close

Вход

Забыли?

вход по аккаунту

?

Патент BY5322

код для вставкиСкачать
ОПИСАНИЕ
ИЗОБРЕТЕНИЯ
К ПАТЕНТУ
РЕСПУБЛИКА БЕЛАРУСЬ
BY (11) 5322
(13) C1
(19)
7
(51) G 03H 1/04,
(12)
G 01B 9/021
НАЦИОНАЛЬНЫЙ ЦЕНТР
ИНТЕЛЛЕКТУАЛЬНОЙ
СОБСТВЕННОСТИ
(54)
СПОСОБ ФОРМИРОВАНИЯ ИЗЛУЧЕНИЯ ДЛЯ ЗАПИСИ
КОНТУРНЫХ ГОЛОГРАММ (ВАРИАНТЫ)
(21) Номер заявки: a 20000407
(22) 2000.04.27
(46) 2003.06.30
(71) Заявитель: Государственное научное
учреждение "ИНСТИТУТ ЭЛЕКТРОНИКИ НАЦИОНАЛЬНОЙ АКАДЕМИИ НАУК БЕЛАРУСИ" (BY)
(72) Автор: Тюшкевич Борис Николаевич
(BY)
(73) Патентообладатель: Государственное
научное учреждение "ИНСТИТУТ
ЭЛЕКТРОНИКИ НАЦИОНАЛЬНОЙ
АКАДЕМИИ НАУК БЕЛАРУСИ"
(BY)
BY 5322 C1
(57)
1. Способ формирования излучения для записи контурных голограмм, при котором
частоты излучения формируют в лазере и путем нелинейного преобразования сформированных частот излучения в веществе, отличающийся тем, что в лазере формируют n ≥ 2
частот излучения νn с частотным интервалом
|ν1-ν2| = … = |νn-1-νn| = k-1∆Ω,
где k – целое число, удовлетворяющее условию 1 ≤ k ≤ n,
∆Ω - сдвиг частоты излучения при нелинейном преобразовании ее в веществе,
а путем нелинейного преобразования в веществе формируют 1 ≤ m ≤ n частот излучения.
2. Способ формирования излучения для записи контурных голограмм, при котором
частоты излучения формируют в лазере и путем нелинейного преобразования сформированных частот излучения в веществе, отличающийся тем, что в лазере формируют n ≥ 2
частот излучения νn с частотным интервалом
|ν1-ν2| = … = |νn-1-νn| = 2∆Ω,
где ∆Ω - сдвиг частоты излучения при нелинейном преобразовании ее в веществе,
а путем нелинейного преобразования в веществе формируют n-1 ≤ m ≤ n частот излучения.
BY 5322 C1
(56)
Окушко В.А. и др. Лазерная физика и спектроскопия: Труды III конф. по лазерной физике и спектроскопии 2-4 июля 1997. - Гродно, Минск, 1997. Т.1. - С. 341-342.
BY a19980728 A, 2000.
BY a19980415 A, 1999.
SU 1755250 A1, 1992.
RU 2023279 C1, 1994.
US 4696572 A, 1987.
Изобретение относится к области квантовой электроники и голографической техники,
может быть использовано для создания мощных импульсных источников когерентного
узкополосного оптического излучения для записи контурных карт рельефа поверхности
голографическим методом.
Известен способ формирования излучения для записи контурных голограмм [1], при
котором одну частоту излучения формируют в лазере, вторую частоту излучения формируют путем нелинейного преобразования первой частоты излучения в веществе.
В устройстве не решается задача многократной интерференции при записи контурных
голограмм.
Из известных технических решений наиболее близким является способ формирования
излучения для записи контурных голограмм [2], при котором частоты излучения формируют в лазере и путем нелинейного преобразования сформированных частот излучения в
веществе.
Диапазон перестройки частотного интервала между эквидистантными частотами излучения, который изменяется путем замены одного вещества, нелинейно преобразующего
частоты излучения, на второе, и тем самым чувствительности метода записи контурных
голограмм в известном способе ограничен набором веществ, используемых для нелинейного преобразования частоты излучения.
Технической задачей, которую решает предлагаемое изобретение, является расширение диапазона перестройки частотного интервала между эквидистантными частотами излучения и чувствительности метода записи контурных голограмм.
Поставленная техническая задача достигается тем, что в способе формирования излучения для записи контурных голограмм, при котором частоты излучения формируют в лазере и
путем нелинейного преобразования сформированных частот излучения в веществе, в лазере
формируют n ≥ 2 частот излучения νn с частотным интервалом |ν1 - ν2| = ... = |νn-1 - νn| = k-1∆Ω,
где k - целое число, удовлетворяющее условию 1 ≤ k ≤ n, ∆Ω - сдвиг частоты излучения при
нелинейном преобразовании ее в веществе, а путем нелинейного преобразования в веществе
формируют 1 ≤ m ≤ n частот излучения.
Поставленная техническая задача достигается также тем, что в способе формирования излучения для записи контурных голограмм, при котором частоты излучения
формируют в лазере и путем нелинейного преобразования сформированных частот излучения в веществе, в лазере формируют n ≥ 2 частот излучения νn с частотным интервалом |ν1 - ν2| = ... = |νn-1 - νn| = 2∆Ω, где ∆Ω - сдвиг частоты излучения при нелинейном
преобразовании ее в веществе, а путем нелинейного преобразования в веществе формируют n - 1 ≤ m ≤ n частот излучения.
Указанная выше совокупность признаков позволяет реализовать многократную интерференцию при записи контурных голограмм в диапазоне частот излучения, в предельном случае более чем в два раза превышающую контур усиления используемых активных
2
BY 5322 C1
элементов лазера. При этом диапазон эквидистантных частот может варьироваться как за
счет перестройки частоты в лазере, так и за счет замены вещества, нелинейно преобразующего частоту излучения.
Предлагаемый способ осуществляется следующей совокупностью операций. В первом варианте в лазере формируют n ≥ 2 частот излучения νn с частотным интервалом
|ν1 - ν2| = ... = |νn-1 - νn| = k-1∆Ω и 1 ≤ m ≤ n частот излучения путем нелинейного преобразования в веществе. Во втором варианте в лазере формируют n ≥ 2 частот излучения νn
с частотным интервалом |ν1 - ν2| = ... = |νn-1 - νn| = 2∆Ω и n – 1 ≤ m ≤ n частот излучения
путем нелинейного преобразования в веществе.
На фигуре представлено устройство, с помощью которого могут быть реализованы
оба варианта предлагаемого способа, и поясняющее сущность изобретения, где приняты
следующие обозначения: 1 - лазер; 2 - поворачивающий поляризацию излучения элемент;
3 - поляризационный отражатель; 4 - поворачивающий поляризацию излучения элемент;
5 - отражатель; 6 - поворачивающий поляризацию элемент, 7 - вещество.
Устройство содержит лазер 1, выход которого через поворачивающий поляризацию
излучения элемент 2, поляризационный отражатель 3 и поворачивающий поляризацию
излучения элемент 4 оптически связан с отражателем 5, а также через поворачивающий
поляризацию излучения элемент 2, поляризационный отражатель 3 и поворачивающий
поляризацию излучения элемент 6 оптически связан с веществом 7.
Лазером 1 являлся моноимпульсный рубиновый лазер с перестраиваемой частотой излучения, аналогичный используемому в [3]. В качестве поворачивающего поляризацию
излучения элемента 2 использован полуволновой электрооптический модуляционный
элемент из кристалла KDP Z-среза; поляризационного отражателя 3 - поляризационное
зеркало с диэлектрическим покрытием; поворачивающего поляризацию излучения элемента 4 - четвертьволновой электрооптический модуляционный элемент из кристалла
KDP Z-среза; отражателя 5 - зеркало с диэлектрическим покрытием, коэффициент отражения которого на длине волны генерации близок к 1; поворачивающего поляризацию излучения элемента 6 - ячейка Фарадея; вещества 7 - кювета с ацетоном.
Принцип действия устройства состоит в следующем. При накачке в лазере 1 формируется n ≥ 2 частот излучения. Излучение с этими частотами поступает на поворачивающий
поляризацию излучения элемент 2. При напряжении на его электродах, отличном от Кπ/2,
где К = 0, 1, 2, ..., часть излучения с частотами, сформированными в лазере, отражается
поляризационным отражателем 3, проходит поворачивающий поляризацию элемент 4 и
после отражения отражателем 5 второй раз проходит поворачивающий поляризацию
элемент 4. После двойного прохождения по поворачивающему поляризацию излучения
элементу 4 плоскость поляризации этой части излучения поворачивается на π/2, оно проходит через поляризационный отражатель 3 и выводится в направлении, указанном стрелкой на фиг. Вторая часть излучения проходит через поляризационный отражатель 3,
изменяющий поляризацию излучения элемент 6 и попадает в вещество 7, где сформированные в лазере 1 частоты излучения преобразуются в частоты излучения, сдвинутые на
∆Ω, например, за счет вынужденного рассеяния Мандельштама-Бриллюэна. Излучение с
этими частотами возвращается на изменяющий поляризацию излучения элемент 6. После двойного прохождения этой части излучения по данному элементу на его выходе
получаем излучение, плоскость поляризации которого составляет угол, равный π/2 с
плоскостью поляризации излучения, поступавшего на его вход. Затем эта часть излучения отражается поляризационным отражателем 3 и выводится в том же направлении, что
и излучение первой части. В результате на выходе получаем n + m частот излучения. В
случае |ν1 - ν2| = ... = |νn-1 - νn| = k-1∆Ω диапазон частот в (n + m - l)/(n - 1) раз превышает
3
BY 5322 C1
диапазон частот, сформированных в лазере 1, и в (n + m)/n раз превышает их количество.
В случае |ν1 - ν2| = ... = |νn-1 - νn| = 2∆Ω диапазон частот в (n + m - 1)/2(n - 1) раз превышает
диапазон частот, сформированных в лазере 1, и в (n + m)/n раз превышает их количество.
В устройстве не исключена возможность использования лазерных усилительных
каскадов. Поворачивающий поляризацию излучения элемент 2 может выполнять не
только рассмотренные выше функции, но и использоваться для выравнивания путем
варьирования напряжения на его электродах энергетических параметров частот излучения, формируемых в лазере 1, и частот излучения, формируемых путем нелинейного
преобразования в веществе 7. Следует отметить, что устройство может быть успешно
использовано и для формирования многочастотного излучения в пределах контура усиления лазера 1, когда формирование его другими методами затруднено.
Национальный центр интеллектуальной собственности.
220034, г. Минск, ул. Козлова, 20.
Документ
Категория
Без категории
Просмотров
0
Размер файла
113 Кб
Теги
патент, by5322
1/--страниц
Пожаловаться на содержимое документа