close

Вход

Забыли?

вход по аккаунту

?

Курсач(9)

код для вставкиСкачать
Реферат
Записка содержит страниц рукописного текста шрифтом Times New Roman № 14 через 1,5 интервала, 9 рисунков, 5 наименований источников информации.
В работе были использованы пакеты программ КОМПАС, HFSS Ansoft, MathCAD.
В работе произведен анализ технического задания и согласно требованиям разработано антенное устройство. В результате анализа возможных решений выбраны необходимые геометрические размеры а так же произведен расчет электрических характеристик.
Антенная система базовой станции сети третьего поколения содержит вертикальную антенную решетку из пяти излучателей, систему возбуждения излучателей на трех частотах, систему цифрового управления ДН. К пояснительной записке прилагается:
1.1.Краткое описание и область применения устройства
В настоящее время появилось большое количество различных систем подвижной связи: сотовые системы для автомобилистов, системы персонального вызова, системы бесшнурового телефона для локального использования. Необходимость существенного расширения функциональных возможностей систем подвижной связи диктует требования к характеристикам антенн. Этим и обусловлен поиск путей создания антенных систем базовых станций сотовой связи, отвечающим требованиям стандарта 3G. Все это стимулирует появление на рынке серии антенн базовых станций сотовой связи с различными характеристиками. Разные условия распространения радиоволн в городе и сельской местности, рельефы местности и трафики загрузки, плотность размещения базовых станций и дальность действия одной соты - все эти факторы отражаются на характеристиках антенн: характеристиках направленности, поляризационных характеристиках, необходимом усилении и массогабаритных характеристиках. Обеспечение надежности сотовой связи, устранение всякого рода помех, искажений, явлений эха и т.д., требует соответствующих изменений в характеристиках антенн базовых станций.
Основным элементом антенной системы базовой станции является излучатель Вивальди, построенный на основе расширяющейся щелевой линии, представляющий собой диэлектрическую подложку покрытую металлической фольгой (рисунок 1).
Рисунок 1. Излучатель Вивальди.
Для регулировки ширины диаграммы направленности в плоскости Н (в горизонтальной плоскости) в конструкции антенны может быть применен экран. Общий вид антенны с экраном показан на рисунке 2.
Рисунок 2. Общий вид излучателя Вивальди с экраном.
Возбуждение излучателя осуществляется с помощью полосковой линии из идеального проводника, нанесенного на диэлектрическую подложку
Расчет устройства.
Расчет излучателя Вивальди и его диаграммы направленности.
Обслуживание антенными системами третьего поколения ведутся в трех частотных диапазонах (824-960 МГц,1880-1930 МГц, 1920-2170 МГц). Антенна должна иметь коаксиальный выход с волновым сопротивлением 50 Ом при коэффициенте стоячей волны не хуже 1,5.
Излучатель антенной системы базовой станции является важнейшим её элементом, определяющим характеристики системы в целом. Он должен удовлетворять следующим основным требованиям:
1.Иметь диаграмму направленности необходимой ширины в горизонтальной плоскости, обеспечивающую надлежащее покрытие зоны облучения минимальный уровень боковых лепестков.
2.Иметь минимальные размеры.
3.Иметь требуемую диапазонность.
4.Иметь небольшой вес и достаточную механическую прочность креплений.
Исходя из этих требований, будем определять конструкцию облучателя. Требование 4 мы уже выполнили, выбрав излучатель Вивальди.
Обслуживание антенными системами третьего поколения ведутся в трех частотных диапазонах (824-960 МГц,1880-1930 МГц, 1920-2170 МГц). Ширина диаграммы направленности в горизонтальной плоскости составляет 600, во всех трех частотных диапазонах.
Длина антенны L выбирается из условия, что L<λ, где λ - длинна волны. Изменяющаяся часть раскрыва является дугой окружности радиуса R=150 (мм). Расчет диаграммы направленности антенны при помощи HFSS.
Для широкополосных антенных и волноводных устройств с преимущественно трехмерными сложными конструкциями, целесообразно специальные программы для их электродинамического моделирования. В данной работе была использована программа HFSS Ansoft. Электродинамическое моделирование в HFSS основано на использовании метода конечных элементов. Решение граничной задачи ищется в частотной области.
Проведенный процесс проектирования с помощью HFSS включил в себя следующие шаги:
Создание модели анализируемой структуры, в том числе:
- создание трехмерной графической модели структуры (рисунок 3); - Задание параметров материалов из которых состоит структура.
Определение электродинамических параметров структуры, включающее:
- задание граничных условий на поверхностях, формирующих анализируемый объект;
- определение и калибровка портов;
- задание параметров решения.
Электродинамический анализ исследуемого объекта, в том числе:
- анализ объекта в полосе частот;
-параметрический анализ объекта;
-параметрическая оптимизация объекта.
Визуализация результатов электродинамического анализа.
Рисунок 3. Трехмерная графическая модель анализируемой структуры в среде HFSS.
Проведя параметрическую оптимизацию излучателя и экрана, получим их размеры, приведенные в таблице 1. Изображение излучателя приведено на рисунке 4.
Рисунок 4. Схематичное изображение излучателя и экрани на основе симметричной щелевой линии.
Таблица 1. ПараметрAlА2ВСLНRxabcВеличина (мм.)151518.333155.67Параметр 10015013713271
На рисунке 5 приведена диаграмма направленности в H-плоскости для излучателя Вивальди с экраном, после выполнения параметрической оптимизации .
2ϴ0,7=93,20 2ϴ0,7=90,40
УБЛ=-11.9 (дБ) УБЛ=-9,2 (дБ)
а) б)
2ϴ0,7=92,10
УБЛ=-13,6 (дБ) в) Рисунок 5. Диаграмма направленности излучателя с экраном в H-плоскости на частотах: а) f=0,9 (ГГц), б) 1,8 (ГГц), в) 2,1 (ГГц).
Исходя из полученных диаграмм направленности, можно сделать вывод, что четыре такие антенны позволят перекрыть зону обслуживания базовой антенной станции.
Расчет диаграммы направленности приближенным методом.
Построение строгих электродинамических моделей антенн, подобных исследуемой в общем случае является сложной задачей. Однако, если положить, что в направляющей структуре распространяется только один тип волны, что справедливо для неизменяющегося поперечного сечения щели, то в этом случае можно использовать подход для расчета параметров симметричной щелевой линии. В данном случае изменение поперечного сечения антенны является главным, поэтому была произведена его регуляризация для конечного числа участков , что позволило применить для них известные модельные представления и по их суммарному вкладу рассчитать диаграмму направленности всей антенны.
Направляющая структура антенны, состоящая из участков регулярных щелевых антенн с постоянной шириной раскрыва приведена на рисунке 6. Для такой ступенчатой аппроксимации нерегулярной структуры предполагается, что шаг увеличения ширины щели много меньше четверти длины волны излучения:
w_n-w_(n-1)=w_(n+1)-w_n=Δw≪λ_0/4, Где w_n - ширина щели n-го регулярного участка направляющей структуры антенны, λ0 - длина волны электромагнитных колебаний на входе антенны.
При исследовании данной антенны длина регулярных участков была принята равной λ_0/8. Рисунок 6. Аппроксимация расширяющейся направляющей структуры антенны регулярными участками.
Поперечная компонента электромагнитного поля для i-го регулярного участка антенны будет определяться следующим выражением:
E_x^i (x`,z`)=e^(-jk_x^i z`) ((2√(Z_в^i ))/(πw^i )) ∑_(n=1)^(M_x^i)▒〖(a_n^i T_(2(n-1)) ((2x`)/w^i ))/√(1-((2x`)/w^i )^2 )=e^(-jk_x^i z`) E_a^i (x`) 〗,
где E_a^i (x`)=((2√(Z_в^i ))/(πw^i )) ∑_(n=1)^(M_x^i)▒(a^i T_(2(n-1)) ((2x`)/w^i ))/√(1-((2x`)/w^i )^2 ).
Здесь x`, z` - текущие координаты поля, w - ширина щели соответствующего участка антенны; k_x^i - волновой вектор вдоль оси x; a_n^i - амплитуды базисных функций для соответствующих участков антенны; T - полином Чебышева; М - количество гармоник для полинома Чебышева.
Результирующее поле в дальней зоне будет определяться суммарным вкладом в излучение , вносимым каждым регулярным участком:
E(ϴ,φ)=∑_(n=1)^N▒〖E_n (ϴ,φ)〗,
где, E_n (ϴ,φ) -вклад n-го регулярного участка направляющей структуры антенны в поле дальней зоны.
Расчетный формулы для нахождения электрической составляющей напряженности магнитного поля в H плоскости в данном случае будет E_ϴ^i (φ)=E_a^i (0)[e^(-jk_0 Lc^i )/((c^i+cos⁡(φ)) {sin⁡(φ) [F(p_h^i ) e^(jv_h^i )-F(p_l^i ) e^(jv_l^i ) ] +sin⁡〖(φ/2) √(2(c^i-1))〗 [F(q_h^i )-F(q_l^i )]}-Г e^(-jk_0 Lc^i )/((c^i-cos⁡(φ) ) {sin⁡(φ) [F(p_h^i ) e^(jv_h^i )-F(p_l^i ) e^(jv_l^i ) ]-sin⁡〖(φ/2) √(2(c^i+1))〗 [F(q ̅_h^i )-F(q ̅_l^i )]}] ,
где Г - гамма функция, x_h^i и x_l^i верхняя и нижняя координаты i-го участка; F(*) - интеграл Френеля, определяемый соотношением:
F(v)=∫_0^v▒〖e^(-jt)/√2πt dt〗,
первый множитель, определяемый выражением:
E_a^i (*)=√(Z_0^i ) J_0 (*),
где J_0 (*) - функция Бесселя.
Остальные компоненты определяются выражениями:
с^i=(λ_0/(λ`));
k_0=2π/λ_0;
p_(h,l)^i=k_0 x_(h,l)^i (1+cos(ϴ));
q_(h,l)^i=k_0 x_(h,l)^i (с^i-1); q ̅_(h,l)^i=k_0 x_(h,l)^i (с^i+1). Где λ` - длина волны в пределах соответствующего регулярного участка антенны.
Рассчитанная по выше приведенной формуле диаграмма направленности в H-плоскости приведена на рисунке 7.
Рисунок 7. Диаграммы направленности рассчитанные:
приближенным методом, в HFSS Ansoft.
Расчет производился для одиночного излучателя без отражателя.
График показывает хорошее совпадение теоретического расчета и компьютерного моделирования.
Система возбуждения излучателя.
Система возбуждения 1
Документ
Категория
Рефераты
Просмотров
170
Размер файла
545 Кб
Теги
курсач
1/--страниц
Пожаловаться на содержимое документа