,65 41844.37
7221,54 5675,34 4577,62
9497.72
3770,39
2709,583 2552.12
2455,22 2390,755 2%,47
36895,14 39171,15 40717,33 41816,lO 42822.30
9497,56 7221,54 5675,36 4577,59 3770,39
7
4 p , = 46421,99,4 ps = 46438.09.
1) I berechnet, nicht beobachtet.
2) Bereohnet; beobechtet sind: 6243,347( p , d ) , 6231,759( p , d ) 6226,193(pa d ) ; die A (4di) den Gruppen 4 di - 8 f i und
4 d, - 9 /, entnommen.
3) Statt der Struktur m = 3 und m = 4 lie,en hier die Triplete 4 pi - m d und 4 pi - m d’ iibereinandar,
v
9918,91
16013,46
AL
m da 56311,60
30379,23
v
J,,~. lOOf30,861)
6243,139~)p , m d
p, v
9919,79
16013,15
AL
ni dt 66312.48
30379,54
11
AVM. 10079,69l) SL 6243.3472! m d’
16012,62
v
9920,94
b
30380,07
m d , 68313.63
V.
I T = . 10111,6fl ti. 6231,617e) m d
v
9889,61
16042,76
P,
AL
p2 m d 3 56311,60
30379,23
V
h a . 10110,72’) AL 6231,746a)
m d’
v
9590,49
16042,45 -~
rlL
m d , 56312,48
30379,54
V
IVM. 10126,0@T LL 6228,1M2) m
16056,86 Pa d
p, v
9875,51
30379.23
m d , 56311,60
AL
v
30379,2356311,60
m4
md’
30379,M
md,
56312,48
md
66313.83
30380,07
md.
md’
A ~ . ~10081,751)
.
aL 6243,0192)
m=
I. Nebenaerie: 4 pi - m di, 4 p ,
hl
t
i
f’
t
ss.
k
rA
(D
R.J
f
(D
550
F . Pcaschsn.
I. Nebeneerie: 3 pi
Rvac.
Y
rn 4
I~ac.
Pl v
md,
P,
AVac.
AVW.
Pav
md,
- m dj
3 p , = 114281,1,
3 p , = 114406,6,
3 p , = 114468,4.
3
1725,046
67969,6
66311,tlO
4
1191,888
83901,87
30379,23
1725,072
57968,6
5631248
83901,66
30379,64
1724,807
67977,67
56313,63
1191,881
83901,03
30380,W
1721,319
68096.0
66311,60
1190,088
84027.37
30379,23
. . .
1721,346
58094,l
56312,48
1190,093
84027,06
30379,M
...
. . .
1191,874
-1719,489
68168,8
56311,80
1189,214
84089,17
30379,23
. . .
berechnete 1 berechnete 1.
beob. 1 vgl. Hwptaerien.
Htsuptserien: 4 8
AVPC.
V
AVPC.
m=3
1862,48
5369 1,9
114281,l
- myi,
AI,
AL
4 a = 60669,23,
4
6
7042,066
14196,48
46392,76
2902,06
7056,660
34448,O
26141,2
2903,19
m p,
1868,13
638 17,4
114406,6
mR
1858.00 AL 7063,624 2903.74
63879,2
14163,13
34428,3
16436,lO 26160,9
114468,4
V
14167,30
46421,93
34434,8
26154,4
5 s - Bpi.
43747,O
16842,2
6
6696,390
14929.29
16841,29
2286;:52
43740,3
16848,Q
6699,465
14922,47
16848,ll
2286,69
43737.1
lW2,l
1721,319
]
her.
30170,23
3316,614
30151,67
26169,93
aL 3314,988
30167,36
26164s
aL
2ij33.41
39460,M
l6860,96
2633,16
39464,55
16847,93
b o b : 1724,96 (pldl) Dim auf Lyman8 Normden bemgene Werte von 1 konnen
1721,16 (ppdp) zu klein sein. Denn nsch Wolff (und H a n d k e ) ist Lymltns
1719,29 ( p 3d,)
Aluminiumlinie 1670,6 um 0.38 A.-E. zu klein.
berechnete ,
I
9918,91
---
m p 4 114406,6
aVw. 17~1j.046
Y
67969,5
7 n p , 114281,l
68096,O
10126,~
9876,61
46436,09
io1ii,62
9889,61
46421,99
10110,72 AL 3314,889
989OY49
30168,26
46421,W
25154,22
1ooS0,86 AL 3313,467
9919,79
30171,20
46392,69
26141,28
4 di
Y
dr,
4 dl = 30380,07
4 d , = 30379,M
6371,86
18610,37
7 pl 11769,70
11, 6372,29?
d, v 18608,86
7 p 2 11 770,89 0
d,
- 7 pj
Hauptaerie: 3 di - n~pj, 3 d, = 56313,63, 3 d, = 56312,48, 3 d, = 56311,60.
4
6
6
7
8
10079,69 AL 3313,351
2532,665
2244,16
2098,7?
9920,94
30172,26
39472,49
44646,21
47632.8
46392,69
26141,37
18841.14
11767,42
8680,8 ?
Dieae Hanptserie zur I. Nebenaerie liiuft dejenigen zur 11. Nebenaerie parallel und ist die stiirkere. Danach sind in
den Bogenpeektien von Mg, CE, Sr, Ba ebenfalls stiirkere Triplethauptserien mit den arenzen 3di zu erwarten, wie
aolche im Sptem der Einfachlinien von S a u n d e r s schon gefmiden sind ( h i Ca, Sr, Ba).
4
v
avm.
1719,489
58156,8
114468,4
1721,345
6809491
114406,6
1726,072
67968,6
114281,l
3
Iv.0. 1724,807
d, v
67977~57
r n 114281,l
~
I
(Bergmann-) h i e : 3 di - m f j , 3 d , = 56313,63, 3 d , = 56312,48, 3 d3 = 56311,tiO.
4
5
6
7
8
0
10
3887,176 (1)
2638,547 (0) 2326,374 (0)
42Q72,24
37888,37
27869.16
18425,26
13341,39
28444,48
3686,908 (3,5) 2638,182(0,6) 2326,427 (0,s)
27871,23
37893,62
42989.75
16420.01
13323,88
28442 40
2192,607
2094,30
2010,09
1962,O
2837,696 (5) 2324,200 (4)
3586,546 (9)
43012,42
45593,71
47733,72
49585,27
50952,3
27874,04
37900,57
10719,92
6728,36
5361,3
13301,21
18413,06
m f l 28439,69
_ _ __ 8679,91
-~
2638,625 (0,5) 2326,440 (0)
AL 35687,327 (2)
42971,OO
37887,26
v
27867,97
13341,48
18425,22
m f s 28444,51
2194,251
2094,84
2638,263 (4) 2326,497 (3)
AL
3587,067 (8)
42988,46
46559,54
47721,50
37892,46
d2 v
27870,06
13324,03
10752,94
8590,98
18420,03
ni f z 28442,42
2324,274 (O)*
2637,771 (O)*
AL
3586,692 (2)*
43011,05
37899,52
v
27872,90
13301.43
1841235
m t, 28439.58
2096,21
2195,502
2638,696 (3) 2326,498 (2)
AJ,
3887,441 (7)
46533.59
47712,96
42969,94
37886,25
v
27867,OQ
10778,Ol
8698,64
13341.66
18426.35
m f 3 28444,51
AL
3587,176 (1)*
d3 v
27889.16
m tZ 28442,45
1~
3586,802 (O)*
v
27872,04
m fl 28439,56
* Theoretisohverbotene Komponenten, welche sonet nur in stiirkeren Magnetfeldern erzwungen weden. F. Paschen
und E. Back, Physioa. Oktober 1921.
en
La
en
v
6
(Bsrgmenn-) h i e : 4 di - rn f,. 4 d , = 303U0,07,4 d, = 30379.54, 4 da = 30379,23.
6
7
8
9
-10
11
12
4227,881 (0)
23040,OO
13
14
m f3
AL
g d l v
6734,07
3896,075 ( 1 )
4588,082 (0,5) 4227,408 ( 1 )
26017,49
21789,50
23048,52
8690,57
0731,55
5302,58
J
mf2
2
AL
8364,0121) 5863,62 6084,82) 4586,820 (6) 4220,812 ( t i )
3996,860 (5) 3842,037 3734,567 3656,318 3597,50
v
11907,ql 17078,70 19881.0 21800,!25
23661,83
26018,83
260u),49 26769,27 27342,16 27789,10
4359.58 3010,80 3037,92 2590,91
m fi 18413,M 13301,37 10719,l
8579,82
0728,24
5301,H
-_
? Al.
4589,689 (1)
4227,823 (0,5) 3996,323 (0,5)
G
2 V
21781,87
23045,02
25015,94
mi3
8697,07
6733,92
5363,60
2
AL
8369,251l) 5801.53 5093,32) 4688,194 (5) 4227,493 (4) 3996,159 (4) 3842,213 3734,715
. d, v
11969,61 17056,06 19628,3 21788,97
23648,OZ
25016,97
26019,30 28768,21
m f p 18420,03 13323.89 10751,2
8690,67
6731,62
5362.87
4360,24 3011,33
AL
4220,904 (O)*
V
23061,34
h*
6728,ZO
__
AL
8362,189l) 5867,81 5100,82) 4589,750 (4) 4227,982 (2) 3990,381 (3) 3842,317 3734,805
v
11963,88 17037,40 19699,2 21781,68
23f345,29
25015,57
26018,00 20707,67
rn j 3 18425,36 13341,83 10780,O
8597,05
0733,94
6303,88
4300,63 3011,06
lL
4227,524 (0,6)* 3996,182 (0,5)*
23047,85
25016,83
ds v
5302,40
0731,38
% mi,*
TM =
15
1G
17 9
18
3463.63
3552,OO
3510,05
AL
28863,19
28432,86
d, v
28145.17
1610,88
194’7,21
mfi
2234,90
* Theoretisch verbotene Komponenten, welche sonst nur in starken Magnetfeldern erzwungen werden.
1) 1 berechn. 2) Sehr schwach, nur mit Vekuum-AbreiBbogenim Glasprismenspektrographen. 3) 17 verdeckt durch He 3487,721.
;
IL
m-
CO
en
en
2
F. P a s c h .
554
(fherbergmann-) Serie 4 f i
Greneen
- m f’
>
gemessen doppelt einfwh
4 F a = 28392,033
4 F = 28392JO
c
6
ni = 5
AL
I
9330,561)
v
10714,53
m f ’ 17677,77
6201,492
16120,69
12271,61
6155,187
19381,25
9011,05
9289,53l)
10761,86
17677,77
6183,386
16167,90
12271.71
5145,654
19428,47
9011,145
9287,131)
10764.64
17677,77
6182,282
16170.78
12271,63
5144,998
19430,95
9011,191
6144,875
19431,41
9011,221
9285,49l]
10766,53
~n f’ 17877,77
6181,572
16172,64
12271,60
5144,413
19433,15
9011,15
12271,69
9011,18
4 Fb = 28392,522
4fla = 28439,565
11,
4 f l = 28439,615
v
m f’
4 f1b = 28439,688
IL
4 f2” = 28443,141
4f2 =28442,41
v
m f’
4 f 2 b = 28442,631
AL
4 f,” = 28444,237
4 f; = 28444,30
Y
4 f3b = 28444,491
Tabelle m f‘ 17677,77
1) 1 berechnet aus Serienformel, daher absolute Werte unsicher.
5f,
1L
vbeob.
vber.
-
1of’
7138,81 (0,5)
14004,O
14003,7
5 f 3 - 1of’
1L
Y
beob.
v ber.
7131,29 (0)
14018,8
14015,9
61, - 1of’
7 134,66 (0,5)
14012,2
14010.7
5 F - lOf’?
7140,38 (0,5)
14001,OO
ergibt
6 F = 18410.4 ?
Die Funloenspehen Caes Aluminium. Teil I I .
bzw. 4 F
65 5
- m p.
8
4650,646 (1,6)
1496.38
0896l65
4660,644 (2)
1496,86
6896,67
9
10
11
12
4366,807 (I$) 4168,611 (0,6) 4039,397 (0)
22946,16
23982.63
24749.19
5446l88
mi40
3842;tM
3848,408(0,6)
4168,424(1)
4039,302 (0.5) 35332,36
4356,711 (2)
23983,13
.24749,77
3069,95
22946,a
5446,87
4409,39
3642,75
4640,384(3)
1643,91
4347,802 (3,6)
22993,66
5445,91*
4347,785 (4)
22993,76
5446,91
8895,66*
4640,362 (4)
1644,Ol
6896,65
4160,263 (3)
24030.18
4409,385
4031,633 (0,5) 3939,088 (0,6)
4160,239 (2,6) 24796,86
' 25379,617
24030,31
3642,76
3080,04
4409,36
689466
4347,316 (1,a) 4169,809 (1)
24032,80
22996,24
4409,34
M,90
4347,223 (2,O) 4159,726 (1,5)
22996,73
24033,28
4
4
0
9
,
s
5446,90
4639,384(1)
1648,66
4346,918(1)
22998,34
4639,833(1,6)
1646,47
6896,67
4639,725 (2)
1&18,97
4031,210(0)
24799,M
3042,68
3938,621(0,5)
4031,136 (0,5) 25382,M
24799,Bl
3059,BB
3042,72
4639,326 (0,6) 4346,866
22998,60
1648,83
6446.89
6896,M
5446,90
6896,67
4169,450(1)
4030,867 (0)
24034,87
24801,MI
m,37
3042,68
4158,407(0,6)
24036,12
4409.37
4409,38
3642,76
ah eine gemessen:
4347,794
4840,373
1543,96
22993,71
5445,90
6896,66
4160,263
24030.24
4409,38
6895,69
5446,90
Die Gruppe der
3/2
Pl
3060,04
wrmelen magnet. Aufspeltung.
P,
P3
(8) 1766,72
66634,l
P3'
61,9
(10)1787.60
(8) 1763,79
(7) 1761,94
5867339 122,1 56696.0 59,6 56766,6 p,'
117,l
119,3
(10) 1763,95
(7) 1760,09
66691,O 124,3 56816,3
Pl'
Nach Lymans Angaben bet S.Popow1) diese Gruppe und das
Triplet 1719-1726 erkennt und richtig gedeutet.
1) S.Popow, Ann. d. Phys. 45. S. 166. 1914.
36 *
F. Pcsschen.
856
oaer piaj
I
+A Ps,*
A Pr.1
> Adj
PI < P* < PI
4 4 4
Api
Die vorhandenen Serien sind mit den azimutalen Quanteneahlen der Termtabelle, welche die gewohnlichen sind, und
niit deren Auswahlregel (nach B o h r ) im Einklang. Die Konfiguration der zusammengesetzten Triplets ist mit den ,,inneren"
Quantenzahlen der Termtabelle und deren Auswahlregel (nach
Sommerfeld) irn Einklang. Aus den Konfigurationen und
Intensitaten geht hervor, da13 in dem neuen Falle d, > d, > d,
die hiichste ,,innere" Quantenzahl dem Term d, zuzuschreiben
ist, der die starksten Kombinationslinien erzeugt. Das Auftreten der ,,verhotenen" Anderung der ,,inneren Quantenzahl
Die Funkenspektren
des Aluminium. Teil II.
lisri
bei den d , f,-Gruppen la5t auf Instabilitiit der di-Energien
schlieBen, welche auch darin erkennbar ist, da5 die fur 3 d i
und 4 4 vorhandene Art der Differenzierung der Terme fur
5 d i nicht mehr zutrifft. 4 pi - 5 d, (3655) ist in Feinstruktur
genau beobbchtet und unterscheidet sich von der Feinstruktur
der Gruppe 3 di - 5 p j (3313). Letztere hat die gewohnliche
Struktur. Erstere besteht BUS zwei iibereinander gelagerten
Triplets, welche aus zwei gleichwertigen, nicht differenzierten
d-Termen (d und d') gebildet sind, denen also gleiche innere
Quantenzahlen zukommen miifiten.
Das nicht mehr ,,zusammengesetzt" beobachtete Triplet
3 p , - 8 d , der I. Nebenaerie des MgI (3838) wiirde dem
Triplet 1725-1719 des A1 I1 entsprechen und sollte Satelliten
haben, welche erheblich verengt und verglichen mit den bisherigen Fiillen umgekehrt relativ zu den Hauptlinien ligen,
wenn nicht der Zusammenbruch der d%-Differenzierungwegen
der Verengerung von A di hier bereits erfolgt ist.
Vergleioh von A1 I1 mit M& I und Waaeemtoff. (Vgl. 6. 558.)
Die Termwerte des A1 I1 sind durch 4 dividiert, die Werte
NlmZ sind berechnet mit NAI.
Wie die analoge Tabelle des Teiles I die stationlren
Energiezustiinde miteinander vergleicht, welche bei der Einfangung des 11. Elektrons, aber bei verschiedener Ladung des
Kernes vorkommen, so vergleicht diese Tabelle die Energieniveaus, welche bei der Einfangung des 12. Elektrons und bei
den Kernladungen 12 (Mg I) und 13 (A1 11)vorkommen. Aucb
hier nehmen die Termwerte ab von MgI zu AlII fur die sund p-Terme. Die entsprechenden Bahnen drhgen tiefer in
die innere Elektronenhiille ein. Die Bahnen der d-, f- und
f'-Terme befinden sich hauptsachlich aderhalb. Ihre Termwerte nehmen von Mg I eu A1 I1 zu und entfernen sich vom
Wert N/rnz. Die Deutung dieser Verhaltnisse in Teil I gilt,
hier analog. Die Anomalien im Serienverlauf und in der
Tripletaufspaltung der f-Folge deuten wohl darauf hin, daB
zwar die Xreisbahn 4, noch ganz aderhalb, die Ferihele der
elliptischen hoherquantigen Bahnen aber in Regionen geringerrr
Abschirmung gelangen.
3
-
N / d
MI1
od. n,
&I
WMWI'Etoff.
8111
od. n,
mf'
od.n*,
N/mt
AlII
Nlm'
mi1 &QI
mca,
-
-
-
-
936.1
906,91
942,60
-
-
1352,75 1097,36
2262380 1723,92 1361,48 110234
4389,40 3048,19 2239,49 1714,61
(44lQ,46) 3087,92
766,Ol
762,06
902.7
951,71
762,06
12
906,Ql 762,06
910,79
7109,90 4603.27 3326,30 2579,98 2144,96 1682,W 134Q,31 1089,89
6904.8
4469,O
(3127,5)
6868,44 4389,40 3W,19 2239,49 1714,81 13b4,76 109736 908.91
81 II 14078,41 7695,02 4780,18 3282,12 2374,39 1806,38 1418.84 1144,40
4704.1
3229,3 2352.9
17903 1408,6
1136.4
od.n, MgI 13714.7 7479.6
hT/d 12192,78 6868,44 4389,40 3048,19 2239,49 1714,61 1364,76 1097,35
4389,40 3048,19 2239,49 1714,61
6663.34 4210,37 2941,86 2170,m
7419,O 4661,9 3184,6
6
Verglcioh von MI1 mit MgI und
8
7
8
9
10
11
6868,44 4389,40 3048,19 2239,49 1714,61 1364,75 1097,36 W , 9 l
16147,30 794!2,64 4912,Ol 3340,91 2420,14 1834,03 1437.89 1157,86
1687,O 1260,3
20474,S 9799,3 6781,3 3817,O 2709,l u)22,1
4
N / m e 12192,78 6868,44
m p l A l I I 28670.3 11698.17
Odmn" Mg I 39760,5 13820,O
mnS
A
=
m oder
649,32
(f361,67)
649,32
769,48
13
649,32
797.1
Die Funkenspektren des Aluminium. Ted I I .
559
4 Tripleta dea Chlom,
welche nach Teil I, S. 558, bei Gleichstrom hell in der Mitte
des Kathodenzylinders hervortreten als letzte Reste des Chlorspektmms, wenn sehr wenig Chlor in einer Heliumatmosphiire
vorhanden ist. Die WellenlLngen sind internetionale A.-E.,
von mir mit gro5em Gitter gegen Helium gemessen mit Ausnahme der Gruppe bei 5423-5457, welche ich nur mit kleinem
Gitter, nicht mit groBem Gitter rtufgenommen habe. Die
Wellenliingen dieser Gmppe sind entnommen der Arbeit von
E d e r und V a l e n t a l ) iiber das Spektrum des Chlors im
GeiSlerrohre und in internetionale A-E. umgerechnet. Angegeben: AL&, v , und die Differenzen der v .
36
- 3 pa.
PI
Pa
Pa
(3) 4819,453 (6) 4810,048 (6) 4794,646;
20743,45
20784,OO
20861,21
40,56
67,21
-
3 pi 4 9.
(5) 4253.388 (4) 4241,242 (2) 4233,952
23504.06
23571.38
23611,H
67,32
40,58
(0,5) 5457,49
18318,36
3di - 3pp
(3) 5467,07
(2) Ej456,177
18319,77 2,99 18322,76
I
40.9 1
I
1'3
I
40,31
I
(3) 5444,198 (5) 5443,373
18360,m 2,39 18363,07 2,78 18365,85
(1) 5444,91
I
Pn
I
67,33
I
I
6424,310 (2) 6423,493 (6) 5423,231 p,
(18430,40 2,78 18433,18 o,89 18434,07
673
)
J,
4
4
d*
dl
1) J. 31. Eder und E. Valente, Wien. Denkechr. 68. S. 1. 1900
und Beitriige zur Pbotochemie und Spektrdanalp. Wien 1904. S. 358.
1904.
F. Paschm.
560
3 pi - 4 4.
d,
4
1)
d3
4.
(0.6) 3861,372
(4) 3860,984
25890,21 2,56 25892,77
I
67,21
I
111
(8) 3860,833
25893,86 p1
I
67,25
I
(2) 3851,653
(5) 3861,373
(7) 3860,988
26966,63 1,89 25967,42 2,R0 25960,02
I
Pr
I
40,53
40,68
I
I
(2) 3846,798
(4) 3846,648
(3) 3846,361
259Q6,04 ,,02 26996,06 1,94 26998,OO
Pa
Die Gruppen pLd, sind analog gebaut, wie diejenigen,
welche H. Gieselerz) im Chrom- und M. A. Catalans) im
Manganspektrum fanden. Nach Analogie der Gieselerschen
Chromgruppen, z. B. 5204-5208 und 5247-5409 sind zur Einordnung obiger Triplets des Chlors in das System der ,,inneren"
Quantenzahlen von S o m m e r f e l d mindestens beizulegen:
dem s-Term die innere Quantenzahl 2,
den Termen p,, p,, ps die Zahlen 3, 2, 1,
den Termen d,, 4, a,, d,, d, die Zahlen 4, 3, 2, 1, 0 ,
oder Zahlen, welche samtlich um eine Einheit groBer Rind.
Die beiden einfachen Triplets ergebn den Wert
3 s - 4 s = 44355,4:
dip beiden zusammengesetzten Triplets ergeben den Wert
3 a, - 4 a, = ~ 3 2 8 ~ 0 .
Danach mnB die GroBenordnung der Terme folgende sein:
3
= 66456, s a, = w ~ ~ 4o a,, = 40562, 3 = 87so'i,
1 s = 42952.
1) Eine Reproduktion eines Teils des Chlorspektrutm, aufgenommen
w n Eder undvalenta, findet sioh in H. Kaysers Handbuch der Spektroskopie II, Trsfel III. Auf ihr ist obiges zusammengesetztes Triplet mit
angedeuteter Feinstruktur zu sehen.
2) H. Gieseler, Ann. d. Phys. 69. S. 147, 192. Die Arbeit ist
neuerdings vervollstiindigt. Dabei sind weitere Triplets erkannt, zu denen
ein zuerst von K. W. Meiss ner bei 6881-6981 gefundenes Triplet der
Art p z d j gehort (K. W. Meissner, Ann. d. Phys. 60. S. 725. 1916).
London A. 2%.
3) M. A. C a t a b n , Phil. Tranwct. Roy. ,%c.
S. 127. 1922.
Die Funkspektren des Aluminium. Teil II.
561
Diese Werte der Terme mechen es wahrscheinlich, daB sie
dem Cl 11-Spektrum des einfach ionisierten Atonis (mit 4 N )
angehoren, welches analog den Bogenspektren der Elemente
der Aechsten Atomgruppe, speziell des Schwefels, gebaut wiire.
In Ubereinstimmung damit hat H. Gieseler durch die
magnetische Aufspaltung auf Grund der Landhschen Theorie
nachgewiesen, da8 die oben bezeichneten Gruppen des Spektrums von Cr I den oben angefiihrten ,,inneren" Quantenzahlen
folgen. Chrom gehort der Gruppe VI an. Ferner haben die
p is-Triplets der Bogenspektre von Sauerstoff, Sohwefel und
Selen Zeeman- Aufspaltungen (studiert am 0-Triplet 7772 bis
7775), welche nach L a n d 6 zu obigen Quantenzahlen von p i
und s fiihren, nfimlich dieselbe Aufspaltung wie die Triplets
5204-5208 oder 4497-4580 des Chroms I.
Zugleich mit diesen vier Triplets ist stets eine charakteristische Liniengruppe im Chlor stark, welche wohl zum Spelitrum des Cl I1 gehort. Sie ist in den fiinf ersten Ordnungen
des grogen Gitters gemessen, in der fiinften unter Auflosung
der starlien nach Violett sehr verbreiterten h i e 2614,432 A.-E.
Int.: 7 uu Viol.
f ~ u f t 2614,398
v
38238,31
8
2
3
1
1u
2614,436 2616,901 2616,956 2616,996 2619,968
38237,77 38201,74 38200,94 38200,36 38157,03
Int.:
0,6 11
~ L U I 2620,050
~
Y
38155,83
00
2623,632
38103,74
Diese Untersuchungen iiber die Funkenspektren des
Aluminiums (Teil I und 11) sind durch Unterstiitzungen von
seiten der Notgemeinschaft der Deutschen Wissenschaft und
der Helmholtz-Gesellschaft bedeutend gefordert worden. Verf.
driickt hierdurch beiden Gesellschaften seinen verbindlichsten
Dank fiir diese Unterstiitzung am.
(Eingegangen 22. Jmnnar 1923.)
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