close

Вход

Забыли?

вход по аккаунту

?

Патент BY5181

код для вставкиСкачать
ОПИСАНИЕ
ИЗОБРЕТЕНИЯ
К ПАТЕНТУ
РЕСПУБЛИКА БЕЛАРУСЬ
BY (11) 5181
(13) C1
(19)
7
(51) G 03H 1/04,
(12)
G 01B 9/021
НАЦИОНАЛЬНЫЙ ЦЕНТР
ИНТЕЛЛЕКТУАЛЬНОЙ
СОБСТВЕННОСТИ
(54)
СПОСОБ ФОРМИРОВАНИЯ ИЗЛУЧЕНИЯ ДЛЯ ЗАПИСИ
КОНТУРНЫХ ГОЛОГРАММ
(21) Номер заявки: a 19991106
(22) 1999.12.13
(46) 2003.06.30
(71) Заявитель: Институт электроники
Национальной академии наук Беларуси (BY)
(72) Автор: Тюшкевич Борис Николаевич
(BY)
(73) Патентообладатель: Институт электроники Национальной академии наук
Беларуси (BY)
(57)
Способ формирования излучения для записи контурных голограмм, при котором одну
частоту излучения ν1 формируют в лазере, вторую частоту излучения ν2 формируют путем
нелинейного преобразования частоты излучения в веществе, отличающийся тем, что для
формирования ν2 используют формируемую в лазере частоту излучения ν3≠ν1, при этом ν1
формируют до формирования ν3 или после формирования ν2.
BY 5181 C1
(56)
Окушко В.А. и др. Лазерная физика и спектроскопия: Труды III конф. по лазерной физике и спектроскопии 2-4 июля 1997. - Гродно, Мн., 1997. - Т. 1б. - С. 341-342.
SU 1755250 A1, 1992.
RU 2023279 C1, 1994.
US 4696572 A, 1987.
BY 5181 C1
Изобретение относится к области квантовой электроники и голографической техники,
может быть использовано для создания мощных импульсных источников когерентного
узкополосного оптического излучения для записи контурных карт рельефа поверхности
голографическим методом.
Известен способ формирования излучения для записи контурных голограмм [1], при
котором две частоты излучения ν1 и ν2 формируют в лазере.
Диапазон перестройки частотного интервала между двумя частотами излучения и тем
самым чувствительность метода записи контурных голограмм в известном способе
ограничен контуром усиления используемых активных элементов лазера.
Из известных технических решений наиболее близким является способ формирования
излучения для записи контурных голограмм [2], при котором одну частоту излучения ν1
формируют в лазере, вторую частоту излучения ν2 формируют путем нелинейного преобразования первой частоты излучения ν1 в веществе.
Диапазон перестройки частотного интервала между двумя частотами излучения,
который изменяется путем замены одного вещества, нелинейно преобразующего частоту
излучения, на второе, и тем самым чувствительности метода записи контурных голограмм
в известном способе ограничен набором веществ, используемых для нелинейного
преобразования частоты излучения.
Технической задачей, которую решает предлагаемое изобретение, является
расширение диапазона перестройки частотного интервала между двумя частотами
излучения и чувствительности метода записи контурных голограмм.
Поставленная техническая задача достигается тем, что в способе формирования излучения для записи контурных голограмм, при котором одну частоту излучения ν1 формируют в
лазере, вторую частоту излучения ν2 формируют путем нелинейного преобразования частоты
излучения в веществе, для формирования ν2 используют формируемую в лазере частоту
излучения ν3≠ν1, при этом ν1 формируют до формирования ν3 или после формирования ν2.
Использование для формирования второй частоты излучения ν2 путем нелинейного
преобразования в веществе частоты излучения ν3≠ν1 позволяет варьировать разность
частот излучения ∆ν=|ν1-ν2| как за счет замены одного вещества на другое, так и за счет
варьирования разности частот излучения ∆ν' = |ν1-ν3|, формируемых в лазере. Диапазон
перестройки частотного интервала между двумя частотами излучения при этом
расширяется до величины ∆ν = ∆ν' + ∆ν", где ∆ν" - величина смещения частоты излучения
при нелинейном преобразовании ее в веществе. При этом расширяется диапазон
перестройки чувствительности метода записи контурных голограмм, которая, в частности,
определяется шагом между контурными линиями на голограмме, зависящим от разности
частот ∆ν.
Предлагаемый способ осуществляется следующей совокупностью операций. В лазере
формируют одну частоту излучения ν1. Затем в лазере формируют частоту излучения
ν3≠ν1, из которой путем нелинейного преобразования частоты излучения в веществе формируют частоту излучения ν2. Последовательность может быть и обратной: сначала в
рассмотренной выше последовательности формируют вторую частоту излучения ν2, а
затем первую частоту излучения ν1.
На фигуре представлено устройство, с помощью которого может быть реализован
предлагаемый способ, и поясняющее сущность изобретения, где приняты следующие обозначения: 1 - лазер; 2 - поворачивающий поляризацию излучения элемент; 3 - поляризационный отражатель; 4 - поворачивающий поляризацию излучения элемент; 5 - отражатель;
6 - поворачивающий поляризацию элемент; 7 - вещество.
Устройство содержит лазер 1, выход которого через поворачивающий поляризацию
излучения элемент 2, поляризационный отражатель 3 и поворачивающий поляризацию
излучения элемент 4 оптически связан с отражателем 5, а также через поворачивающий
поляризацию излучения элемент 2, поляризационный отражатель 3 и поворачивающий
поляризацию излучения элемент 6 оптически связан с веществом 7.
2
BY 5181 C1
Лазером 1 являлся моноимпульсный рубиновый лазер с перестраиваемой частотой излучения, аналогичный используемому в [1]. В качестве поворачивающего поляризацию
излучения элемента 2 использован полуволновой электрооптический модуляционный
элемент из кристалла KDP Z-среза; поляризационного отражателя 3 - поляризационное
зеркало с диэлектрическим покрытием; поворачивающего поляризацию излучения элемента 4 - четвертьволновой электрооптический модуляционный элемент из кристалла
KDP Z-среза; отражателя 5 - зеркало с диэлектрическим покрытием, коэффициент отражения которого на длине волны генерации близок к 1; поворачивающего поляризацию излучения элемента 6 - ячейка Фарадея; вещества 7 - кювета с ацетоном (могут быть
использованы и другие вещества: кварц, метан и т.п.).
Принцип действия устройства состоит в следующем. При накачке в лазере 1
формируется частота излучения ν1. Излучение этой частоты поступает на
поворачивающий поляризацию излучения элемент 2. При полуволновом напряжении на
его электродах плоскость поляризации излучения с частотой ν1 поворачивается на π/2.
Излучение с частотой ν1 отражается поляризационным отражателем 3, проходит поворачивающий поляризацию элемент 4 и после отражения отражателем 5 второй раз проходит
поворачивающий поляризацию элемент 4. После двойного прохождения по поворачивающему поляризацию излучения элементу 4 плоскость поляризации излучения с частотой ν1 поворачивается на π/2, оно проходит через поляризационный отражатель 3 и
выводится в направлении, указанном стрелкой на фигуре. Затем при накачке в лазере 1
формируется частота излучения ν3≠ν1. При отсутствии напряжения на электродах поворачивающего поляризацию элемента 2 излучение с частотой ν3 проходит через него без изменения поляризации, затем проходит через изменяющий поляризацию излучения
элемент 6 и попадает в вещество 7, где частота излучения ν3 преобразуется частоту ν2, например, за счет вынужденного рассеяния Мандельштама-Бриллюэна. Излучение с частотой ν2 возвращается на изменяющий поляризацию излучения элемент 6. После двойного
прохождения излучения по данному элементу на его выходе получаем излучение с частотой ν2, плоскость поляризации которого составляет угол, равный π/2 с плоскостью поляризации излучения с частотой ν3, поступавшего на его вход. Затем излучение с частотой
ν2 отражается поляризационным отражателем 3 и выводится в том же направлении, что и
излучение с частотой ν1.
В устройстве не исключена возможность использования лазерных усилительных
каскадов. Обратная последовательность формирования частот излучения ν1 и ν2 может
быть реализована с помощью представленного на фигуре устройства при повороте поляризационного отражателя 3 на угол, равный π/2, либо при изменении последовательности
включения и выключения изменяющего поляризацию излучения элемента 2. При этом во
всех случаях частотный интервал ∆ν можно варьировать за счет изменения частот излучения ν1 и ν3, формируемых в лазере при использовании одного и того же вещества 7 (за
счет изменения ∆v'), за счет замены одного вещества 7 на другое (за счет изменения ∆ν"),
так и за счет изменения ∆ν' и ∆ν" одновременно.
Источники информации:
1. Патент РФ 2023279, МПК G 03 И 1/04, G 01В 9/021, 1994.
2. Окушко В.А., Бровкович В.Г., Тюшкевич Б.Н. Регистрация контурных карт рельефа на
фототермопластическом материале//Лазерная физика и спектроскопия: Труды 3 конф /
Акад. наук Беларуси. Ин-т физики им. Б.И.Степанова. - Мн., 1997. - Т. 1. - С. 341-342.
Национальный центр интеллектуальной собственности.
220034, г. Минск, ул. Козлова, 20.
Документ
Категория
Без категории
Просмотров
0
Размер файла
107 Кб
Теги
by5181, патент
1/--страниц
Пожаловаться на содержимое документа