close

Вход

Забыли?

вход по аккаунту

?

bd000102712

код для вставкиСкачать
На правах рукописи
ДЫМОЧКИН
Денис Дмитриевич
ВЛИЯНИЕ РЕЖИМОВ
ЭЛЕКТРОАКУСТИЧЕСКОГО НАПЫЛЕНИЯ
НА ПРОЧНОСТЬ СЦЕПЛЕНИЯ ПОКРЫТИЯ
С ОСНОВОЙ ПРИ УПРОЧНЕНИИ
ФОРМООБРАЗУЮЩЕГО ИНСТРУМЕНТА
Специальность: 05.03.01 - Технологии и
оборудование механической и физикотехнической обработки
АВТОРЕФЕРАТ
диссертации на соискание учёной степени
кандидата технических наук
Ростов-на-Дону
2005
Работа выполнена в государственном образовательном учреждении
высшего профессионального образования Донском государственном тех­
ническом университете (ДГТУ) на кафедре «Автоматизация производст­
венных процессов».
Научный руководитель:
доктор технических наук,
профессор МинаковВ.С.
Официальные оппоненты:
доктй^р» технических наук,
профессор Краплин МА.
кандидат технических наук,
профессор Попов В Л .
Ведущая организация:
ОАО НПП КП «Квант»
Защита состоится 25 октября 2005 г. в 10*^ часов на заседании дис­
сертационного совета Д.212.058.02 в ГОУ ВПО Донском государственном
техническом университете (ДГТУ) по адресу:
344010, г. (Ч)сп)в-на-Дону, пл. Гагарина 1, ауд. 252.
С диссергтацией можно ознакомиться в библиотеке ДГТУ
Отзыв в двух экземплярах, заверенны^^ гербовой печатью организа­
ции, просим выслать в диссертационный совет по указанному адресу.
Автореферат разослан
Учёный секретарь
диссертационного совета
доктор технических наук,
профессор
_» сентября 2005 г.
Сидоренко B.C.
^тл.
АМгв
Z21WS
ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ
Актуальность. Проблема повышения стойкости формообразующего
инструмента по-прежнему является актуальной. Увеличение периода
стойкости снижает себестоимость продукции за счёт уменьшения затрат
на инструмент, повышает её качество и производительность работы обо­
рудования за счёт снижения потерь точности и времени, связанных с
заменой инструмента.
В процессе работы формообразующего инструмента и деталей ма­
шин наиболее тяжело нафуженным является поверхностный слой. По­
этому, одним из путей повышения стойкости является нанесение покры­
тий из материалов, обладающих высокими прочностными характеристи­
ками (или легирование поверхностного слоя такими материалами). В
этом случае важную роль играет прочность сцепления покрытия с осно­
вой. При небольшой прочности сцепления, даже покрытия, обладающие
высокой твёрдостью и прочностью, в условиях работы, связанных с цик­
лическими нагрузками, отслаиваются (например, покрытия, полученные
различными методами вакуумного и газо-термического напыления).
Для обеспечения высокой прочности сцепления покрытия с основой
необходимо создать переходную зону, в которой за счёт диффузии мате­
риалов покрытия (или легирующих компонентов) в основу, происходит
плавное изменение их содержания. При резком изменении граница меж­
ду покрытием и основой будет являться зоной концентрации напряже­
ний, что и приводит к отслаиванию покрытия. Интенсификация диффу­
зии при нанесении покрытий является основным механизмом увеличения
прочности сцепления покрытия с основой и одним из путей повышения
стойкости формообразующего инструмента и деталей машин.
Перспективный путь в этом направлении - использование высоко­
концентрированных потоков энергий (ВКПЭ): лазерное излучение, элек­
троискровое воздействие, ультразвуковые колебания (УЗК), и др.
Ускорение диффузии оказывает существенное влияние на характер
распределения компонентов покрытия по всей глубине упрочнённого
поверхностного слоя. От этого зависят и другие физико-технические
свойства упрочнённого слоя - микротвёрдостъ, износостойкость, предел
прочности, изменение которого вызвано эффектом Роско, и др.
Следовательно, важной является как задача увеличения прочности
сцепления покрытия с основой, так и прогнозирование характера рас­
пределения материалов покрытия по глубине упрочнённого слоя.
Применительно к ВКПЭ, задача осложняется тем, что физические
процессы происходят в микрообьёме в крайне неравновесных условиях
при высоких скоростях нагрева и охлаждения, в зоне обработки могут
РОС НЛЦМОМАЛЬНАЯ i
вИБЛИОтеКА
\
_^^z$m
"'
I
II.»
it
присутствовать сразу все 4 фазы вещества, а механизм диффузии в твёр­
дой фазе существенно изменяется. Этот механизм до конца ещё не
изучен, что во многих случаях не позволяет заранее предсказать харак■ тер распределения материалов покрытия по глубине упрочнённого слоя.
Актуальным является описание диффузии на основе теории о силь­
новозбуждённом состоянии кристаллов, возникающем под воздействием
ВКПЭ. Эта теория обосновывает новый «конвективный» механизм диф­
фузии в твердой фазе и позволяет рассматривать различные фазы веще­
ства как кристалл с разной степенью сильного возбуждения.
Таким образом, актуальность темы обусловлена практической зна­
чимостью и перспективностью использования ВКПЭ для нанесения покрышй с прогнозируемыми свойствами и получения новых материалов; а
также недостаточной изученностью и теоретической обоснованностью
явлений, возникающих под воздействием ВКПЭ. Исходя из этого, были
сформулированы цель и задачи диссертационной работы, которая час­
тично выполнена в рамках научно-технической программы «Научные ис­
следования высшей школы по приоритетным направлениям науки и тех­
ники»; подпрограмма «Производственные технологии»; тема: «Электро­
акустическое напыление как метод упрочнения изделий машиностроения
и формообразующего инструнента» (код 04.01.063) и факта министерст­
ва образования «Дискретное управление износостойкостью формообра­
зующего инструмента» (код 1158), где автор являлся соисполнителем.
Цель работы! Повышение стойкости формообразующего инстру­
мента и производительности металлообработки электроакустическим
напылением покрытий, обладающих высокой прочностью сцепления с
материалом основы и прогнозируемым распределением материала по­
крытия по глубине упрочнённого поверхностного слоя.
Для достижения поставленной цели в диссертационной работе были
решены следующие задачи;
• Произведён анализ литературных данных для выявления закономерно­
стей диффузии под воздействием ВКПЭ как основного механизма,
обеспечивающего высокую прочность сцепления покрытия с основой.
• Получены дифференциальные уравнения, отражающие закономерно­
сти диффузии в сильновозбуждённом состоянии, возникающем в под­
ложке под воздействием ВКПЭ.
• Получены решения дифференциальных уравнений, позволяющие при­
менить их для описания диффузии при многократных импульсных воз­
действиях ВКПЭ при электроакустическом напылении покрытий, повы­
шающих стойкость формообразующего инструмента и деталей машин.
• На основе полученных решений и литературных данных разработана
аналитическая методика, позволяющая произвести качественный ана-
лиэ распределения материалов покрытия по глубине упрочнённого по­
верхностного слоя при электроакусшческом напылении (ЭЛАН).
• Для подтверждения справедливости разработанной методики проведе­
ны экспериментальные исследования.
• Создана установка электроакустического напыления, произведены её
опытно-промышленные испытания и рекомендованы технологические
режимы электроакустического напыления твёрдого сплава ВК-8 при
упрочнении формообразующего инструмента из стали Р6М5.
Результаты, полученные автором при решении поставленных задач,
выносятся на защиту.
Автрришиииуг?
• Дифференциальные уравнения, описывающие закономерности диффу­
зии легирующих компонентов в подложку при возникновении в ней
сильновоэбутедённого состояния под воздействием ВКПЭ.
• Численный алгоритм решения дифференциальных уравнений, который
позволил получить решения не только для однократных, но и для мно­
гократных импульсных воздействий ВКПЭ.
• Аналитическую методику расчёта распределения напыляемых мате­
риалов по глубине поверхностного слоя при электроакустическом уп­
рочнении формообразующего инструмента и деталей машин.
• Результаты экспериментальных исследований процесса ЭЛАН, под­
тверждающие справедливость методики анализа рафределения мате­
риала покрытия по глубине упрочнённого поверхностного слоя.
• Техкачоги» и режимы злектрозкусп^ческого напыления формообра­
зующего инструмента, результаты испытаний в условиях производства.
Методы исследований. Для достижения поставленной цели в ра­
боте проводились теоретические и экспериментальные исследования
характера распределения материалов покрытия по глубине поверхност­
ного слоя и испьггания упрочнённого формообразующего инструмента на
производстве (в инструментальном цехе ФГУП ВНИИ «Градиент»).
Теоретические исследования проводились путём математического
моделирования диффузии при ЭЛАН в системе MATLAB. Моделирование
осуществлялось на основе алгоритма численного решения дифференци­
альных уравнений, отражающих закономерности диффузии в сильновоз­
буждённом состоянии, возникающем в подложке под воздействием ВКПЭ.
Экспериментальные исследования проводились методом рентгеноспектрального микроанализа на РЭМ «Камебакс-микро». Статистическая
обра<ботка результатов осуществлялась по известной методике с исполь­
зованием метода наименьших квадратов.
Результаты испытаний формообразующего инструмента сравнива­
лись с данными, полученными по нормативной и справочной литературе.
Научная новизна.
• Получены дифференциальные уравнения, описывающие :эакономерности диффузии легирующих компонентов в подложку при возникнове­
нии в ней сильновозбуждённого состояния кристаллитов под воздейст­
вием ВКПЭ. Эти уравнения, в отличие от разработанных ранее (Пани­
ным В.Е. с соавторами), учитывают «динамическое равновесие» веще­
ства в сильновозбуждённом состоянии.
• Найдены аналитическое и численное решения дифференциальных
уравнений, которые показали хорошее качественное совпадение с экс­
периментальными данными других авторов (Н.Н. Рыкалин, В.М. Ревуцкий, Л.Н. Лариков и др.), полученными при воздействии различных
ВКПЭ (лазерное, электроискровое, ультразвуковое воздействия).
• Теоретически показано, что эквивалентного повышения эффективно­
сти диффузии можно достичь как за счёт увеличения интенсивности
воздействия ВКПЭ (при ЭЛАН - увеличение амплитуды продольнокрутильных ультразвуковых колебаний или напряжения электроискро­
вого разрзда), так и за счёт увеличения кратности импульсных воздей­
ствий (увеличение частоты продольно-крутильных ультразвуковых ко­
лебаний и электроискровых разрядов).
• Разработана аналитическая методика для оценки характера распреде­
ления материалов покрытия по глубине поверхностного слоя при
ЭЛАН, которая учитывает как полученные автором дифференциальные
уравнения, так и модель формирования поверхностного слоя при элек­
троискровом легировании, разработанную В.М. Ревуцким с соавторами.
Практическая ценность.
• Разработана программа для качественного анализа характера распре­
деления материалов покрытия по глубине поверхностного слоя формо­
образующего инструмента, упрочнённого методом ЭЛАН. Это позволяет
сократить объём экспериментов при исследовании процесса ЭЛАН.
• Рекомендованы режимы электроакустического напыления формообра­
зующего инструмента твёрдым сплавом ВК-8, обеспечивающие высо­
кую прочность сцепления покрытия с материалом основы и повышение
стойкости в 4 раза.
• Создана опыто-промышленная установка ЭЛАН для ФГУП ВНИИ «Гра­
диент», на основе которой создана промышленная установка.
Реализация в промышленности. Результаты исследования вне­
дрены на ФГУП ВНИИ «Градиент», где был организован лабораторнопроиэводственный участок электроакустического упрочнения формооб­
разующего инструмента. Акт внедрения и использования научных ре­
зультатов прилагается к диссертации. Кроме того, производится также
внедрение на ОАО «Роствертол», для которого по договору №78.00.00.
«Модернизация установки электроискрового легирования в установку
электроакустического напыления» (в котором автор является соисполни­
телем) была создана промышленная установка ЭЛАН.
Технология. Созданная для ФГУП ВНИИ «Градиент» опытнопромышленная установка, в отличие от лабораторной, позволила произ­
водить настройку акустической системы на резонансную частоту ультра­
звуковых колебаний в диапазоне 17.. 25 кГц с точностью • 100 Гц, а так­
же вывести работу ультразвукового преобразователя на линейный уча­
сток кривой намагничивания и получить ультразвуковые колебания пре­
образователя, более близкие к синусоидальным.
Технологические режимы упрочнения были назначены на основе
экспериментальных исследований, проведённых при помощи РЭМ «Камебакс-микро», а также на основе исследований, проводимых ранее в ла­
боратории «Ультразвуковые процессы и технологии» под руководством
д.т.н., проф. B.C. Минакова. Результаты испытаний в инструментальном
цехе ФГУП ВНИИ «Градиент» показали увеличение стойкосто формооб­
разующего инсфумента (свёрл) в 4 и более раз.
По результатам испытаний была разработана технологическая инст­
рукция на упрочнение формообразующего инструмента и деталей машин
на установке ЭЛАН-8 на участке электроакустического напыления. Таким
о^язои, можно говорить о внедрении технологии ЭЛАН.
Достоверность и обоснованность выводов. Достоверность ре­
зультатов определяется современными методами экспериментальных
исследований и обработки результатов зкспериментз и педтверзеденз
соответствием результатов теоретических и экспериментальных исследо­
ваний, а также согласованностью с экспериментальными данными других
авторов, имеющихся в литературе. Тем не менее, наблюдаются и некото­
рые отличия, вызванные вкладом случайных факторов, а также явлени­
ем, изучение которого не входило в цели и задачи работы.
Апробация. Основные положения диссертации докладывались на:
• международной научно-технической конференции «Современная элек­
тротехнология в машиностроении», Тула, ТулГУ, 4-5 июня 2002 г;
• мюкдународной научно-технической конференции «Фундаментальные
и прикладные проблемы технологии машиностроения - Техноло­
гия - 2003», Орел, 25-27 сентября, 2003.
• Научно-технической конференции «Прогрессивные технологические
процессы в металлургии и машиностроении. Экология и жизнеобеспе­
чение. Информационные технологии в промышленности и образова­
нии», Ростов-на-Дону, 7-9 сентября 2005 г.
Всего по теме диссертации опубликовано 8 печатных работ.
СТРУКТУИ и PfrWH ШК*ЯУТ9Шт, Диссертационная работа состо­
ит из введения, шести глав, заключения, списка литературных источни­
ков, приложений. Основная часть содержит 130 страниц машинописного
текста, включая 49 рисунков и б таблиц. В приложениях приведены раз­
ностные схемы и тексты программ для решения дифференциальных
уравнений, обработка экспериментальных данных в программе MathCAD,
сведения о внедрении технологии ЭЛАН во ФГУП ВНИИ ^Градиент».
КРАТКОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ '
Во введении обоснована актуальность диссер1зционйой работы/
направленной на решение задачи повышения стойкости фондообразую­
щего инструмента. Предлагаемый путь решения данной задачи - нанесе­
ние покрытий из материалов, обладающих высокими прочностными ха­
рактеристиками, методом электроакустического напыления (ЭЛАН). Дан­
ный метод, сочетающий в себе синхронное воздействие ВКПЭ (элекфической искры и продольно-крутильных УЗК) обеспечивает высокую проч­
ность сцепления покрытия с основой за счёт резкой интенсификации
диффузии. Обосновывается актуальность применения теории о сильно­
возбуждённом состоянии кристаллов для описания диф()^зии под воз­
действием ВКПЭ при ЭЛАН. Формулируются цель диссертационной рабо­
ты и задачи, решаемые для достижения этой цели; приводятся результа­
ты, полученные при решении поставленных задач и выносимые на защи­
ту; определяется научная новизна и практическая ценность работы.
В паовсй главе рассматриваются существующие методы поверхно­
стного упрочнения деталей машин и формообразующего инструмента.
Разнообразие условий работы деталей машин и инструмента определяет
многообразие существующих технологий получения упрочнённого по­
верхностного слоя и требует постоянного'их совершенствования.
Упрочнение поверхностного слоя материалов определяется количе­
ством дефектов его кристаллического строения, и в первую очередь ти­
пом дислокационной структуры и плотностью дислокаций. В связи с этим,
все существующие методы поверхностного упрочнения можно разделить
на три большие группы в зависимости от физических процессов на мик­
роуровне, приводящих к упрочнению:
• упрочнение за счёт изменения микроструктуры поверхностного слоя
при сохранении его химического состава (увеличение плотности дисло­
каций, их полигонизация, уменьшение размера зёрен, и т.п.);
• легирование поверхностного слоя атомами примесей, повышающих
прочностные характеристики за счёт взаимодействия с дислокациями и
другими дефектами кристаллической решётки;
8
• получение на noeepXHOcrv изделия слоя с кристаллическим строением
и физико-механическими свойствами, отличными от свойств материала
упрочняемого изделия, обладающего более высокими прочностными
характеристиками и вызывающего дополнительное упрочнение основы
за счёт воздействия на дислокации, вызванное эффектом Роско.
Наиболее перспективными являются методы поверхностного упроч­
нения, основанные на использовании ВКПЭ, т.к. при определённых усло­
виях они позволяют осуществлять упрочнение за счёт совместнбго дей­
ствия всех вышеперечисленных факторов. Основными методами, осно­
ванными на использовании ВКПЭ, являются лазерное, электронно­
лучевое и электроискровое легирование, детонационное напыление,
ультразвуковая и гидроиипульсная обработка. Некоторые авторы относят
сюда также газоплазменное напыление.
Создаются методы, основанные на комбинированном воздействии
ВКПЭ, такие как плазменное напыление покрытий с ультразвуковой об­
работкой,- комплексное лаэерно-ультраэвуковое упрочнение. Среди них
особое место занимает электроакустическое напыление, т.к. при ЭЛАН
воздействие элекфической искры и продольно-крутильных УЗК (Действие
которых можно интерпретировать как удар со сдвигом) осуществляется
синхронно и практически одновременно, в отличие от других мегтодов,
где воздействие осуществляется поочерёдно.
К недостаткам этих методов следует отнести недостаточную изучен­
ность (как практическую, так и теоретическую) физических процессов,
происходящих под воздействием ВКПЭ в крайне неравноямхых условиях
и с высокими скоростями. Это во многих случаях сдерживает дальней
шее развитие и расширение области применения ВКПЭ, поэтому исследо­
вания в этом направлении являются весьма актуальными.
Во ВТОРОЙ главе упрощённо описываются физические процессы в
межэлектродном промежутке при ЭЛАН, приводятся закономерности
диффузии под воздействием электроискрового разряда и продольнокрутильных ультразвуковых колебаний, действие которых можно интер­
претировать как удар со сдвигом. Рассматривается теория о сильновоз­
буждённом состоянии кристаллов, на основе которой составляются но­
вые дифференциальные уравнения, описывающие диффузию при воз­
никновении в подложке сильновозбухздённого состояния кристаллитов
под воздействием ВКПЭ.
Структурная схема установки электроакустического напыления при­
ведена на рис.1, а рис.2 поясняет модель формирования поверхностного
слоя, разработанную В.М. Ревуцким с соавторами для электроискрового
легирования (ЭИЛ). Эта модель в первом пр|^лижении может быть при­
менена и для ЭЛАН.
Сигнал с датчика обратной
связи ШОС),'расположенного на
ультразвуковом преобразователе
(УЗП), поступаем на ультразвуко­
ЭК1| вой генератор (УЗГ) и систему
| Д 0 С \ / f-'-^wtm»
управления (СУ). Этот сигнал,
несущий информацию об ампли­
туде и фазе ультразвуковых ко­
лебаний, используется для подэй/
^ „
,,, стройки частоты УЗГ и управлеРисунок 1 . Структурная схема ЭЛАН „^^ электронными ключами (ЭК1
и ЭК2). При открытии ЭК1 конденсатор (К) заряжается от силового ис­
точника питания (СИП). В заданный момент времени (определяемый Сиг­
налом flOQ ЭК1 закрывается, ЭК2 открывается и происходит разряд кон­
денсатора с образованием электрической искры между электродоминструментом (ЭИ), являющимся анодом, и упрочняемым изделием (УИ),
которое является катодом.
При этом на поверхности катода образуется микрованна расплава
(глубиной hpl на рис.2) и полярный перенос материала с анода на катод,
приводящий к приросту слоя (dhl). Затем происходит интенсивное гид­
родинамическое перемешивание материалов ЭИ и УИ, и на глубине
hpl+dhl устанав­
жС,%
ливается прибли­
зительно равно­
'he^iif^-;^"
мерная
концен­
трация материала
h,MKM анода (С1). В этот
же момент проис­
ЛИ
(М.
ходит удар со
сдвигом электро­
-| к
'\%2
•^•*А '^-^^
^f^^^^.
да по упрочняе­
мой поверхности.
•dhi::
Это способствует
'///, .^^
Рисунок 2. Модель формирования слоя при ЭЛАН.
перемешиванию
ml \ш
ф
Чт
т
% : ■ . ' '■
материалов и вызывает микропластическую деформацию и повышение
плотности дислокаций. При последующем попадании искры на этот мик­
роучасток процесс повторяется, однако в этом случае концентрация ма­
териала анода будет несколько выше (С2), т.к. катод уже содержал неко­
торое количество материала анода. При дальнейшем многократчом по­
вторении процесса происходит постепенное увеличение концентрации
материала анода ближе к поверхносш УИ (СЗ).
10
Однако, эта модель не учитывает влияние продольйо-крутильных
УЗК и диффузию материала анода в катод в твёрдой фазе.
Площадь локализации электроискрового воздействия меньше, чем
площадь воздействия УЗК. Частота rmx воздействий при ЭЛАН может
быть разной (но кратной). Можно говорить о том, что, в среднем, каждый
иикроучасток поверхносш катода в промежутке между попаданиями на
него электрической искры подвергается нескольким ударным воздейст­
виям. Количество ударных воздействий, приходящееся на микроучасток
поверхности в промежутке между попаданиями на него электрической
искры, определяется по формуле:
fy
Sy
где fy - частота УЗК; f^ - частота подачи разрядных импульсов; Sy - пло­
щадь локализации ударного воздействия продольно-крутильных УЗК; 5»
- площадь локализации воздействия электроискрового разряда.
Ударные воздействия, вызванные продольно-крутильными УЗК, при­
водят к перераспределению напыляемого материала по глубине упроч­
нённого слоя за счёт диффузии в твёрдой фазе. Это перераспределение
по данным работ В.М.Ревуцкого, Л.НЛарикова,
Н.Н.Рыкалина,
В.Е.Панина и др. может быть весьма существенным. Поэтому, для по­
строения более точной модели, необходимо учесть диффузию в твёрдой
фазе при действии электрической искры и продольно-крутильных УЗК.
Экспериментальные данные, полученные разными авторами
(Д.С.Герцрикен, В.П.Кривко, Л.НЛариков и др.) свидетельствуют об ано­
мальном возрастании коэффициента диффузии под воздействием УЗК.
Было получено увеличение коэффициента диффузии на 30 порядков
(при этом, его значение оказалось больше максимально возможного тео­
ретического значения коэффициента диффузии по вакансионному меха­
низму). Воздействие УЗК на образец осуществлялось деформирующим
элементом (стальным шариком), жёстко связанным с торцевой поверхно­
стью излучателя. Акустический контакт создавался прижимом всей аку­
стической системы к образцу с некоторой силой. Образец подвергался
ударному воздействию с ультразвуковой частотой, а напряжения, возни­
кающие в нём, носили импульсный характер.
Исследование диффузии в образце методом радиоактивных юотопов, помимо её аномального ускорения, показало ещё две особенности.
Концентрационные кривые, построенные в осях 1пС - h^ (где С - концен­
трация, h - глубина проникновения), имеют вид прямых, а преимущест­
венного внедрения атомов по границам зёрен не наблюдается, диффузия
происходит равномерно по всему объёму.
11
Позднее было показано, что подобное ускорение диффузии наблю­
дается и При других видах импулы:ного воздействия высококонцентриро­
ванных потоков энергий, а также в условиях сверхвысоких давлений и
сдвиговых деформаций (Н.С. Ениколопян с соавт.). Причём, при импульс­
ном воздействии лазерного и электроискрового излучения наблюдаются
те ла особенности, что и при воздействии УЗК. Это позволяет сделать
предположение о том, что механизм диффузии при этих видах импульс­
ного воздействия ВКПЭ одинаков, и отличен от вакансионного.
Такой механизм был предложен В.Е. Паниным с соавторами на осно­
ве теории о сильновозбуждённом состоянии кристалла. Сильновозбуж­
дённое состояние возникает в кристаллах при сильных внешних воздей- °
ствиях, если в нём возникают продольно-крутильные механические на­
пряжения свыше 10^ Па. Для возникновения необходимой крутильной
составляющей необходимо приложить внешнее напря)№ние до 10^ Па.
В результате поглощения внешней энергии электронной подсистемой,
происходит перестройка потенциального рельефа, появляется большое
количество дополнительных локальных минимумов потенциального
рельефа, которые постоянно меняют своё положение, «блуждают» по
кристаллу. Об атомах, которые находятся в образовавшихся дополни­
тельных минимумах потенциального рельефа, говорят, что они находится
в состоянии сильного возбуждения. В результате стзновится возможным
безактивационный переход атомов из одного положения в друтх>е, когда
они перемещаются вместе с «захватившими» их минимумами потенци­
ального рельефа. Такой механизм иассопереноса получил название
«конвективный», в отличие от вакансионного, при котором атомам при­
ходится преодолевать потенциальный барьер.
Основываясь на таких представлениях, авторы теории о сильновозбуждённон состоянии составили дифференциальные уравнения, описы­
вающие диффузию атомов материала покрытия (легирующего элеиента)
в подложку при импульсном воздействии ВКПЭ с учетом того, что об' ласп» сильновозбуждённого состояния представляет собой фронт удар­
ной волны:
ялаялШ'
dNk dNk
- + £ / _ + а -Nk = 0;Nk(x,0)^АЦх)
(2)
dt
Эх
3/V
дN
a-Nk -.0;
12
~В Ь(х);
т,
-О)
(3)
dt
т'
где Nk - концентрация атомов легирующего элемента, находящихся в
сильновозбуждённом (СВ) состоянии [см"']; N - концентрация атомов
легирующего элемента, находящихся в невозбуждённом (НВ) состоянии
N(KO}
— (хдх
[см'^]; и - скорость распространения ударной волны (в первом прибли­
жении - скорость звука) [см/с]; а - скорость релаксации СВ-состояния
(показываегт, какая часть атомов переходит из сильновоэбузедённого со­
стояния в невоэбуждённое в единицу времени) [с'']; А - начальная по­
верхностная плотность атомов легирующего компонента, находящихся в
СВ-состоянии [см'^]; D - коэффициент диффузии [CMVC]; В - начальная
поверхностная плотность атомов легирующего компонента, находящихся
в НВ-состоянии [см"^]; S{x)- дельта-функция Дирака.
Решение этих уравнений показало хорошее качественное совпаде­
ние с экспериментальными данными, полученными другими авторами, а
также то, что основной вклад в процесс диффузии в сильновозбуждён­
ном состоянии вносит конвективный механизм, а вклад вакансионного
механизма, характеризуемого коэффициентом диффузии D, незначите­
лен.
Экспериментальные исследования, на которые указывает Н.Н. Рыкалин с соавторами, показывают, что при импульсном воздействии ВКПЭ
концентрационные кривые распределения легирующего компонента по
глубине поверхностного слоя часто имеют экстремум. Получить подоб­
ные распределения при решении уравнений (2 - 3) нельзя, т.к. они не
учитывают следующее явление.
Сильновоэб1уждённое состояние существует в динамическом равно­
весии, т.е. наряду с переходом атомов из сильновоэбуткдённого состоя­
ния (СВ -> НВ), осуществляется и обратный переход (СВ «- НВ), происхо­
дит «обмен» атомов. Для учёта этого явления автором был введён коэф­
фициент Ь, который, по аналогии с коэффициентом а, показывает какая
часть атомов, находящихся в сильновоз)Зуждённом состоянии, участвует
в процессе «обмена» в единицу времени [с'^]. Этот коэффициент был
назван «скорость обмена».
Атомы примеси, находящиеся в узлах кристаллической решётки,
создают в окружающей их области механические напряжения, которые
по своему порядку могут быть соизмеримы с напряжениями, необходи­
мыми для возникновения сильновозбуждённого состояния. Таким обра­
зом, в процессе «обмена» их переход в сильновозбуждённое состояние
более вероятен, чем атомов основы, и на начальном этапе релаксации
может преобладать над процессом СВ ^ НВ. Очевидно, что количество
атомов примеси, совершающее переход СВ < НВ, будет пропорциональ­
но степени сильного возбуждения, их относительной концентрации в не­
возбуждённом состоянии, а также относительной концентрации атомов
основы в сильновозбуждённом состоянии. Исходя из этого, автором были
предложены следующие уравнения для описания диффузии при им­
пульсном воздействии ВКПЭ:
13
dNk
dNk
-^-^,u^^.a.Nk
.„
^
,^
= 0;
(4)
^-^-BNk-O;
(5)
— - — + ' / — : — + aNkn = b-Nk
dt
Ckm
dx
—r-^hNkCkm
Ccn ;
W
.
Csn ^ a Nkn;
(7)
at
———+ y — 7 — ^ a-Nkm + b-Nk-Ckm
at
ax
Csn -0;
(8)
^ ^ = b■ Nk■ Ckm On ^a-Nkm;
(9)
or
где /Kit Nkn, Nkm - суммарная концентрация, концентрация атомов при­
меси и концентрация атомов основы соответственно в сильновозбутедённом состоянии [см"*); Ns, Nsn, Nsm - суммарная концентрация, концен­
трация атомов примеси и концентрация атомов основы соответственно в
невоэбуждённом состоянии [см"^]; Скт* - относительное содержание
атомов основы в сильновозбуждённом состоянии {jCkm* = Nkm / /MQ;
Сот* - относительное содержание атомов легирующего компонента в
невозбуждённом состоянии, {Csn*= Nsn/Ns).
В этих уравнение величины а, Ь, и зависят от реологических
CBoikTB материалов, а начальное условие Nk(x,0) уравнения (4), реше­
ние которого затем входит во все остальные уравнения, зависит от ин­
тенсивности импульсного воздействия ВКПЭ, т.е. от режимов обработки.
Аналит>|ческое решение этих уравнений показало, что в концентрацион­
ной кривой распределения материала покрытия по глубине упрочнённого
поверхностного слоя возможно образование экстремума.
Однако, при нанесении покрытий с использованием ВКПЭ, импульс­
ные воздействия носят многократный характер. Например, при ЭЛАН
синхронное воздействие продольно-крутильных ультразвуковых колеба­
ний и электрической искры осуществляется с частотой 22 кГц. Получить
аналитические решения уравнений (6) - (9) для подобных случаев прак­
тически невозможно, т.к. начальные условия этих уравнений, будут из­
меняться после каждого воздействия. В связи с этим на основе метода
конечных разностей был разработан алгоритм численного решения, для
реализации которого была составлена программа в системе MATIAB. При
численном решении вместо Nk(x,0) вводился коэффициент г, который
показывает долю атомов, находящихся в сильновозбу^кдённом состоянии
в начальный момент времени, в области, внутри которой находят чис­
ленное решение. Кроме того, 14
5-функция заменялась аналитической
функцией с выполнением условия нормировки:
1
ЦХ) = — -.
'^
ехр[(х~хо)/а\
-^
TVT
^^ехр\(х~хо)/а\У
СЮ)
где а - коэффициент, от величины которого зависит степень приближе­
ния аналитической функции к 5-функции. Его значение подбиралось экс­
периментально, чтобы получить максимальное совпадение аналитическо­
го и численного решений. Для сравнения были получены решения при
Nk(x,0) = NkoS(x) и начальной относительной концентрации легирующе­
го элемента Спо(х) - Сп-0(хо - х) (где Сп - постоянный коэффициент;
&(Хо - х)- единичная функция Хеви-Сайда). Выбор такой функции рас­
пределения атомов примеси в начальный момент времени обусловлен
тем, что подобное распределение может иметь место после единичного
разряда при ЭЛАН (см. рис.2). Отклонение методу аналитическим и чис­
ленным решением не превышает 0,4%.
При численном решении область, внутри которой находят решение,
приходится разбивать на большое количество шагов как по координате
()f), так и по времени {t^. В связи с этим, время расчёта всего для 100
импульсных воздействий ВКПЭ на ПК на базе процессора AMD К-6-2-400
МГц составляет около 40 мин, в то время как число импульсных воздей­
ствий при ЭЛАН за одну секунду составляет »22000. Автором было вы­
сказано предположение, что при небольшой начальной степени сильного
возбуждения, когда концентрация легирующего элемента после прохож­
дения ударной волны меняется слабо, диффузионный эффект от п им­
пульсных воздействий будет аналогичен эффекту одного воздействия,
приводящего к начальной степени сильного возбуждения в п раз боль­
шей. Проверка этого предположения для одного и ста воздействий пока­
зала, что в этом случае отклонение не превышает 10%. Это позволило
получить решения уравнений (4-^) для случая многократных импульсных
воздействий, которые показали хорошее качественное совладение с экс­
периментальными данными других авторов. Некоторые концентрацион­
ные кривые приведены на рис.3.
На основании теоретических исследований были сделаны следую­
щие выврды:
• Основные закономерности диффузии при ЭЛАН: возникновение сильиовозбуждённого состояния при синхронном воздействии продольнокрутильных УЗК (удар со сдвигом) и электрической искры; распростра­
нение области сильновоз6у?кдённого состояния (фронт ударной волны)
вглубь подложки и перенос атомов легирующего компонента вместе с
этой областью; существование динамического равновесия вещества в
сильновозбуждённом состоянии, вызывающего «обмен» между атома­
ми легирующего компонента и подложки; уменьшение степени сильно-
15
возбуждённого состояния с течением времени (релаксация) по экспо­
ненциальному закону. Расчётные концентрационные кривые, получен­
ные с учётом 3Tvx закономерностей (рис.3), согласуются с эксперименталы1ыми концентрационными кривыми распределения легирующих
элементов в подложке, полученными при воздействии ВКПЭ. Эти
результаты отхрывают перспективы для получения покрьггий с прогно­
зируемыми физико-механическими свойствами методом ЭЛАН.
N, имп/йин
С, %
N, имп/мин
в)
\ s
1
. .__.ii
л
С, %
? 1
'
„.il-23=:^.
\
\
^ъ^.:
i
1
■■
'
г)
\
\
■
'
-
••• V
"
-
"
h, мкм
h, мкм
h, мкм
h, мкм
Рисунок 3. Концентрационные кривые: а) изотопа F^^
по глубине
после обработки продольными УЗК в течение 1с (Д.С.Герцрикен,
В.П.Кривко, Л.НЛариков и др); б) расчётные, при 60-ти кратном им­
пульсном воздействии ВКПЭ и г (см. стр.14) = 0,00067; в) изотопа Р^-^
по глубине после 10-ти (1) и 20-ти (2) кратного воздействия лазерными
импульсами (М.Е.Гуревич, Л.НЛариков, В.Ф.Мазанко и др.); г) расчёт­
ные, при 10-ти и ZJ-тикратмом импульсном воздействии ВКПЭ и г = 0,05
• Основными параметрами, влияющими на распределение маггериала
легирующего компонента по глубине поверхност>10го слоя подложки
при воздействии ВКПЭ являются: скорость релаксации сильновоэбуждённого состояния (а), скорость «обмена» атомов в сильновозбу)«здённом состоянии (6), начальная степень сильного возбу^едения {Nk(x,OJi.
• При определённом соот>10шении между величинами а \л b концентра­
ционная кривая имеет экстремальный характер, причём, чем больше
начальная толщина поверхностного слоя, содержащего атомы леги­
рующего компонента, тем меньше импульсных воздействий требуется
для появления экстремума.
• При увеличении начальной степени сильного возбуждения {Nk(x,OJ)
характер концентрационных кривых не изменяеппся, но увеличивается
количество атомов покрытия, проникающих в подложку.
• Интенсификации диффузии можно добиться не только за счёт увели­
чения начальной степени сильного возбуждения {Nk(x,OJ) (т.е. увели­
чения интенсивности воздействия ВКПЭ), но и за счёт увеличения
кратности (частоты) импульсных воздействий.
16
• Зная характер зависимости между а, Ь, Nk(x,0), rris (см. ф.(1)) и режи­
мами ЭЛАН можно создать модель для расчёта распределения леги­
рующих компонентов по глубине поверхностного слоя подложки, что в
дальнейшем позволит прогнозировать его (слоя) физико-механические
свойства, производить оптимизацию процесса. Определение этой зави­
симости представляет существенные трудности и является важной за­
дачей дальнейших теоретических и экспериментальных исследований.
Втротьай главе разрабатывается аналитическая методика, позво­
ляющая качественно оценить характер распределения напыляемых ма­
териалов по глубине поверхностного слоя упрочняемого изделия. Мето­
дика основана на совместном использовании разработанных автором
дифференциальных уравнений ( 4 - 9) и упрощённой модели формирова­
ния поверхностного слоя при ЭИЛ и ЭЛАН (см. рис.25. Принимаются те
yfs допущения, что и для этой модели: интегральный эффект эрозии
представляет собой сумму эрозионных эффектовединичныхимпульсов;
объём вступающего во взаимодействие материала электродов постоянен
от разряда к разряду. Б.Р. Лазаренко показал, что эти допущения выпол­
няются в некотором начальном интервале времени.
Методика заключается в том, что сначала рассчитывается концен­
трация С1 (см. рис.2). Затем npoйзводитtя расчёт диффузии материала
электрода, вызванной возникновением в подложке сильиовозбуждённого
состояния при совместном действии продольно-крутильных УЗК и элек­
трической искры, по численному алгоритму решения уравнений (4 - 9).
При необходимости, расчёт производится несколько раз в соответствии
со значением Шз в ф. (1). Для сохранения баланса вещества формализо­
вано вводится деформация. Считаем, что атомы, находившиеся в дефор­
мированном объёме, переходят в сильновозбухадённое состояние и рас­
пространяются далее вглубь подложки вместе с фронтом ударной волны.
После этого производится расчёт концентрации 'С2, но уже с учётом
перераспределения материалов, произошедшего за счёт диффузий. Для
этого, расчёт необходимо также производить пошагово по той же сетке,
что и при решении (4) - (9). Далее последовательность расчёта повторя­
ется необходимое количество раз. Для расчета концентрационных кри­
вых по этой методике разработана программа в системе MATLAB.
В чепгвёртой главе описывается методика, особенности и оборудо­
вание для проведения экспериментальных исследований.
Электроакустическое напыление образцов для экспериментальных
исследований осуществл5и1ось в лаборатории «Ультразвуковые процессы
и технологии» при ДГТУ, возглавляемой д.т.н., проф. B.C. Мииаковыи.
Образцы для напыления вырезались из стали РбМ5 карборундовым
кругом. Затем производилась последовательная обработка образцов
17
шлифовальной шкуркой Tvna 2 по ГОСТ 5009-82, предназначенной для
машинной и ручной обработки зернистостью 80, 63, 50, 40, 32, 25, 20 по
ГОСТ 3647-80.
Напыление производилось твёрдым сплавом ВК-8 на установке
ЭЛАН, собранной на базе заточного станка ЗА64. На подвижном столе
станка устанавливались тиски, в которые зажимался напыляемый обра­
зец. Подача осуществлялась при помощи дополнительного внешнего
привода, уменьшающего вибрации.
После напыления образцы подготавливались для дальнейших иссле­
дований по такой же методике. Окончательная доводка проводилась на
листе ватмана с нанесённой алмазной пастой, а затем - без пасты.
Концентрационные кривые распределения легирующих элементов
по глубине поверхностного слоя были получены методом рентгеноспектрального (электронно-зондового) микроанализа на РЭМ «Камебаксмикро» в режиме микроанализа. Изображения получены во вторичных
электронах и в рентгеновских лучах.
В пятой главе приводятся результаты экспериментальных иссле­
дований, и производится их анализ. Концентрационные кривые, полу­
ченные на РЭМ «Камебакс-микро», показали, что на процесс электроаку­
стического напыления существенное влияние оказывают случайные фак­
торы. Вывод следует из того, что концентрационные кривые имеют суще­
ственный разброс даже для одного режима напыления. Основные слу­
чайные фактх>ры - постоянная эрозия анода в процессе напыления и слу­
чайность положения искрового канала в межэлектредном промежутке.
Примерно 50% концентрационных кривых могут быть объяснены на
основе упрощённой модели (рис.2). Другие 50% имеют экстремум, что
согласуется с теоретическими исследованиями и может быть получено
при помощи разработанной в гл.3 методики. Вначале для каждого из ре­
жимов напыления было отобрано по одной, наиболее характерной экс­
тремальной концентрационной кривой. Для начального режима эвристи­
чески были подобраны численные значения величин а и 6 (см.(4) - (9)),
т$ (см.(1)) и г (см. стр.16) таким образом, чтобы получит максимальное
совпадение расчётной и экспериментальной концентрационных кривых.
Численные значения з и /; зависят от реологических свойств материалов,
/Л!; и г - от режимов электроакустического напыления, поэтому для ос­
тальных режимов avi b оставались постоянными, а /% и г изменялись в
соответствии с изменением режимов. В результате, расчётные и экспе­
риментальные концентрационные кривые показали хорошее качествен­
ное совпадение для всех режимов. По полученным значениям а и 6 в
диапазоне изменения режимов {nts и /) были построены теоретические
поверхности отклика.
18
Затем, была произведена статистическая обработка всех концентра­
ционных кривых и получена эмпирическая математическая модель:
C(U,A,H) = -10,4 + 0,9U + Z8A - 0,07UA - 2,5Н + 0,02UH - 0,13АН +
+ 0,013UAH + О.гН^' - 4 , 2 l H UH^ - 0,04АН2 + ZIO'^AH' - 2 itf^ UAH'
где С - концентрация легирующего элемента, % ; U - напряжение элек­
троискрового разряда, В; А - амплитуда продольно крутильных УЗК, мкм;
Н - глубинаот поверхности упрочняемого изделия, мкм.
Следует отметить, что модели более высоких порядков оказались
неадекватны, что ещё раз говорит о существенном вкладе случайных
факторов в процесс ЭЛАН.
По полученной эмпирической модели были построены поверхности
отклика, которые были сравнены с расчётными (рис.4).
PMq^HOK 4. Поверхности уровня, построенные по эмпирической модели
(верх) и по методике, изложенной в гл. 4 (низ), С, А, U,, Н ~ см. ф. (11)
Сравнение теоретических и экспериментальных данных показало их
хорошее качест^нное совпадение, что говорит о возможности примене­
ния полученных в гл.2 дифференциальных уравнений для качественной
оценки распределения легирующих компонентов по глубине упрочненно­
го поверхностного слоя как при ЭЛАН, так и при других метх)дах, осно­
ванных на воздействии ВКПЭ.
Тем не менее, имеются также и отличия в теоретических и экспери­
ментальных данных, которые вызваны с одной стороны значительным
вкладом случайных факторов, с другой - зависимостью энергии электро­
искрового разряда от амплитуды ультразвуковых колебаний. Это явление
в разработанной в гл.4 методике пока не учтено.
19
Для создания более точной методики необходимо проводить даль­
нейшие исследования с использованием теории вероятности и регресси­
онного анализа. Успешное решение этой задачи поможет в достижении
таких целей, как создание технологий получения новых материалов (в
т.ч. и наноструктурных) за счёт использования ВКПЭ, а также получение
покрытий с заранее заданными физико-техническими свойствами.
Шестая глава посвящена внедрению технологии электроакустиче­
ского напыления во ФГУП ВНИИ «Градиент». Внедрение подразумевает
создание оборудования и отработку технологических режимов. Опытнопромышленная установка ЭЛАН, созданная для ФГУП ВНИИ «Градиент»
предназначена для решения не только производственных, но и исследо­
вательских задач. По сравнению с лабораторной установкой, она позво­
ляет производить настройку ультразвуковой колебательной системы на
резонансную частоту более точно (±100 Гц), в более широком диапазоне
(17...25 кГц); получить практически синусоидальную форму колебаний и
сигнал с ДОС (рис.1), обеспечивающий стабильность работы СУ.
Технологический режим электроакустического напыления был на­
значен на основе теорет>1ческих и экспериментальных исследований,
проведённых в данной работе, а также с учётом исследований, проводи­
мых ранее в лаборатории «Ультразвуковые процессы и технологии» под
руководством Д.Т.Н., проф. B.C. Минакова: А = 10 мкм, U = 37 В. Этот
режим обеспечивает близкие к максимальным ширину переходной зоны
(без появления экстремума) и микротвёрдость покрытия, а также прием­
лемую шервховатостъ, не требующую дальнейшей обработки.
Партия свёрл иэ стали Р6М5, которая прошла испытания в инстру­
ментальном цехе ФГУП ВНИИ «Градиент», была подвергнута упрочнению
твёрдым сплавом ВК-8. Специфика предприятия, производство на кото­
ром является единичным, не позволила получить сравнительных резуль­
татов,однакоотзывы специалистов предпривттия и результаты сравнения
со справочными и нормативными значениями говорят о возрастании пе­
риода стойкости в 4 и более раз.
QcwffHW еммдМ|
1. Получены дифференциальные уравнения, описывающие диффу­
зию в сильновозбуждённои состоянии, возникающем при импульсном
воздействии ВКПЭ. Эти уравнения, в отличие от предыдущих, учитывают
«динамическое равновесие» кристалла в сильнов<ябуждённом состоянии,
что позволяет более точно оценить закономерности диффузии под воз­
действием ВКПЭ.
2. Найдено аналитическое решение дифференциальных уравнений,
показавшее хорошее качественное совпадение с экспериментальными
данными, полученными другими авторами при воздействии ВКПЭ.
20
3. Разработан алгоритм численного решения полученных диффе­
ренциальных уравнений, который позволил решить их для случая много­
кратных импульсных воздействий ВКПЭ (электрической искры и продоль­
но-крутильных УЗК) и применить для описания диффузии при ЭЛАН.
4. Теоретические исследования показали, что при ЭЛАН интенси­
фикации диффузии можно добиться не только за счёт увеличения интен­
сивности воздействия (т.е. напряжения разряда и амплитуды продольнокрутильных УЗК, действующих синхронно), но и за счёт увеличения крат­
ности (частоты) импульсных воздействий ВКПЭ. Это открывает перспек­
тивы для снижения энергоёмкости технологии ЭЛАН.
5. Разработана аналитическая методика для качественного расчёта
характера распределения легирующих элементов по глубине поверхно­
стного слоя при ЭЛАН. Расчёты по методике согласуются с результатами
экспериментальных исследований, но имеются и некоторые отличия, вы­
званные, по нашему мнению, вкладом случайных факторов в процесс
ЭЛАН, а также явлением, изучение которого не входило в цели и задачи
работы и влияние которого в аналитической методике пока не учтено.
Тем не менее, методика позволяет существенно сократить объём экспе­
риментов при дальнейших исследованиях процесса ЭЛАН.
6. Создана опытно-промышленная установка ЭЛАН для ФГУП ВНИИ
«Градиент», на базе которой создана промышленная установка для ОАО
«Ростверггол», которая проходит этап промышленного внедрения. Вне­
дрение этих установок позволит повысить стойкость формоо(5разующего
инструмента и, связанные с этим, качество и производительность метал­
лообработки на данных предприятиях.
7. Результаты испытаний формообразующего инструмента в инст­
рументальном цехе ФГУП ВНИИ «Градиент» показали увеличение перио­
да стойкости в 4 и более раз по сравнению с нормативными значениями.
8. Результаты теоретических и экспериментальных исследований и
испытаний формообразующего инструмента в условиях производства
говорят о том, что технология ЭЛАН может быть эффективно внедрена
не только для упрочнения формообразующего инструмента, но и для уп­
рочнения деталей машин на предприятиях машиностроения ЮФО, таких
как ОАО «Ростсельмаш», ЗАО «Ростовгазоаппарат» и др.
ПУ^ПИМЦИИ ^grqw
по т^м^ дистфртяции;
1. Диффузия мггтериала покрытия в подложку при электроакусти­
ческом напылении / В.С.Минаков, Д.ДЛымочкин, В.ХЛль-Тибби,
О.Е.Тарелов // Ф/ндаментальные и прикладные проблемы технологии
машиностроения-Технология-2003: материалы междунар. науч.-техн.
конф., 25-27 сентября. - Орел, 2003.- С.559 - 563.
21
2. О некотх>рых физических явлениях, приводящих к образованию
износостойких поверхностных структур при электроакустическом напы­
лении/ В. С. Минаков, Д. Д. Дымочкин, В. X. Аль-Тибби, А. Н. Кочетов, В.
Н. Анисимов // Современные проблемы машиноведения и высоких техно­
логий: труды мемдунар. науч.-техн. конф., 5-6 октября / ДГТУ, - Ростовна-Дону, 2005. - Т.2. - С.26-31.
3. Получение наноструктурных материалов при упрочнении формообразукмцего инструмента методом элетроакустмческого напыления / В.
С. Минаков, В. X. Аль-Тибби, Д. Д. Дымочкин, О. Е. Тарелов // Фундамен­
тальные и прикладные проблемы технологии машиностроенияТехнология-2003: материалы междунар. науч.-техн. конф., 25-27 сентяб­
ря. - Орел, 2003. - С. 505-509.
4. Минаков В. С. Технологические эффекты электроакустического
напыления / В. С. Минаков, А. Н. Кочетов, Д. Д. Дымочкин // Современ­
ная электротехнология в машиностроении: сб. тр. междунар. науч.-техн.
конф., 4-5 июня / ТулГУ.-Тула, 2002.- С.324-333
5. 06 эффектах электропластичности и исчерпании ресурса вязко­
сти в неформальном ультразвуковом и высокоэнергетическом поле / В. С.
Минаков, А. А. Сугера, Д. Д. Дымочкин, Е. М. Кузнецова // Современная
электрогехнология в машиностроении: сб. тр. междунар. науч.-техн.
конф., 4-5 июня / ТулГУ.-Тула, 20О2.- с.333-337
6. Минаков B.C. Выбор материала электрода для электроакустиче­
ского напыления / В. С. Минаков, О. Е. Тарелов, Д. Д. Дымочкин // Вест­
ник Донского государственного технического университета. - 2002. - т.2,
№1(11). - С. 24-30.
7. Экспериментальное исследование влияния электроакустического
напыления на износостойкость пар трения / В. С. Минаков, О. Е. Тарелов,
Д. Д. Дымочкин, В. X. Аль-Тибби // Фундаментальные и прикладные про­
блемы технологии машиностроения-Технология-2003: материалы междунар. науч.-техн. конф., 25-27 сентября. - Орел, 2003.- С.501-504.
8. Минаков В. С. Модернизация установки электроискрового леги­
рования «Элитрон-10» в установку электроакустического напыления
(ЭЛАН) / В. С. Минаков, Д. Д. Дымочкин, В. X. Аль-Тибби // Прогрессив­
ные технологические процессы в металлургии и машиностроении. Эколо­
гия и жизнеобеспечение. Информационные технологии в промышленноста и образовании.: сб. тр. науч.-техн. конф., 7-9 сентября / ВЦ «ВертолЭкспо».- Ростов-на-Дону, 2005. - С.54-57.
22
If
ЛР №04779 от 18.05.01. В набор 19.09.Of
В печать 20.09.OS
Объём <7, Ь УСЛ.ПЛ., i,0
уч.-издл. Офсет. Бумага тип № 3.
Формат 60x84/16. Заказ NoJ^'f Тираж У<70
Издательский центр ДГТУ
Адрес университета и полиграфического предприятия:
344010, г. Росгов-на-Дону, пл.Гагарина, 1
*204dS
РНБ Русский фонд
2006-4
22939
Документ
Категория
Без категории
Просмотров
0
Размер файла
1 121 Кб
Теги
bd000102712
1/--страниц
Пожаловаться на содержимое документа